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1. 粘性：是流体阻止其发生剪切变形和角变形5. 流管：在流场中取任意非流线封闭曲线，通3. 局部损失的原因：1）流通截面突然缩小。2）的一种特性，是流体固有的属性，是由于流体分子之间的内聚力和分子热运动造成的流体层之间的动量交换而形成的。2. 牛顿内摩擦定律的物理意义：流体内摩擦力的大小与流体的性质有关，与流体的速度梯度和接触面成正比。3. 流体的粘性系数随温度的变化：流体的粘性取决于分子间的内聚力和分子的热运动。气体分子间距离大，内聚力较小，但分子运动较剧烈，粘性主要来自分子热运动造成流体层之间分子的质量和动量的交换。当温度升高时，分子热运动加剧，速度不同的相邻气体层之间的分子质量和动量交换加剧，所以粘性增大。液体则相反，其粘性主要取决于内聚力。温度升高时，液体分子间距增大，液体内聚力减少，因而粘度降低。
4. 牛顿流体：当压力和温度一定时，流体的内摩擦应力与速度梯度成正比，且比例系数为常数，这种满足牛顿内摩擦定律的流体为牛顿流体，反之为非牛顿流体。
5. 理想流体：就是没有粘性的流体。实际流体与理想流体的重要区别就是与固壁接触时流体的速度。对于实际流体，紧贴固壁的流体速度为零，此即“无滑移条件”. 第二章流体静力学
1. 表面力：是指作用在所研究的流体表面上的力。质量力：是指作用在流体内部每一个流体质点上的力，其大小与流体的质量成正比。 2. 等压面：在静止流体中，静压强相等的各点所组成的面成为等压面。等压面的特性：1）等压面就是等势面。2）在平衡流体中，通过某一点的等压面必与该点所受的质量力互相垂直。3）两种密度相混的流体处于平衡时，他们的分界面必是等压面。 第三章流体动力学
1. 体系：决定流体流动过程的基本定律与一个固定的、可以识别的物质集合有关，这一物质集合被称之为体系。既没有物质进入也没有物质离开，在它之外的一切都称之为外界或环境，体系的形状随着时间和所在空间位置不同可能发生变化。
2. 控制体：是一个流体可以流过的
虚构的、固定的空间。控制体外表面称为控制面。流体总是通过控制面流进或流出控制体。 3. 稳定流动：若流场中所有空间点上的各流动参数不随时间变化，又称定常流动。否则就称为不稳定流动（非定常流动）。
4. 迹线：是流体质点在某一时间段内的运动轨迹线。流线：是某一瞬时流场中质点的流动方向。是某一瞬时流场中的一条空间曲线，该曲线上各流体质点所具有的速度方向与该曲线的切线方向重合。
过曲线上每一点连续地作流线，则这些流线所构成的管状表面称为流管。流管中的流体称为流束。流束中处处与流线相垂直的横截面称为该流束的流通截面。单位时间内流经流通截面的流体量，称为流量。
6. 平均流速：在工程中，为了简化计算，常把流通截面上分部不均匀的流速看成均匀分布，并且认为这个均匀分布的流速流动的流体通过该截面的流量与实际流量相等，该流速就称为平均流速。
7. 流体微团的运动形式：平移、转动、角变形、体变形。
8. 无旋运动：当流场中任意流体微团不绕其自身某一瞬时轴转动时，即角速度矢量为零时，称该流动为无旋流动，否则称为有旋流动或旋涡流动。
8. 缓变流：流束内流线的夹角很小，流线的曲率半径很大，近乎平行直线的流动。反之为急。 第四章 相似原理
1. 流动相似：是指几何相似、运动相似、动力相似（和时间相似）。
2. 相似原理的本质：（1）如果两现象中的单值性条件（如物体几何参数、物性参数、运动和动力条件以及初始和边界条件等）相似，并且从这些条件得出的相似准则也相同，则此两个现象相似。 （2）若两现象相似，则其相似准则相同。 （3）一种现象的各参数之间的关系可化为一系列无量纲量之间的关系. 3. 相似准则：常用的是雷诺数和欧拉数。 4. 近似相似：既保留现象中起主要作用的相似准则，忽略次要的相似准则。它的实质是局部相似。
第五章流动损失与管路计算
1. 流动状态分类：层流和湍流，RE&=REC为层流，反之为湍流。在发生湍流时，流体质点的运动非常紊乱，其运动速度的大小和方向随时在变，流体质点在向前运动的同时，还有很大的横向速度，横向速度的大小和方向是不断变化的。从而引起纵向速度的大小和方向随时间作无规则变化，称为速度的脉动现象。 2. 流动损失分类：沿程损失和局部损失。沿程损失是指沿流体的路程是那个由于各流体层之间的摩擦力而造成的流动损失，也叫摩擦损失。在层流状态下，完全是由粘性摩擦产生的。在湍流状态下，沿程损失一部分由靠近壁面处薄层内的粘性摩擦造成，但主要是由流体微团
部损失：发生在流道边界形状急剧变化的地方，流速大小和方向被迫剧烈的改变，为克服这些局部阻力而消耗的机械能，称局部损失。
扩大，3）管道弯曲。4）流体绕过物体。减小局部损失的措施：1）弯曲管道。应尽量避免采用转弯角过小的死湾。2）流通截面由突变改成渐变。3）三通，安装合流板或分流板。 第六章 不可压平面势流
1. 速度势函数：在无旋流中存在，在空间任一方向的方向导数为这一方向的流动速度。流场中流体微团的旋转速度处处为零是势函数存在的充分必要条件。
2. 流函数：在平面流中，如果该流动满足连续方程，则在这平面流中就存在一个流函数，是用来描述整个流场的。性质：等流函数线就是流线；两点流函数值之差等于过此两点连线的流量。不可压平面流动场中任意两点流函数之差等于过这两点的流线所组成流管通过的体积流量。
第七章 附面层理论基础
1. 附面层：水、空气或其它低粘滞性流体沿固体表面流动或固体在流体中运动时，在高雷诺数情况下，附于固体表面的一层流体称为附面层。（靠近物体表面速度梯度很大的那一层叫做附面层）。
附面层基本性质：一是直接邻近物体表面的附面层和经过附面层后靠近物体的尾流区，粘性力作用显著，属于粘性流；另一是附面层和尾流区以外的流动区域，速度梯度很小，尽管流体的粘度可能很大，但粘性力的作用很小，可以看成为非粘性流。
2. 附面层中压强分布：附面层内的压力沿壁面法向不变，沿流动方向分部就是主流中的压力分布，偏P/偏Y=0，附面层在顺压力梯度的作用下逐渐减薄。
3. 附面层的分离：对于曲壁附面层，沿物体表面可能存在压强梯度
（分离的必
要条件），即流体是在逆压梯度下流动，因而使速度迅速衰减。另一方面，流体沿壁面流动时，附面层厚度逐渐增加 . 由于粘性摩擦影响，靠近壁面处动能有很大损失。在这双重的作用下，使得靠近壁面某点 S 处的流体停止流动，结果使 S 点之后的附面层内部的流体出现倒流的现象。一旦附面层出现分离，附面层厚度增加很快。
4. 附面层控制：1）采用流线型物体；2）选择最适宜扩散角的扩散器；3）绊线、涡流发生器、外壳处理（在轴线和圆周方向开许多浅的凹凸槽）；4）窄缝吸除、多孔壁吸除、窄缝吹除、壁面冷却。
第九章 气体动力学的基本概念和基本方程 1. 声速：是指微弱扰动波在流体介质中的传播速度。马赫数为某点处气流速度与当地音速之比。在亚音速流中，扰动会向上游传播，其影
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流体在直管道中的流速为什么不能超过声速?壅塞是怎样的一种物理机理?
在声速时,流过单位面积的流体流量最大.对直管,该横截面积和流体总压对应的流量即造成壅塞.下游流量不可能比上游小,所以在直管中不能达到超声速. 再问： 是否跟压力波的传递有关？有一种解释是说临界流量下游工况的压力波无法传递到上游。 再答： 超声速就是你说的情况，但壅塞这个工况还是可以向上游传递的，因为在壅塞之前都是亚音速。
与《流体在直管道中的流速为什么不能超过声速?》相关的作业问题
流速和流量是可以无限大的 关键得看管道耐压多少打个比方吧：假如你的管道耐压P=10Mpa管道直径 d=10cm那么P=pv^2/2 这就是最大流速 v=141.4m/s流量Q=Av A=πd^2/4 即可算出最大流量这个是不计水在管道里面的损失要是计算损失的话在管道的弯、折处 要计算局部损失.如果管道很长,则还需要考虑
如果“管道内压力P”是指单位管长上的压力差,则管道流量Q=（P/pgS）的平方根,管道内流体流速v=Q/A =（P/pgS）的平方根/A,式中S是管道的比值,可由管径查手册得到,或用公式计算：S=10.3n^2/d^5.33,n粗糙度,d为管内径,^表示乘方,n^2表示n的平方,d^5.33表示d的5.33方.如果管道
不能!还要知道压力表至出水口的直管长度.回补充：出水口为大气压,水压为0,起端压力 0.3mpa,两端水头差 H= 30mH2O管路内壁糙率取n=0.012,管道比阻 S=10.3n^2/d^5.33=10.3*0.012^2/0.04^5.33 = 41901 流量 Q=√[H/(SL)]=√[30/(41901*1
流速大可以提高换热系数,传热效果变好,但同时流体压力降变大,阻力也会变大,因此并不是流速越高越好
对泊肃叶流动,最大流速与层厚度的两次方成正比.和圆管流动的速度表达差不多,显示出管子愈粗则流速愈快.这是因为管子半径越大,所需要的动力就越大.力=压强*面积.管半径越大,流动所需要的动力也与半径的二次方成正比.至于你说“据流体连续性方程,管子愈粗流速愈慢”,不是很明白,连续性方程没有边界条件,没有动量方程,也能看出来管
飞机的翅膀的上下两面是不同的：下面较平,上面是凸出的.飞机向前运动的时候,周围的空气相对于飞机是向后的.飞机翅膀上表面凸出,则相对速度大,压强小；下表面平的,在速度速度小,压强大；这压强差使飞机上升.
根据能量守恒定律.1/2mv1²+mgh1=1/2mv2²+mgh21/2(v1²- v2²)=g(h2-h1)v1²- v2²=2g(h2-h1)v代表流速=流量/(横截面积²)
1,反,2,小.
油泵的流量换算：27L/min=1.6m/s由于V1S1=V2S2(V1为吸管内流速,S1为吸管的截面积,相应的V2和S2为别为出油管的流速和截面积）由上公式可计算出V2=4m/s 再问： 27L/MIN=1.6M/S怎么换算的？
这叫做伯努利原理,我说一个通俗点的理解,比如一段管状的连续流体,如果装在一个均匀粗细的管子里面,流速快的地方与流速慢的地方单位时间内要通过同样多质量的流体,这就导致了流速快的地方的管路有些地方就会没有流体流过,相当于有了一些真空地带,那平均起来看,这里的压强就变小了.当然事实上不会是这样的.我这样讲便于对这个原理的理解
好吧,先上牛顿公式.τ=μ×du/dy即切应力与粘性、速度梯度成正比.粘性直接取决于流体的种类,而流速除以管道直径就是速度法向梯度的概念.所以说,直线管路中流体的内摩擦力与流体的种类、流速和管路直径有关.至于你会觉得与压力有关,是受固体的影响.你觉得用力压一个东西,摩擦力会变大,但要知道,流体是可以形变的,所以压力几乎
先答第第一题:一、判断题1、\x09根据牛顿内摩擦定律,当流体流动时,流体内部内摩擦力大小与该处的流速大小成正比. 错误2、\x09一个接触液体的平面壁上形心处的水静压强正好等于整个受压壁面上所有各点水静压强的平均值. 正确3、\x09流体流动时,只有当流速大小发生改变的情况下才有动量的变化. 错误4、\x09在相同条
你所说的缩放喷管即渐缩渐阔喷管（亦称拉伐尔喷管）是瑞典人拉伐尔在1883年在蒸汽涡轮机上应用的喷管.喷管的截面积首先变小然后再变大,从中间通过的气体可被加速到超音速,而并不会产生撞击.气体在截面积最小处恰好达到声速.补充一点：对于缩放喷管来说,其流动状态与前后压比密切相关,前后压比从零渐增大的过程中,喷管内的速度是渐渐
(1)没程阻力'>阻力粘性流体'>流体流动'>流动时,流体层间内磨擦力及流体与流道壁面的磨擦力总是阻滞流体前进,这种沿流程出现的磨擦阻力称为沿程阻力.流体克服沿和阻力而损失的一部分能量,称为沿程阻力.(2)局部阻力流体的流道中会有阀门、挡板、弯头、三通等装置及流通截面突然变化等情况.流体流经这些局部位置时,流速将重新分
直管阻力：流体流经直管段时,由于克服流体的粘滞性及与管内壁间的磨擦所产生的阻力.有粘管壁,其壁面的流动速度降为0.局部阻力：流体流经异形管或管件时,由于流动发生骤然变化引起涡流所产生的能量损失.
连续性方程是流体运动学的基本方程,是质量守恒原理的流体力学表达式.在流场中任取一以O'（x,y,z）为中心的微小六面体为控制体,控制体边长为dx、dy、dz.设某时刻通过O'点流体质点的三个流速分量为Ux,Uy,Uz,密度为ρ.因为流体是连续介质,根据质量守恒定律,单位时间内流进、流出控制体的流量质量差等于控制体内流体
您这里说的流量是质量流量,质量流量除以密度的体积流量,即： Q=M/ρ (1)式中Q——体就流量,立方米/秒； M——质量流量,千克/秒； ρ——流体密度,千克/立方米.体积流量等于过流断面积乘以流速,即：Q=A×v； (2)式中A——过流断面积,平方米；A=(π/4）×d×d (3) v——流速,米/秒.把（3）式代
管路系统排气：打开出口调节阀,让水流动片刻,将管路中的大部分空气排出.然后将出口阀门关闭,打开管路出口端上方的排气阀,使管路中的残留空气排出.引压管和压差计排气：依次打开并迅速关闭压差计上方的排气阀,反复操作几次,将引压管和压差计的空气排出.当电子测压设备显示的压差在0附近波动时,证明气体已排净!不同设备可能不同,此种
不能!雷诺数的计算公式里面,有动力粘性系数的.不同流体粘性系数不同,在相同流速下,对相同模型的雷诺数是不一样的.范宁公式用于不可压缩流体,而气体可压缩为什么说液体能大小不变地传递“压强”？ - 知乎21被浏览4342分享邀请回答37 条评论分享收藏感谢收起2添加评论分享收藏感谢收起查看更多回答1 个回答被折叠（）第一章 流体流动_百度文库
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第一章 流体流动
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