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标准函数Lpad 可以实现左补零，但是如果多于需要长度，则会截断字符串。
-----------------------
情况一：需要补零。
SELECT LPAD
('1234' , 5 , '0') FROM DUAL
结果：01234
情况二：不需要补零。
SELECT LPAD
('123456' , 5 , '0') FROM DUAL
结果：12345
-----------------------
有如下方式实现：
1 使用条件判断语句：CASE WHEN
WHEN LENGTH(str) & 5 THEN TO_CHAR(str ,'00000')
str:='123456'
结果：123456
情况二：结果：01234
str:='1234'
结果：01234
2 巧妙使用CONCAT
因为SUBSTR的开始Index超过字符串长度是，返回空字符串。
如 SUBSTR('0000' , 5)，结果为：空字符串。
SELECT CONCAT(
SUBSTR('0000' , LENGTH(str)) ,
str) FROM DUAL
str:='123456'
结果：123456
情况二：结果：01234
str:='1234'
结果：01234
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zhuhuide2004
浏览: 110421 次
来自: 大连
报错是因为在web.xml文件中没有注册tld文件，具体代码如 ...
写的很详细呢！
写的不错。
ISO8859-1[i][/i][u][/u]引用
[img] ...
(window.slotbydup=window.slotbydup || []).push({
id: '4773203',
container: s,
size: '200,200',
display: 'inlay-fix'双曲函数_百度百科
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在中，双曲函数是一类与常见的（也叫）类似的函数。最基本的双曲函数是双曲正弦函数sinh和双曲余弦函数cosh，从它们可以导出双曲正切函数tanh等，其推导也类似于三角函数的推导。双曲函数的反函数称为。
双曲函数的定义域是实数，其自变量的值叫做双曲角。双曲函数出现于某些重要的线性的解中，譬如说定义和。
双曲函数定义
双曲函数（hyperbolic function）可借助定义
双曲正弦：
双曲余弦：
双曲正切：
双曲余切：
双曲正割：
双曲余割：
双曲函数出现于某些重要的的解中，譬如说定义和。
如同点 (cost,sint) 定义一个，点 (cosh t,sinh t) 定义了右半直角x^2- y^2= 1。这基于了很容易验证的恒等式
参数 t 不是圆角而是双曲角，它表示在 x 轴和连接原点和双曲线上的点 (cosh t,sinh t) 的直线之间的面积的两倍。
函数 cosh x 是关于 y 轴对称的偶函数。函数 sinh x 是奇函数，就是说 -sinh x = sinh (-x) 且 sinh 0 = 0。
双曲函数函数性质
y=sinh x，定义域：R，值域：R，奇函数，函数图像为过原点并且穿越Ⅰ、Ⅲ象限的严格单调递增曲线，函数图像关于原点对称。
y=cosh x，定义域：R，值域：[1,+∞)，偶函数，函数图像是，最低点是（0，1），在Ⅰ象限部分是严格单调递增曲线，函数图像关于y轴对称。
y=tanh x，定义域：R，值域：(-1,1)，奇函数，函数图像为过原点并且穿越Ⅰ、Ⅲ象限的严格单调递增曲线，其图像被限制在两水平渐近线y=1和y=-1之间。
y=coth x，定义域：{x|x≠0}，值域：{y||y|&1}，奇函数，函数图像分为两支，分别在Ⅰ、Ⅲ象限，函数在(-∞,0)和(0,+∞)分别单调递减，垂直渐近线为y轴，两水平渐近线为y=1和y=-1。
y=sech x，定义域：R，值域：(0,1]，偶函数，最高点是(0,1)，函数在(0,+∞)严格单调递减，(-∞,0)严格单调递增。x轴是其渐近线。
y=csch x，定义域：{x|x≠0}，值域：{y|y≠0}，奇函数，函数图像分为两支，分别在Ⅰ、Ⅲ象限，函数在(-∞,0)和(0,+∞)分别单调递减，垂直渐近线为y轴，两水平渐近线为x轴。
双曲函数与三角函数关系
双曲函数与三角函数有如下的关系：
双曲函数恒等式
与双曲函数有关的如下：
双曲函数加法公式
双曲函数减法公式
双曲函数二倍角公式
双曲函数三倍角公式
双曲函数半角公式
，正负由x/2决定。
双曲函数导数
双曲函数不定积分
双曲函数级数表示
其他级数可根据双曲函数与三角函数的关系，用ix代替x（有些函数需要再乘以i或-i）即可。
双曲函数实际应用
双曲函数并非单纯是数学家头脑中的抽象，在物理学众多领域可找到丰富的实际应用实例。
双曲函数阻力落体
在空气中由静止开始下落的小石块既受重力的作用又受到阻力的作用。设小石块的质量为m，速度为v，为g，所受假定与v2正比，阻尼系数为μ。设初始时刻小石块静止。求其小石块与时间的关系。
小石块遵循的运动为
mdv/dt=mg―
这是Riccati方程，它可以精确求解。
依标准变换方式，设
v=（m/μ）/（z′/z） （2）
代入（1）式，再作化简，有
z'' ―（gμ /m)z=0 （3）
（3）式的通解是
z=C1exp（√gμ /m t）+ C2exp（－√gμ /m t）（4）
其中，C1和C2是任意常数。
由于小石块在初始时刻是静止的，初始条件为
v（0）=0 （5）
z′（0）=0 （6）
因此，容易定出
C2=C1 （7）
将（7）式代入（4）式，再将（4）式代入（2）式，就可得
满足初始条件的解
v=√mg/μ tanh（√μg/m t) （8）
我们可以作一下定性的分析。小石块初始时刻静止。因此，随着时间增加，开始时小石块速度较小，小石块所受的阻力影响较小，此时，小石块与不受阻力的情况相类似，小石块加速度几乎是常数。反映在图1中，起始段t和v的关系是直线。当小石块速度很大时，重力相对于来说可以忽略，阻力快速增加到很大的数值，导致小石块的速度几乎不再增加。此时，小石块加速度接近零，v几乎不随时间而变化。一段时间后，v相不多是一平行于t轴的直线。
双曲函数导线电容
真空中两条圆柱形无穷长平行直导线，横截面的半径分别为R1和R2，中心线相距为d(d &R1+R2）。试求它们间单位长度的电容。
解：设这两条导线都带电，单位长度的电荷量分别是为λ和―λ。
我们可以用电像法精确求解。的思路是：
由于在静电平衡情况时，导线是等势体，因而我们可设想用偶来取代这两条圆柱形带电导线，适当地选择偶极线的位置，使它们所产生的两个等势面恰好与原来两导线的表面重合。这样就满足了。这里采用的偶极线是两条无穷长的均匀带电平行直线，它们单位长度的也分别为λ和―λ。这偶极线便是原来两带电导线的电像。于是就可以计算，从而求出电容来。为此先求偶极线的。
以偶极线所在的平面为z-x平面，取，使偶极线对称地处在z轴的两侧，它们到z轴的距离都是a。如图2所示。这偶极线所产生的电势便为
φ=φ1+φ2
=（λ/2πε0）In（r1′ / r1）+（―λ/2πε0）In（r2′ / r2）
=（λ/2πε0）In[（r2 / r1）（r1′/ r2′）] （1）
式中r1′和r2′分别是偶极线λ和―λ到某个电势参考点的距离。为方便起见，我们取z轴上的电势为零，这样，r1′=r2′= a，于是，（1）式便化为
φ=（λ/2πε0）In（r2 / r1） （2）
由于，平行于z轴的任何一条直线都是偶极线的等势线。所以，我们只须考虑z-y平面内任意一点P（z，y）的电势即可。于是
φ=（λ/4πε0）In{[（x2+a2）+y2] /[（x2―a2）+y2] } （3）
故偶极线的等势面方程便为
[（x2+a2）+y2] /[（x2―a2）+y2]=k2 （4）
式中k2 =e4πε0φ/λ （5）
令c=[（k2+1）/（k2―1）]a （6）
则（4）式可化为
（x―c）2+y2=[4k2/（k2―1）2]a 2 （7）
这表明，偶极线的等势面都是轴线平行于z轴的圆柱面，它们的轴线都在z轴上z=c处，其横截面的半径为
R=∣2k/（k2―1） ∣a （8）
这个结果启示，我们可以找到偶极线的两个等势面，使它们分别与原来两导线的表面重合。这只要下列等式成立就可以了：
a1= ∣c1∣=[（k12+1）/（k12―1）]a （9）
R1=∣2k1/（k12―1） ∣a （10）
a2= ∣c2∣=[（k22+1）/（k22―1）]a （11）
R2=∣2k2/（k22―1） ∣a （12）
d=a1+a2 （13）
由（9）至（13）式得
a12―R12=a2= a22―R22 （14）
原来两导线表面的方程是
R1：（x―a1）2+y2= R12 （15）
R2：（x+a2）2+y2= R22 （16）
利用（14）式，可以把（15）和（16）式分别化为
x2+y2+ a2= 2a1 x （17）
x2+y2+ a2= ―2a2 x （18）
利用（17）和（18）两式，由⒅式得出，半径为R1和R2的两导线的电势分别为
φ1=（λ/4πε0）In[（a1+a）/ （a1―a）] （19）
φ2=―（λ/4πε0）In[（a2+a）/ （a2―a）] （20）
于是两导线的电势差便为
U=φ1+φ2=（λ/2πε0）In[（a1+a）（a2―a）/ R1R2] （21）
用已知的量消去未知数，可以得出
U=（λ/2πε0）In[（d2―R12―R2）/ 2R1R2+√[（d2―R12―R2）/ 2R1R2]2―1] （22）
最后得出原来两导线为l一段的电容为
C=Q/U=2πε0l/ In[（d2―R12―R22）/ 2R1R2+√[（d2―R12―R22）/ 2R1R2]2―1] （23）
单位长度的电容为
c=2πε0/ In[（d2 ― R12 ―R22） / 2R1R2+√ [（d2―R12―R22） / 2R1R2 ] 2―1] （24）
利用反两曲余弦关系式
archx= In[（x+√x2―1）] （25）
对本题的精确解表示作简洁表示
c=2πε0/ arch[（d2―R12―R22）/ 2R1R2] （26）
最后一式可以在一般手册上查到。
双曲函数粒子运动
一电荷量为q、静质量为m0的粒子从原点出发，在一均匀电场E中运动，E=Eez沿z轴方向，粒子的初速度沿y轴方向，试证明此粒子的轨迹为
x=（W0/qE）[cosh（qEy/p0c）―1] （1）
式中p0是粒子出发时动量的值，W0是它出发时的能量。
带有电荷量q的粒子在电磁场E和B中的相对论性的运动方程为
dp/dt=q（E+v×B） （2）
式中v是粒子的速度，p是粒子的动量
p=mv=mv0/√1－v2/c2 （3）
本题运动方程的分量表示式为
dpz=0 （4）
px =qEt+C1
pz = C3 （5）
代入t=0时初始条件
py（0）= p0
pz（0）= 0 （6）
定出积分常数后，可知
pz= 0 （7）
粒子的能量为
=√p2c2+m02c4
=√（px2+ py2+ pz2）c2+m02c4
=√q2E2 c2t2+W02 （8）
因dx/dt=qEt/m=qEc2t/√q2E2 c2t2+W02 （9）
x=∫[qEc2t/√q2E2 c2t2+W02 ]dt
= [√q2E2 c2t2+W02 －W02]/qE （10）
又由（7）式得
dy/dt=p0/m=p0c2/√q2E2 c2t2+W02 （11）
y=∫[p0c2 /√q2E2 c2t2+W02 ]dt
=（p0c /qE）arsh（qEct/W0） （12）
或 （qEct/W0）= sinh （qEy/ p0c） （13）
在（51）式和（54）式中消去t，有
x=（W0/qE）[√1+ sinh2（qEy/ p0c）－1 ] （14）
利用恒等变换公式
cosh2x―sinh2x=1 （15）
（55）式可以写成
x=（W0/qE）[cosh2（qEy/ p0c）－1 ] （16）
（16）式是一种悬链线。
因双曲余弦泰勒级数展开式是
cosh（x）=1+x2/2!+x4/4!+x6/6!+…… （17）
当v/c →0时，保留前2项，得
x=（qE/2m v02）y2 （18）
（18）式是轨迹。《普通物理学》教材用经典求解，普遍会给有这个结果。这表示，非相对论确是相对论在v/c →0时的极限。或者说，（18）式成立的条件是v/c&&1，这也是牛顿力学的适用范围。
双曲函数非线性方程
如著名的KdV（Korteweg-de Vries）方程的形式为
ux+uux+βuxxx=0 （1）
它是非线性的频散方程，其中β是频散系数。用双曲函数展开法求其某些特殊精确解。
考虑其行波解
u（x，t）=φ（ξ） （2）
ξ=kx－ωt+ξ0 （3）
－ωφξ+kφφξ+k3βφξξξ=0 （4）
f=1/（coshξ+r）,g=sinhξ/（coshξ+r） （5）
φ=a0+a1f+a2g （6）
注意存在关系式
df/dξ=－fg
dg/dξ=1－g2－rg
g2=1－2rf+（r2－1）f2 （7）
将（7）式代入（5）式，并在（6）式的帮助下使所得方程中各项只含有f和g的幂次项，且g的幂次项不大于1。合并f和g的同次幂项并取其系数为零，就得到方程（4）对应的非线性代数
－6βk3b1（r2－1）2=0
－6βk3a1（r2－1）=0
－2kb1（r2－1）（－6βk2r+ a1）=0
－k（－6βk2r a1+ a12－b12+ b12r2）=0
b1（4βk3+ka0－ka0r2+3ka1 r－7βk3 r2+ cr2－c）=0
ωa1+kb12 r－βk3 a1－ka0a1=0
－b1（ka1+ωr－βk3r－ka0r）=0 （8）
用Maple对此超定方程组进行运算，可求得k≠0，ω≠0时的一个非平凡精确解
φ=（ω－βk3）/k+6βk2/（coshξ+1）=0 （9）
其中，k、ω、ξ0为任意常数。
（9）式是孤波解。
从以上的讨论中可知，无论是在经典或近代的物理学内容中，还是在正在发展中的物理学内容中，双曲函数起着不可或缺的重要作用。
双曲函数悬链线
形如y=a cosh(x/a)(a为常数）的函数的图象又叫悬链线，可以由柔软的绳子得到，有点象抛物线，但其实两者差距很大.据说莱布尼兹（Leibniz）于1690年最先解出悬链线方程，惠更斯（Huygens）和兄弟（Jacob Bernoulli,Johann Bernoulli）随其后.惠更斯在1691年把悬链线命名为catenary.　悬链线与抛物线有这样的关系：悬链线是直线上滚动的抛物线的焦点的运动轨迹.悬链线的顶点的渐开线是曳物线（tractrix).这条曳物线的渐进线称为悬链线的，悬链线绕准线旋转形成的曲面叫做悬链面。
双曲函数数学证明
设最低点A处受水平向左的拉力H，右悬挂点处表示为C点，在AC弧线区段任意取一段设为B点，则B受一个斜向上的拉力T，设T和水平方向夹角为θ，绳子的质量为m。
受力分析有：　Tsinθ=mg 　Tcosθ=H 　tanθ=dy/dx=mg/H 　mg=ρs
其中s是右段AB绳子的长度，ρ是绳子线重量密度，代入得微分方程dy/dx=ρs/H
利用弧长公式ds=√（1+dy^2/dx^2）*dx；所以s=∫√（1+dy^2/dx^2）*dx
所以把s带入微分方程得dy/dx=ρ∫√（1+dy^2/dx^2）*dx/H;....（1）
对于（1）设p=dy/dx微分处理 　得 p'=ρ/H*√（1+p^2）......（2）
p'=dp/dx　对（2）分离常量求积分 　∫dp/√（1+p^2）=∫ρ/H*dx 　得ln[p+√（1+p^2）]=ρx/H+C，即asinhp（反双曲正弦）=ρx/H+C
当x=0时，dy/dx=p=0带入得C=0
整理得asinhp=ρx/H
另祥解：（ln[p+√（1+p^2）]=ρx/H）
p=sh（ρx/H) （1+p^2=e^（2ρx/H)-2pe^（ρx/H)+p^2）
（p=[e^（ρx/H)-e^(-ρx/H)]/2=dy/dx）
y=ch （ρx/H)* H / ρ （y=H/（2ρ）*[e^（ρx/H)+e^(-ρx/H)]）
令a=H/ρ：y=a*cosh (x/a) 　（y=a[e^(x/a)+e^(-x/a)]/⑵= a*cosh(x/a））。
杨波尔斯基, А.Р.. 双曲函数[M]. 中央民族学院出版社, 1987.
文泽. 双曲函数与三角函数间的关系[J]. 中等数学, 1985(3).
林旋英、张之翔．电动力学题解：科学出版社，1999
吕克璞, 石玉仁, 段文山,等. KdV-Burgers方程的孤波解[J]. 物理学报, ):.
本词条认证专家为
同济大学航空与力学学院
清除历史记录关闭Linux 中 10 个有用的命令行补全例子
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在 Linux 系统中，当你输入一个命令，再按两次 TAB 键，就会列出所有以你输入字符开头的可用命令。这并不新鲜，可能你已经知道了。这个功能被称作命令行补全bash completion。默认情况下，bash 命令行可以自动补全文件或目录名称。不过，我们可以增强 bash 命令补全功能，通过 complete 命令让它达到新的高度。
这个教程说明了我们是怎样使用可编程的命令行补全功能（programmable completion）把自动补全功能应用于选项或者命令行参数。
例如：在输入 write 命令之后，如果你按两次 TAB 按键，自动补全功能会提供可供执行 write 操作的用户列表。
$ write [TAB][TAB]
在下面的例子中，可以为&telnet 命令显示可用的主机名：
$ telnet [TAB][TAB]
fileserver
要让可编程命令补全功能在你的终端起作用 ，你只需要如下执行/etc/bash_completion即可：
# . /etc/bash_completion
你也可以取消/etc/bash.bashrc（来自 Ubuntu Linux 13.04 系统）中如下的注释，这样，你就可以不需要执行上面的命令了：
### enable bash completion in interactive shells
if ! shopt - then
if [ -f /usr/share/bash-completion/bash_completion ]; then
. /usr/share/bash-completion/bash_completion
elif [ -f /etc/bash_completion ]; then
. /etc/bash_completion
如果你没有发现这些代码，也没有找到/etc/bash_completion文件，那么你只需要通过使用apt-get命令来安装bash_completion 包即可。
1. 查看已有的命令行补全
在启用可编程的命令行补全功能后，就已经有了一些定义好的命令补全功能。complete 命令用于定义命令行补全。
要查看已有的命令行补全，如下使用 complete 命令：
complete -p | less
上面例子中的 -p 选项是可选的。
2. 列出 bash 中标准补全功能
默认情况下，Bash 为 Linux 用户提供了下列标准补全功能。
用户名补全
主机名补全
文件名补全
我们在之前的 &中讨论过这些。
3. 定义一个命令名补全
通过 -c 选项可以将所有的可用命令作为一个命令的补全参数。在下面的例子里面，为 which 命令定义了一个补全（LCTT译注：在按两下 TAB 时，可以列出所有命令名作为可补全的参数）。
$ complete -c which
$ which [TAB][TAB]
Display all 2116 possibilities? (y or n)
如上，如果按下 &y&，就会列出所有的命令名。
4. 定义一个目录补全
通过选项 -d，可以定义一个仅包含目录名的补全参数。在下面的例子中，为 ls&命令定义了补全。
countfiles.sh
$ complete -d ls
$ ls [TAB][TAB]
如上，连按下 TAB 仅会显示目录名。
5. 定义一个后台任务名补全
补全功能也能够以任务名作为补全参数。选项 -j 可以定义任务名作为传递给命令的参数，如下：
$ complete -j ./list_job_attrib.sh
$ ./list_job_attrib.sh [TAB][TAB]
关于后台任务，你可以参考&中的例子了解如何管理后台任务。
6. 带有前缀和后缀的补全
补全功能可以为实际的补全内容定义前缀和后缀。在下面的例子中，为 list_job_attrib.sh 定义了补全内容的前缀和后缀。
$ complete -P '"&' -S '&"' ./list_job_attrib.sh
$ ./list_job_attrib.sh [TAB][TAB]
$ ./list_job_attrib.sh "&cat&"
7. 带有排除的文件名和目录名补全
假如脚本运行完成后，输出目录如下：
$ cd output/
all_calls.txt
incoming_calls.txt
outgoing_calls.txt
missed_calls.txt
parser_mod.tmp
如上，如果你想要 ls 命令的补全忽略 .tmp 和 .o 文件：
$ export FIGNORE='.tmp:.o'
$ complete -f -d ls
$ cd output
$ ls [TAB][TAB]
all_calls.txt
incoming_calls.txt
outgoing_calls.txt
missed_calls.txt
FIGNORE 是一个环境变量，它包含了自动补全所需要排除的文件名后缀。
8. 通过 IFS 变量分割字符串得到补全值
可以通过 -W 选项定义补全值列表，然后通过 IFS 环境变量进行切分。切分结果会展开变量并作为补全显示。
$ export IFS=" "
$ complete -W "bubble quick" ./sort_numbers.sh
$ ./sort_numbers.sh [TAB][TAB]
如上所述，字符串通过 IFS 分隔符进行切分后，内嵌的变量会被展开为变量值，所以可以如下使用变量：
$ echo $SORT_TYPE1
$ echo $SORT_TYPE2
$ complete -W "$SORT_TYPE1 $SORT_TYPE2" ./sort_numbers.sh
$ ./sort_numbers.sh [TAB][TAB]
9. 写个函数来生成补全
你可以引入一个函数来定义补全。使用 -F 选项将函数名传给 complete 命令，执行函数生成补全内容。例如，函数如下：
_parser_options()
local curr_
curr_arg=${COMP_WORDS[COMP_CWORD]}
COMPREPLY=( $(compgen -W '-i --incoming -o --outgoing -m --missed' -- $curr_arg ) );
在上述函数中：
COMPREPLY : 该数组控制连按下 TAB 后显示的结果
COMP_WORDS : 该数组包含命令行输入的单词
COMP_CWORD : COMP_WORDS 数组的索引，使用它来区分命令行可以访问的单词位置
compgen : -W 基于 $current_arg 提供可能的补全及其参数
该函数放在 parser_option 文件中，并通过 source 命令引入：
$ source parser_option
将该函数和你的 parser.pl 脚本关联起来：
$ complete -F _parser_options ./parser.pl
$ ./parser.pl [TAB][TAB]
--incoming
--outgoing
如上，parser.pl 的选项是由函数 _parser_options() 生成的。
提示： 查看/etc/bash_completion 来了解更多的可编程补全函数。
10. 当第一个规则没有生成结果时，就使用第二个
如果定义的补全规则没有生成匹配时，可以使用 -o 选项生成补全。
$ complete -F _count_files -o dirnames ./countfiles.sh
如上，为&./countfiles.sh 定义了 _count_files 补全函数。&如果 the _count_files() 函数没有生成任何匹配的话，就会触发目录补全。
countfiles.sh
$./countfiles.sh [TAB][TAB]
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在 Linux 系统中，当你输入一个命令，再按两次 TAB 键，就会列出所有以你输入字符开头的可用命令。这并不新鲜，可能你已经知道了。这个功能被称作命令行补全bash completion。默认情况下，bash 命令行可以自动补全文件或目录名称。不过，我们可以增强 bash 命令补全功能，通过 complete 命令让它达到新的高度。
这个教程说明了我们是怎样使用可编程的命令行补全功能（programmable completion）把自动补全功能应用于选项或者命令行参数。 例如：在输入 write 命令之后，如果你按两次 TAB 按键，自动补全功能会提供可供执行 write 操作的
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如何用公式将A列的前面补上0?
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A列是少于七位的整数数字,如何用公式将A列数字的前面补上0,化为七位数的文本?
123,变成0000123,
1234变成0001234
阅读权限95
在线时间 小时
=text(a1,rept(0,7))复制代码
阅读权限10
在线时间 小时
本帖最后由 131000 于
09:50 编辑
使用rept函数
＝rept(&0&,7-(len(单元格)))&单元格
手机发真费劲啊
阅读权限100
在线时间 小时
=REPT(0,7-LEN(A1))&A1复制代码
阅读权限30
在线时间 小时
选中A列，按Ctrl+1，数字格式选自定义，类型中输入0000000，确定即可。
阅读权限20
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bluexuemei 发表于
我的问题和他的正好向反 怎样吧有效数字的前面6个0取掉 谢谢
在线时间 小时
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自定義格式中輸入七個零&&0000000&&或者用TEXT函數 =TEXT(A1,&0000000&) 二者的區別是一個為數值但顯示為七位,一個則為文本.
如果要把前面帶0的&數字&去掉前面的 0 要看是什麼格式,和上面說的一樣,如果點選單元格看到的內容裡面沒有0則可能是設置了單元格格式,取消格式即可,如果是文本則加一個運算式就可以了.如:--& &*1& &/1&&等.
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