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光纤通信原理与应用 光电检测技术在光纤通信中的应用
密云县2015年初中毕业考试 英 语 试卷 2015年4月 听力理解 （共24分） 一、听对话，从下面各题所给的A、B、C三幅图片中选择与对话内容相符的图 片。 每段对话读两遍。（共4 分，每小题1 分） 1. 2. 3. 4. A. B. C. 二… 昌平区初三年级第一次模拟练习 英语试卷 2015.4 学校__________班级___________姓名_______________编号___________ 听力理解（共24分） 一、听对话，从下面各题所给的A、B、C三幅…《光纤通信》课程设计 论文题目 高速光纤通信中的偏振模色散及其补偿技术 姓 名 学 号 学 院 专业班级 目 录 1．引言 ...............................................................…
汕头大学电子信息工程 课程论文报告 课程名称：课程论文题目：姓
号： 任课教师： 光纤通信技术与应用 光电检测检测技术在光纤通信中的应用 汪林峰 工学院 电子信息工程 2009级
周雯 白运新2012年 6 月4日 光电检测技术在光纤通信中的应用 摘要：光电检测技术是光学与电子学相结合而产生的一门新兴检测技术。它主要利用电子技术对光学信号进行检测，并进一步传递、储存、控制、计算和显示。光电检测技术从原理上讲可以检测一切能够影响光量和光特性的非电量。它可通过光学系统把待检测的非电量信息变换成为便于接受的光学信息，然后用光电探测器件将光学信息量变换成电量，并进一步经过电路放大、处理，以达到电信号输出的目的。然后采用电子学、信息论、计算机及物理学等方法分析噪声产生的原因和规律，以便于进行相应的电路改进，更好地研究被噪声淹没的微弱有用信号的特点与相关性，从而了解非电量的状态。微弱信号检测的目的是从强噪声中提取有用信号，同时提高测系统输出信号的信噪比。关键词：光电二极管 雪崩光电二极管 光电检测 光电效应 信噪比 正文一、概述光信号经过光纤传输到达接收端后，在接收端有一个接收光信号的元件。但是由于目前我们对光的认识还没有达到对电的认识的程度，所以我们并不能通过对光信号的直接还原而获得原来的信号。在他们之间还存在着一个将光信号转变成电信号，然后再由电子线路进行放大的过程，最后再还原成原来的信号。这一接收转换元件称作光检测器，或者光电检测器，简称检测器，又叫光电检波器或者光电二极管。常见的光检测器包括：PN光电二极管、PIN光电二极管和雪崩光电二极管（APD）。
光检测器的要求：（1） 灵敏度高：灵敏度高表示检测器把光功率转变为电流的效率高。在实际的光接收机中，光纤传来的信号及其微弱，有时只有1nw左右。为了得到较大的信号电流，人们希望灵敏度尽可能的高。（2） 响应速度快：指射入光信号后，马上就有电信号输出；光信号一停，电信号也停止输出，不要延迟。这样才能重现入射信号。实际上电信号完全不延迟是不可能的，但是应该限制在一个范围之内。随着光纤通信系统的传输速率的不断提高，超高速的传输对光电检测器的响应速度的要求越来越高，对其制造技术提出了更高的要求。（3） 噪声小：为了提高光纤传输系统的性能，要求系统的各个组成部分的噪声要求足够小。但是对于光电检测器要求特别严格，因为它是在极其微弱的信号条件下工作，又处于光接收机的最前端，如果在光电变换过程中引入的噪声过大，则会使信号噪声比降低，影响重现原来的信号。（4） 稳定可靠：要求检测器的主要性能尽可能不受或者少受外界温度变化和环境变化的影响，以提高系统的稳定性和可靠性。光电检测电路的基本构成光电探测器所接收到的信号一般都非常微弱，而且光探测器输出的信号往往被深埋在噪声之中，因此，要对这样的微弱信号进行处理，一般都要先进行预处理，以将大部分噪声滤除掉，并将微弱信号放大到后续处理器所要求的电压幅度。这样，就需要通过前置放大电路、滤波电路和主放大电路来输出幅度合适、并已滤除掉大部分噪声的待检测信号。其光电检测模块的组成框图如图所示。
二、总体应用设计1 光电二极管的工作模式与等效模型1．1 光电二极管的工作模式光电二极管一般有两种模式工作：零偏置工作和反偏置工作，图所示是光电二极管的两种模式的偏置电路。图中，在光伏模式时，光电二极管可非常精确的线性工作；而在光导模式时，光电二极管可实现较高的切换速度，但要牺牲一定的线性。事实上，在反偏置条件下，即使无光照，仍有一个很小的电流(叫做暗电流或无照电流1。而在零偏置时则没有暗电流，这时二极管的噪声基本上是分路电阻的热噪声；在反偏置时，由于导电产生的散粒噪声成为附加的噪声源。因此，在设计光电二极管电路的过程中，通常是针对光伏或光导两种模式之一进行最优化设计，而不是对两种模式都进行最优化设计。 一般来说，在光电精密测量中，被测信号都比较微弱，因此，暗电流的影响一般都非常明显。本设计由于所讨论的待检测信号也是十分微弱的信号，所以，尽量避免噪声干扰是首要任务，所以，设计时采用光伏模式。1．2 光电二极管的等效电路模型工作于光伏方式下的光电二极管的工作模型如图3所示，它包含一个被辐射光激发的电流源、一个理想的二极管、结电容和寄生串联及并联电阻。图中，IL为二极管的漏电流；ISC为二极管的电流；RPD为寄生电阻；CPD为光电二极管的寄生电容；ePD为噪声源；Rs为串联电阻。 由于工作于该光伏方式下的光电二极管上没有压降，故为零偏置。在这种方式中，影响电路性能的关键寄生元件为CPD和RPD，它们将影响光检测电路的频率稳定性和噪声性能。CPD是由光电二极管的P型和N型材料间的耗尽层宽度产生的。耗尽层越窄，结电容的值越大。相反，较宽的耗尽层(如PIN光电二极管)会表现出较宽的频谱响应。硅二极管结电容的数值范围大约在20或25pF到几千pF以上。而光电二极管的寄生电阻RPD(也称作与光伏电压方式相反，光导方式中的光电二极管则有一个反向偏置电压加至光传感元件的两端。当此电压加至光检测器件时，耗尽层的宽度会增加，从而大幅度地减小寄生电容CPD的值。寄生电容值的减小有利于高速工作，然而，线性度和失调误差尚未最优化。这个问题的折衷设计将增加二极管的漏电流IL和线性误差。2电路设计2．1 主放大器设计众多需要检浏的微弱光信号通常都是通过各种传感器来进行非电量的转换，从而使检测对象转变为电量(电流或电压)。由于所测对象本身为微弱量，同时受各种不同传感器灵敏度的限制，因而所得到的电量自然是小信号，一般不能直接用于采样处理。本设计中的光电二极管前置放大电路主要起到电流转电压的作用，但后续电路一般为A／D转换电路，所需电压幅值一般为2 V。然而，即使是这样，而输出的电压信号一般还需要继续放大几百倍，因此还需应用主放大电路。其典型放大电路如图4所示。 该主放大器的放大倍数为A=l＋R2/R3，其中R2为反馈电阻。为了后续电路的正常工作，设计时需要设定合理的R2和R1值，以便得到所需幅值的输出电压。即有Un=AUi=(1+R2/R1)Ui2．2滤波器设计为使电路设计简洁并具有良好的信噪比,设计时还需要用带通滤波器对信号进行处理。为保证测量的精确性，本设计在前置放大电路之后加人二阶带通滤波电路，以除去有用信号频带以外的噪声，包括环境噪声及由前置放大器引人的噪声。这里采用的有源带通滤波器可选通某一频段内的信号，而抑制该频段以外的信号。该滤波器的幅频特性如图5所示。图5中，f1、f2分别为上下限截止频率，f0为中心频率，其频带宽度为：B=f2-f1=f0/Q式中，Q为品质因数，Q值越大，则随着频率的变化，增益衰减越快。这是因为中心频率一定时，Q值越大，所通过的频带越窄，滤波器的选择性好。 有源滤波器是一种含有半导体三极管、集成运算放大器等有源器件的滤波电路。这种滤波器相对于无源滤波器的特点是体积小、重量轻、价格低、结构牢固、可以集成。由于运算放大器具有输人阻抗高、输出阻抗低、高的开环增益和良好的稳定性，且构成简单而且性能优良。 三、器件工作原理及技术参数（1）PN结的光电效应光电二极管（PD）是一个工作在反向偏压下的PN结二极管，如下图。由光电二极管作成的光检测器的核心是PN结的光电效应。当PN结加反向偏压时，外加电场方向与PN结的内建电场方向一致，势垒加强，在PN结界面附近载流子基本上耗尽形成耗尽区。当光束入射到PN结上，且光子能量hv大于半导体材料的带隙Eg时，价带上的电子吸收光子能量跃迁到导带上，形成一个电子—空穴对。在耗尽区，在内建电场的作用下电子向N区漂移，空穴向P区漂移，如果PN结外电路构成回路，就会形成光电流。当入射光功率变化时，光电流也随之线性变化，从而把光信号转换成电信号。当入射光子能量小于Eg时，不论入射光有多强，光电效应也不会发生，即产生光电效应必须满足： λc为产生光电效应的入射光的最大波长，称为截止波长。以Si为材料的光电二极管,λc=1.06μm；以Ge为材料的光电二极管，λc=1.60μm。利用光电效应可以制造出简单的PN结光电二极管。但这种光电二极管结构简单，无法降低暗电流和提高响应度，器件的稳定度也比较差，实际上不适合做光纤通信的检测器。（2）PIN光电二极管1）PIN光电二极管的结构PIN光电二极管是在掺杂浓度很高的P型、N型半导体之间，生成一层掺杂极低的本征材料，称为I层。在外加反向偏置电压作用下，I层中形成很宽的耗尽层。结构如图1所示。由于I层吸收系数很小，入射光可以很容易地进入材料内部被充分吸收而产生大量的电子—空穴对，因此大幅度提高了光电转换效率。另外，I层两侧的P层、N层很薄，光生载流子的漂移时间很短，大大提高了器件的响应速度。 检测某波长的光时要选择合适材料作成的光检测器。首先，材料的带隙决定了截止波长要大于被检测的光波波长，否则材料对光透明，不能进行光电转换。其次，材料的吸收系数不能太大，以免降低光电转换效率。Si―PIN光电二极管的波长响应范围为0.5～1μm。Ge―PIN和InGaAs―PIN光电二极管的波长响应范围约为1～1.7μm。2）响应度响应度是描述光检测器能量转换效率的一个参量。它定义为： 其中，P0为入射到光电二极管上的光功率；Ip为所产生的光电流。它的单位为A/W。3）量子效率量子效率表示入射光子转换为光电子的效率。它定义为单位时间内产生的光电子数与入射光子数之比，即：η=(光电转换产生的有效电子-空穴对数)/入射光子数 其中,e为电子电荷，其值为1.6×10-19 C。所以有： 式中,λ单位取μm。可见，光电检测器的响应度随波长的增大而增大。图2为PIN光电二极管的响应度、量子效率与波长的关系。可以看出，响应度、量子效率随着波长的变化而变化。为提高量子效率，必须减少入射表面的反射率，使入射光子尽可能多地进入PN结；同时减少光子在表面层被吸收的可能性，增加耗尽区的宽度，使光子在耗尽区内被充分吸收。 4）响应速度响应速度是光电检测器的另一个重要参数，通常用响应时间（上升时间和下降时间），如图来表示光电二极管在接收机中使用时通常由偏置电路与放大器相连，这样检测器的响应特性必然与外电 路相关。 图 4 为检测器电路及其等效电路，其中 CPN 为检测器的结电容； Rb 为偏置电阻；Ra、Ca 分别为 放大器的输入电阻和输入电容；Rs 为检测器的串联电阻，通常只有几欧，可以忽略。 影响响应速度的主要因素有： ①检测器及其有关电路的 RC 时间常数，设它造成的脉冲前沿上升时间为：ι RC。要提高响应速 度，就要降低整个电路的时间常数。从检测器本身来看，就要尽可能降低结电容。式中，ε 为材料的介电常数，A 为结面积，W 为耗尽区厚度。 ②载流子漂移通过耗尽区的渡越时间，设上升时间为：ι dr 光电二极管的响应速度主要受到耗尽区内的载流子在电场作用下的漂移通过所需时间(即渡越时 间)的限制。渡越时间：- 10 -式中，vd 为光身载流子的漂移速度。 漂移运动的速度与电场强度有关，电场强度较低时，漂移速度正比于电场强度，当电场强度达到 某一值后，漂移速度不再变化。 ③耗尽区外产生的载流子扩散引起的延迟，设上升时间为：ι di。耗尽区外产生的载流子一部分 复合，一部分扩散到耗尽区，被电路吸收。 由于扩散速度比漂移速度慢得多，因此，这部分载流子会带来附加时延，会使输出电信号脉冲拖 尾加长。 总的上升时间为：光检测器的功能 光检测器的主要功能是将光信号转换为电信号。光检测器是光接收模块的重要部件。目前光纤通 信系统中使用的光检测器主要是移相开关二极管，即 PIN 二极管。PIN 二极管对低频信号具有整 流作用，而对高频信号，却只有阻抗作用。阻抗值的大小决定于中间层。当中间层为正偏时，因 为有载流子注入中间层，器件呈低阻；而当中间层处于零偏或反偏时，器件呈高阻。从而可以用 于信息的检测。 光检测器的一个重要性质就是接收灵敏度，它是外入光信号使接收器工作必须具有的最小功率。 应该指出，接收器灵敏度是针对一定范围的光波长而言的。四、光电检测器件结构原理（一）半导体的能级按照量子力学理论,由于物质内原子间靠得很近,彼此的能级会互相影响,而使原子能级展宽 成一个个能带。又由于电子是费米子,遵从泡利不相容原理。电子以能量大小为序,从基态开始, 每个量子态上一个电子向上填充,直填到费米能 ε F 为止。再上面的能级都是空的。被电子填满 的能带叫满带。满带中的电子如同很多人挤在一个狭小的空间 ,谁也动不了。所以,虽然有许多电- 11 -子,但是不能形成定向移动,因而满带中的电子不是载流子,是不能导电的。全部空着的能带称为 空带。能带间的间隔叫带隙(用 Eg 表示)或禁带,禁带不允许有电子存在。图 1 所示的是导体、绝 缘体、半导体的能带结构示意图。如图 1(a)所示,导体的费米能级 ε F 在一个能带的中央,该能带 被部分填充。由于能带的亚结构之间的能量相差很小,因此这时只需很少的能量(如一外加电场), 就能把电子激发到空的能级上,形成定向移动的电流。这正是具有这种能带结构的物质被称为导 体的原因。如果某一能带刚好被填满,它与上面的空带间隔着一个禁带,此时大于带隙间隔的能量 才能把电子激发到空带上去。一般带隙较大(大于 10eV 数量级)的物质,被称为绝缘体,如图 1(b) 所示;而带隙较小(小于 1eV 数量级)的物质,被称为半导体,如图 1(c)所示。半导体的费米能级位 于满带与空带之间的禁带内,此时紧邻着禁带的满带称为价带,而上面的空带称为导带。如果由于 某种原因将价带顶部的一些电子激发到导带底部,在价带顶部就相应地留下一些空穴,从而使导 带和价带都变得可以导电了。所以半导体的载流子有电子和空穴两种。可见,半导体介于导体与 绝缘体之间的特殊的导电性是由它的能带结构决定的。（二）半导体的内光电效应当光照射到半导体表面时,由于半导体中的电子吸收了光子的能量,使电子从半导体表面逸 出至周围空间的现象叫外光电效应。利用这种现象可以制成阴极射线管、光电倍增管和摄像管的光 阴极等。半导体材料的价带与导带间有一个带隙,其能量间隔为 Eg。一般情况下,价带中的电子不会自发 地跃迁到导带,所以半导体材料的导电性远不如导体。但如果通过某种方式给价带中的电子提供能量,就 可以将其激发到导带中,形成载流子,增加导电性。 光照就是一种激励方式。 当入射光的能量 hν ≥E(g Eg 为带隙间隔)时,价带中的电子就会吸收光子的能量,跃迁到导带,而在价带中留下一个空穴,形成一对可 以导电的电子——空穴对。这里的电子并未逸出形成光电子,但显然存在着由于光照而产生的电效应。 因此,这种光电效应就是一种内光电效应。从理论和实验结果分析,要使价带中的电子跃迁到导带,也存- 12 -在一个入射光的极限能量,即 E 入=hν 0=Eg,其中ν 0 是低频限(即极限频率ν 0=Egh)。 这个关系也可以用 长波限表示,即λ 0=hcEg。入射光的频率大于ν 0 或波长小于λ 0 时,才会发生电子的带间跃迁。当入射 光能量较小,不能使电子由价带跃迁到导带时,有可能使电子吸收光能后,在一个能带内的亚能级结构间 (即图 1 中每个能带的细线间)跃迁。广义地说,这也是一种光电效应。这些效应,可以由半导体材料对光 波的吸收谱线来观察和分析。（三）半导体材料的掺杂与 PN 结的形成半导体材料硅(Si)和锗(Ge)都是第Ⅳ主族元素,每个电子的 4 个价电子与近邻的 4 个原子的 一个价电子形成共价键。如图 2(a)所示。这些价电子就是处在价带中的电子。种是在纯净的半导 体中掺入微量的第Ⅴ主族杂质,如磷(P)、砷(As)、锑(Sb)等。当它们在晶格中替代硅原子后,它的五个 价电子除了四个与近邻的硅原子形成共价键外,还多出一个电子吸附在已成为带正电的杂质离导带ε F 禁带周围,如图 2(b)所示。这种提供电子的杂质叫施主杂质。量子理论分析的结果表明,此时将在靠近半 导体导- 13 -带下边缘的禁带中产生一个施主能级,如图所示。此能级与导带底能隙很小,室温下其上的电子也可 大量激发到导带上去,形成载流子。这种主要依靠施主杂质提供电子导电的半导体,叫 N 型半导体。它的 多数载流子(简称多子)是电子,少数载流子(简称少子)是空穴。另一种掺杂是在纯净半导体中掺入微量 第Ⅲ主族杂质,如硼(B)、 铝(Al)、镓(Ga)、 铟(In)等。此时会形成如图 2(c)所示的接受电子的受主杂质。 这也相当于提供了一个空穴。这种掺杂产生的受主能级在靠近价带上边缘的禁带中。室温下价带中的电 子可以大量激发到受主能级上去,而在价带中留下正载流子——空穴,如图 3(b)所示。 这种主要依靠受主 杂质提供的空穴导电的半导体叫 P 型半导体。其多子是空穴,少子是电子。如果一块半导体材料中,一部 分 P 型区紧邻着另一部分 N 型区,如图 4(a)所示,由于两个区域的多子类型不同,某区域内浓度高的载流 子要向另一个区域扩散。即 P 区的多子空穴向 N 区扩散,而 N 区的多子电子向 P 区扩散。直至在接触 面附近形成一个由 N 区指向 P 区的内建场阻止电荷的继续扩散,达到动态平衡。如图 4(b)所示。此时在 两区交界处就形成了 PN 结。（四）APD 雪崩光电二极管具有内部光电流增益的半导体光电子器件，又称固态光电倍增管。它应用光生载流子在二极 管耗尽层内的碰撞电离效应而获得光电流的雪崩倍增。这种器件具有小型、灵敏、快速等优点， 适用于以微弱光信号的探测和接收，在光纤通信、激光测距和其他光电转换数据处理等系统中应 用较广。- 14 -当一个半导体二极管加上足够高的反向偏压时，在耗尽层内运动的载流子就可能 因碰撞电离 效应而获得雪崩倍增。人们最初在研究半导体二极管的反向击穿机构时发现了这种现象。当载流 子的雪崩增益非常高时，二极管进入雪崩击穿状态；在此以前，只要耗尽层中的电场足以引起碰 撞电离，则通过耗尽层的载流子就会具有某个平均的雪崩倍增值。 碰撞电离效应也可以引起光生载流子的雪崩倍增，从而使半导体光电二极管具有内部的光电 流增益。 1953 年， K.G.麦克凯和 K.B.麦卡菲报道锗和硅的 PN 结在接近击穿时的光电流倍增现象。 1955 年，S.L.密勒指出在突变 PN 结中，载流子的倍增因子 M 随反向偏压 V 的变化可以近似用下 列经验公式表示 M＝1/[1-(V/VB)n] 式中 VB 是体击穿电压,n 是一个与材料性质及注入载流子的类型有关的指数。当外加偏压 非常接近于体击穿电压时，二极管获得很高的光电流增益。PN 结在任何小的局部区域的提前击穿 都会使二极管的使用受到限制，因而只有当一个实际的器件在整个 PN 结面上是高度均匀时，才 能获得高的有用的平均光电流增益。因此，从工作状态来说，雪崩光电二极管实际上是工作于接 近（但没有达到）雪崩击穿状态的、高度均匀的半导体光电二极管。1965 年，K.M.约翰逊及 L.K. 安德森等分别报道了在微波频率下仍然具有相当高光电流增益的、均匀击穿的半导体雪崩光电二 极管。从此，雪崩光电二极管作为一种新型、高速、灵敏的固态光电探测器件渐渐受到重视。 （五）PIN 光电二极管 光电二极管是将光信号变成电信号的半导体器件。它的核心部分也是一个 PN 结，和普通二极管相 比，在结构上不同的是，为了便于接受入射光照，PN 结面积尽量做的大一些，电极面积尽量小些， 而且 PN 结的结深很浅，一般小于 1 微米。 光电二极管是在反向电压作用之下工作的。没有光照时，反向电流很小（一般小于 0.1 微安）， 称为暗电流。当有光照时，携带能量的光子进入 PN 结后，把能量传给共价键上的束缚电子，使 部分电子挣脱共价键，从而产生电子---空穴对，称为光生载流子。 它们在反向电压作用下参加漂移运动，使反向电流明显变大，光的强度越大，反向电流也越大。 这种特性称为“光电导”。光电二极管在一般照度的光线照射下，所产生的电流叫光电流。如果 在外电路上接上负载，负载上就获得了电信号，而且这个电信号随着光的变化而相应变化。 技术参数表：- 15 -列出了光电检测器的典型指标 FID13Z 81PZ FPD5W1KS InGaAs-PINPD InGaAs-APD 1.31 1.55 工作波长（μ m） 量子效率（%） 75 75 响应度（A/W） 0.78 0.94 暗电流（nA） 0.1 20 检测带宽 （GHz ） 2.0 3.0 附加电容（p F） 1.1 0.5 典型应用 622M b/s 2.5Gb/s表 6.1表 6.2 正向压降 正向电阻 反向电阻常用光电检测器件的参考数据 InGaAs-PINPD 0.2～0.3V 3～5kΩ（R× 100 档） >100kΩ（R× 1K 档） InGaAs-APD 约 2V 通 无穷大（R× 1K 档）Si-PINPD 0.6～0.7V 3～5kΩ（R× 100 档） >100kΩ（R× 1K 档）五、应用举例（一）蒸发光散射检测器蒸发光散射检测器(Evaportive light Scattering,ELSD)已经开发生产 15 年，但是对于许 多色谱工作者来说，它仍是一个新产品。第一台 ELSD 是由澳大利亚的 Union Carbide 研究实验 室的科学家研制开发的，并在八十年代初转化为商品，八十年代以激光为光源的第二代 ELSD 面 世。此后，通过不断设计提高了 ELSD 的操作性能。现在 ELSD 越来越多的作为通用型检测器]用 于高效液相色谱，超临界色谱（SFC）和逆流色谱中。ELSD 最大的优越性在于能检测不含发色团 的化合物，如：碳水化合物、脂类、聚合物、未衍生脂肪酸和氨基酸、表面活性剂、药物，并在 没有标准品和化合物结构参数未知的情况下检测未知化合物 。（二）光离子化检测器光离子化检测器(简称 PID)是用紫外光 照射在被测气休分子上,使分子发生光电离作 川 来测定该气体含量的检测器。 PID 在分析应 川!:具有许多独到之处,PID 可在恒温下或程 序升温 下工作,既能与填充色谱柱配合,也能 和毛细管色谱柱配合使用,一可以与氢焰检测器 (FID),电 子俘获检测器。（三）光检测器上具有可变换直径的光斑的光头- 16 -在能够扫描不同类型的光学记录载体的信息平面的光学扫描设备中，所述类型诸如ＢＤ， ＤＶＤ和ＣＤ，在检测器上的光斑的直径依赖于物镜系统的数 值孔径，该物镜系统用来扫描记录 载体。对于扫描ＢＤ的光检测系统的最优设计，导致对于其它类型诸如ＤＶＤ和ＣＤ产生小的光 斑。通过在ＤＶＤ或ＣＤ被扫描的情况下，实施增加光斑直径的光学元件，漫射光的影响被减小 并且跟踪信号被改善。六、总结语本文研究了光电检测系统的原理和设计方法。 通过从经济和实用的角度对相关的光电转换器件和 前置放大器进行了研究，从而确定了关键元器件的参数。通过本次对光电检测器件的设计应用的学习， 加深了我对光纤通信本课程的了解，得到了一定的锻炼。参考文献1. 光探测器与红外探测器》 R J 凯斯 董培芝 编著 2. 《光纤通信技术》孙学康，张金菊等编 北京邮电大学出版 3. 《光敏感器件信其应用》 齐丕智编著 4. 《光纤通信》刘增基，周洋溢编著 西安电子科技大学出版社 5. 《光纤通信系统》顾畹仪 李国瑞编著 北京邮电大学出版- 17 -
汕头大学电子信息工程 课程论文报告 课程名称： 课程论文题目： 姓 名： 学 院： 专 业： 年 级： 学 号： 任课教师： 光纤通信技术与应用 光电检测检测技术在光纤通信中的应用 汪林峰 工学院 电子信息工程 2009级
周雯 …《光纤通信》期中论文 论文题目 沈阳至北京铁路区间计 光纤通信系统设 姓 名 韩 冰 学 号 P 学 院 电气工程学院 专业班级 2008级通信工程3班 目录 引言 _________________________________…《光纤通信》课程设计 学院： 姓名： 班级： 学号： 指导老师： 高速光纤通信中的偏振模色散及其补偿技术 目 录 1．引言 ...............................................................…课程名称： 光纤通信课程设计 学院： 理学院 班级： 电科09- 学生姓名： ___ 学号： _ 指导教师： 迎春 课程名称： 光纤通信课程设计 学院： 理学院 班级： 电科09- _ 学生姓名： ___ 学号： _ 指导教师： 迎春 课程名称： 光…就爱阅读网友整理上传,为您提供最全的百科知识,期待您的分享，转载请注明出处。
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推荐： 　　　光电信息工程专业就业方向与就业前景_就业分析_高三网当前位置： >> 正文光电信息工程专业就业方向与就业前景文/三木　　光电信息工程专业工资待遇　　截止到 日，327284位光电信息工程专业毕业生的平均薪资为4966元，其中应届毕业生工资3521元，0-2年工资4228元，10年以上工资1000元，3-5年工资5323元，6-7年工资6819元，8-10年工资7696元。　　光电信息工程专业招聘要求　　针对光电信息工程专业，招聘企业给出的工资面议最多，占比84%；0-2年工作经验要求的最多，占比31%；本科学历要求的最多，占比52%。　　光电信息工程专业就业方向　　光电信息工程专业学生毕业后可在光电信息工程、光电子工程、光通信、计算机等领域从事科学研究、相关产品设计与制造、科技开发与应用、运行管理等工作。。　　光电信息工程专业就业岗位　　销售工程师、销售储备干部、光学工程师、销售代表、硬件工程师、技术支持工程师、固件工程师、测试工程师、研发工程师、光学研发工程师、销售经理、等。　　光电信息工程专业就业地区排名　　光电信息工程专业就业岗位最多的地区是北京。薪酬最高的地区是盐城。　　就业岗位比较多的城市有：北京[84个]、深圳[63个]、上海[52个]、武汉[42个]、杭州[39个]、广州[33个]、苏州[21个]、厦门[20个]、南京[19个]、西安[18个]等。　　就业薪酬比较高的城市有：盐城[12499元]、惠州[6527元]、北京[6495元]、上海[6238元]、南通[5951元]、厦门[5322元]、广州[5207元]、深圳[5141元]、佛山[5130元]、江门[4999元]、宁波[4962元]等。　　光电信息工程专业在同类专业排名　　光电信息工程专业在专业学科中属于工学类中的电气信息类，其中电气信息类共34个专业，光电信息工程专业在电气信息类专业中排名第20，在整个工学大类中排名第74位。　　在电气信息类专业中，就业前景比较好的专业有：计算机科学与技术，自动化，软件工程，信息工程，电气工程及其自动化，网络工程，计算机软件，电子信息工程，通信工程等。高三网小编推荐你继续浏览：推荐阅读阅读182次 /日阅读425次 /日阅读643次 /日阅读420次 /日阅读242次 /日阅读215次 /日阅读7146次 /日阅读7675次 /日阅读1183次 /日阅读1489次 /日阅读1233次 /日阅读824次 /日阅读465次 /日阅读1101次 /日点击查看更多内容