赵凯华和《大学物理》杂志
喀兴林（北京师范大学物理系，北京 100875）我和赵凯华教授在中国物理学会的好几个机构中共事多年，如物理教学委员会、物理名词委员会等，其中共事时间最长，交往最多的，当推《大学物理》。第一次和赵凯华教授见面是在1981年，在北京师范大学物理系的系主任办公室。沈克琦先生根据学会的决定主持建立《大学物理》的领导班子。在会上决定：赵凯华为主编，我为副主编，还要请清华一人南开一人为副主编；编辑部设在北师大；1982年1月创刊。主编班子由赵凯华、喀兴林、清华的丁俊华教授和南开的潘维济教授组成，接着成立了36人的编委会，建立了编辑部，由李平教授任编辑部主任。接着，立即开始了紧张的筹备工作，按时于1982年1月刊出了第一期创刊号。赵凯华对《大学物理》的工作十分认真，他带领主编班子建立了一个十分严格的稿件处理流程。来稿先由编辑部初筛，筛去不合刊物宗旨的稿件后送外审，审回的稿件轮流由一位主编全部进行第一次复审，然后分学科送擅长的主编进行第二次复审。每两个月开一次主编定稿会，由主编和编辑部全体成员参加。在会上由第二次复审的主编报告每一篇稿子，大家讨论定稿。这一处理流程严格地执行了20多年。赵凯华每次都亲自主持，会上对每篇稿子的水平给出评价，提出修改意见，对有问题的稿件展开细致的讨论，有的还建议请专家咨询或复审。赵凯华的学识渊博，知识面极广，在定稿会上他的发言也最多。他的精辟的见解不仅提高了稿件的质量，也使与会人员感到颇有收获。应该说，《大学物理》的稿件处理流程是所有杂志中审稿最严格的和主编负责最多的，赵凯华应该是对每篇稿件最负责的主编。《大学物理》之所以多年来极少刊出错误的或有问题的稿件，保持文章质量的信誉，这一点恐怕是最根本的原因。赵凯华本人也积极为《大学物理》写稿。在创刊第一年就为刊物写了《稳恒电场边值的唯一性定理》（载第10期），在第二年写了《一对镜象对称电流元的合成磁场》（载第1期）。赵凯华善于抓住来稿中带有普遍性的问题，也善于在来稿的内容中发现有意义的重要问题，引导或组织大家开展深入的讨论或争论，把实质逐渐挖掘出来，达到共同提高认识的目的。这样的事例很多，现仅举一例：1984年第5期上刊登了一篇文章，题目是《气体的内能、焦耳-汤姆孙系数与理想气体》，提出了理想气体的定义问题。赵凯华敏锐地看到这里面有深刻的内容可以挖掘，引导和组织了在刊物上的讨论。讨论焦耳定律和理想气体的状态方程是不是互相独立的。结果对这个问题一共刊发了11篇文章，历时18年。其中一度曾得出了二者并不互相独立的结论，但经过再次认真讨论，终于把问题搞清楚，得到了最后的正确结论：焦耳定律和理想气体的状态方程是互相独立的。赵凯华在《大学物理》2001年第12期上对这一讨论做了一个小结。此后，又陆续收到一些讨论稿件，赵凯华始终注视着这个问题的发展情况。刊物在2005年第3期发表了其中的一篇，赵凯华以&本刊编辑部&的名义写了《关于波意耳定律和焦耳定律的相互独立性讨论的小结》一文同时刊出，对这一问题的讨论做了最后的总结。算起来，此时离讨论的开头已经过了21年了。其实，这一结论在热力学的经典著作中早已写在那里。只是人们的认识并不十分清楚。经过这次大讨论，越辩越明，使广大读者获得了深刻的印象，提高了广大教师的业务水平，也对大学的热力学教学产生了深刻的影响。而这正是《大学物理》杂志作为一份教学刊物的主要办刊目的。在上世纪80年代初期，美国的大学考题和研究生入学考题陆续传入我国，特别是CUSPEA（我国赴美研究生考试）的考题，使国人的耳目为之一新。这些考题涉及的知识面极广，所用的方法也比较特殊。赵凯华以敏锐的目光看到了这些题目风格的清新颖异，内容的丰富多彩，不仅在北京大学开设了一门选修课&定性与半定量物理学&，而且将这门选修课的内容以《定性与半定量物理学》的篇名在《大学物理》上连载发表。从1988年10月起到1990年12月，共刊出27期，非常受读者的欢迎。长篇连载《定性与半定量物理学》以及稍后出版的单行本在国内教学界的影响很大，对我国的教学改革功不可没，使我国物理教学改变了比较单一而古板的模式，逐渐融入当代国际的先进教学模式中。2005年是国际物理年，又是量子力学诞生80周年。赵凯华撰写了一篇长文《创立量子力学的睿智才思&&纪念矩阵力学和波动力学诞生80－81周年》，分3期刊于《大学物理》2006年第9、10、11三期上。全文共分引言、重温经典（分析）力学、旧量子论的回顾、矩阵力学的诞生、波动力学的诞生和结束语六部分。赵凯华为了写作此文，做了极大量的前期工作。他不去翻阅一般的物理学史和量子力学史，而是去啃五卷集的巨著，J. Mehra和H. Rechenberg的The Historical Development of Quantum Theory。这部巨著是公认的最权威、最专业、最详尽和最翔实的量子力学发展史。其中很多重要细节都是经过多方考证的。正因为如此，赵凯华的这篇长文也是关于量子力学的诞生、特别是关于矩阵力学的诞生的叙述。我在主编会后细读此文，感动颇深。我教过多年量子力学，始终没有把矩阵力学是怎样产生的讲清楚，原因是自己对此一知半解并不掌握。Mehra和Rechenberg的五本大书始终就在我的书架上摆着，却一直没有下决心抽一段时间坐下来仔细研读。和赵凯华教授比起来实在是自愧弗如。赵凯华教授的学会工作和社会工作都很多，又要上课，又要写书，能够28年如一日地把《大学物理》始终放在心上，放在很重要的位置，这是极为难能可贵的。正是因为有了这样的好主编，《大学物理》才能成为深受读者欢迎的好杂志。在好友赵凯华教授80华诞之际，谨以此文祝贺他万事如意，健康长寿！（本文作者是北京师范大学教授，退休。）&
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Rt，为什么理想气体方程仅适用于理想气体，理想气体方程的假设怎么来的
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理想气体是将实际气体简化成分子间没有相互作用，气体分子体积忽略不计的近似状态
有求实际气体的吧，用范德华常数来求
理想气体就是符合理想气体状态方程和焦耳定律的气体。。。除此以外的都是实际气体
距离相比体积可以忽略
无视分子间作用……还有啥条件来着？
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回顾了在《大学物理》上有关焦耳定律与理想气体状态方程是否独立问题的讨论。【论范氏气体方程和理想气体状态方程的关系】-学网-中国IT综合门户网站-提供健康,养生,留学,移民,创业,汽车等信息
【论范氏气体方程和理想气体状态方程的关系】
来源：互联网 更新时间： 13:38:00 责任编辑：鲁晓倩字体：
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第２ ９卷 第 ４期　 ２１ ０ ０年 ４月 　
Ｃ０ＬＬＥＧＥ ＰＨ ＹＳＩ 　 　 ＣＳ
Ｖｏ ． ９ Ｎｏ ４ １２ 　 ． 　 Ａｐ ． ２０１ 　 ｒ ０
Ｓ 　， ， 　 　 　一 。 　　 。 ， ， ， 。
论 范 氏气 体 方 程 和理 想气 体 状 态 方 程 的关 系　
王　 鑫 ， 　 杨 ， 申 赵　 杰 ， 刘全 慧 　
（ 南大学 理论物理研究所 ， 南 长沙 湖 湖 ４０８ ） １０ ２　
摘要 ： 一般 认 为 范 氏 气体 方程 在 大体 积 极 限 下 和 理 想 气 体 状 态 方 程 一 样 ． 过 理 想 气 体 还 要 求 满 足 焦 耳 定 律 等 ， 就 是　 不 也 内能 对 体 积 的偏 导 数 为 零 ． 于 内 能对 体 积 的偏 导数 可 以 化 为 物态 方 程 的 一 阶 导 数 ， 否 能 在 状 态 方 程 一 阶导 数 这 一 层 次 上　 由 是
也 要 求 范 氏方 程 的大 体 积 极 限和 理 想 气 体 一 致 就 值 得 探 讨 ． 果 表 明 ： 果 在 一 阶 导 数 层 次 上 比较 ， 氏气 体 方 程 在 大 体 积　 结 如 范
极 限下 不 能 再 回复 到 理 想 气 体 ． 广 范 氏 方 程让 范 氏 系数 依赖 于 温 度 ， 以得 到 实 际气 体 在 大体 积 极 限 下 的 一 个 渐 近 形 式 ． 推 可 　 关 键 词 ： 想 气 体 ； 际 气 体 ； 氏 气体　 理 实 范 中 图分 类 号 ：　 １． ２ ０ ４４ １　 文 献标 识 码 ：　 Ａ 文 章 编 号 ：０ ０ ０ １ （０ ０ ０ ―０ ８ ０　 １０ ―７ ２ ２ １ ） ４ ００ ―３
１ 问题 的提 出 　 　
真 实 物 质 的状 态 可 以 由不 同状 态 方 程 近似 描　 述， 理想 气体状 态 方程 和 范 氏 气 体状 态 方 程 是 其 中　 最 简单 的两种 ． 氏气 体 状 态 方程 比理 想 气 体 状态　 范 方程 高明 的地方 就 是 它能 初 步 地 描述 一 级 相 变． 　 由 于本文 只关 心体 积 较 大 的情 况 ， 时 的 范 氏气 体 状　 此 态方程 近似 称为 范 氏气 体 方 程 ， 文 简 称 为 范 氏气　 本
体， 其状 态 方程为　０ 　
动 能只是 温度 的 函数 ． 就 是 ， 想气 体 的定义 必须　 也 理
包含 如下 关系式 ： 　
Ｕ＝ Ｔ　 Ｕ（ ） （） ３　
这个式 子 等价 于要 求如 下关 系式 成立 ： 　
（ 　（ Ｔ　 　） 　）０ ＝ ＝
导数 ： 　
㈩　 ｃ ５ 　 （ ６ ） 　
注意到 内能对体 积 的导数 可 以表示 成 为物态 方程 的　
（ 鲁 ）Ｖ ｂ ｎＴ 、 Ｖ， － ） Ｒ　 　 　　 ｒ ＝ ｐ （ｉ ＋
（） １ 　
（ 　（ 　 　 　） 　）　） ＝ （
其 中 ａ和 ｂ为范 氏系数 ． 于具体 物质 来说 ， 对 它们 都　 是 常数 ． 如对 氢 气　 ， ： ． ２ 　 ａ?ｍ ｏ ｌ ｂ 例 ａ ０ ０５Ｐ 　?ｔ ～，　 ｏ
（ 　ｒｏ　　 　） （　－ ＝
０ ０ ７ １　 ｍ ．２ × ０ 　? ｏ一． 本 文 的探 讨 中 ， 定 它　 ｏ ｔｌ 在 假
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理想气体物态方程
理想气体物态方程
描述理想气体状态变化规律的方程。又称克拉珀龙方程。...理想气体物态方程可由玻意耳定律、阿伏伽德罗定律和理想气体温标的定义导出。在压强不太大时，各种实际气体都近似服从理想气体物态方程。压强越低，准确程度越高。在应用理想气体物态方程时，若γ
与"理想气体物态方程"相关的文献前10条
根据牛顿运动定律推导了小气泡在水中浮升过程中的速度和位置坐标的表达式;基于理想气体物态方程和球形液面的压强差公式推导了小气泡在水中浮升过程中的半径变化率;考虑小气泡在水中浮升过程
求出了n维经典非理想气体的物态方程和热力学函数.由London理论得出了维数n(n6)不同时的经典非理想气体的物态方程形式基本一样,且与能谱关系无关的结论;当维数n≥6时,如果仍
将玻尔兹曼分布律应用于实际气体紧靠容器壁处,厚度为气体分子有效作用距离s的边界区域保守力场中,用边界区域界面自由能作为状态参量之一,推导出实际气体的玻尔兹曼因子方程。进而应用该方
一般认为范氏气体方程在大体积极限下和理想气体状态方程一样.不过理想气体还要求满足焦耳定律等,也就是内能对体积的偏导数为零.由于内能对体积的偏导数可以化为物态方程的一阶导数,是否能
利用巨正则系宗理论,推导了非理想气体的物态方程,进而在London势能模型近似下得到了范德瓦尔斯方程,并讨论了位力系数的物理意义。
利用Ｍａｙｅｒ?Ｕｒｓｅｌ集团展开法及两体作用的Ｍｏｒｓｅ位势，计算了非理想气体的第二维里系数及物态方程．结果表明第二维里系数和物态方程中的参数都是随温度变化的函数，这一结论与实
在量子理想气体中，虽然粒子间没有动力学互作用力，但由于粒子全同性原理的影响，在粒子间存在着统计关联，这种统计关联来源于波函数的对称性．对于费米子，统计关联表现为统计排斥作用；对于
从热力学与统计物理两个角度建立了理想气体的物态方程,通过比较两个方程求出玻耳兹曼常量,说明宏观理论与微观理论是相互印证的.
从量纲分析的观点出发讨论气体物态方程的形式.指出理想气体的物态方程由量纲特征确定到只差一常数;玻意耳气体族的物态方程族由量纲特征完全确定;还给出了非理想气体物态方程的一般形式.
在普通物理热学的教学中,对非理想气体物态方程——范德瓦耳斯方程的学习和讨论时,初学者常会有一些想不通的问题,常出现疑惑及误解,较为突出的是范德瓦耳斯气体的压强问题。为此,这里从范
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