[大学物理高斯定理]大学物理_高斯定理
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篇一 : 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理大学物理高斯定理 大学物理_高斯定理篇二 : 大学物理高斯定理，超难。。。在线等，谁做出给谁100分一个带电量大学物理高斯定理，超难。。。在线等，谁做出给谁100分一个带电量为q 的点电荷位于立方体的A角上,则通过侧面a b c d 的电场强度通量等于:能不能把立方体画出来啊,我搞不明白是哪几个面那就是1/8q 啊你可以想象一下,放8个一样的正方体可以正好包围A点通过这8个正方体的总通量是q,每个是q/8,有交点的三个面没有通量所以通过3个面的就是q/8电场强度通量的话好象还要除e以前学的记不太清楚了篇三 : 大学物理_高斯定理大学物理学电子教案静电场的性质与计算 6-3 电场线 高斯定理6-3 电场线 高斯定理一、电场线1、定义 、 在电场中画一组带箭头的曲线, 在电场中画一组带箭头的曲线 r 这些曲线与电场强度 E 之间具有 以下关系: 以下关系 ①电场线上任一点的切线方向给出了该点电场 强度的方向； 强度的方向； 电场线密度与该点电场强度的大小 某点处电场线密度 ②某点处电场线密度与该点电场强度的大小 相等。 相等。v E电场线密度:经过电场中任一点， 电场线密度 经过电场中任一点， 经过电场中任一点 作一面积元dS， 作一面积元 ，并使它与该点的 场强垂直，若通过dS面的电场线 场强垂直，若通过 面的电场线 条数为dN， 条数为 ，则电场线密度dN E＝ dS可见,电场线密集处电场强度大 电场线稀疏处电 可见 电场线密集处电场强度大,电场线稀疏处电 电场线密集处电场强度大 场强度小2、几种典型的电场线分布 、 负点电荷 正点电荷++等量异号点电荷+ 2q++ ++ + + + + +q不等量异号点电荷的电场线带电平行板电容器的电场3、电场线的性质 、 ?电场线总是起始于正电荷（或来自于无穷远）， 电场线总是起始于正电荷（ 电场线总是起始于正电荷 或来自于无穷远）， 终止于负电荷（或终止于无穷远） 终止于负电荷（或终止于无穷远） ?任何两条电场线都不能相交。 任何两条电场线都不能相交。 任何两条电场线都不能相交 ?非闭合曲线 非闭合曲线 4、关于电场线的几点说明 、 ?电场线是人为画出的，在实际电场中并不存在； 电场线是人为画出的，在实际电场中并不存在； 电场线是人为画出的 ?电场线可以形象地、直观地表现电场的总体情况; 电场线可以形象地、 电场线可以形象地 直观地表现电场的总体情况; ?电场线图形可以用实验演示出来。 电场线图形可以用实验演示出来。 电场线图形可以用实验演示出来二、电场强度通量1、定义 、 在电场中穿过任意曲面的电场线的总条数称 为穿过该面的电通量， 表示。 为穿过该面的电通量，用 Φe 表示。 (1)匀强电场中的电通量 匀强电场中的电通量 E与平面 垂直时 与平面S垂直时 与平面Φ e＝ESv E v en θS⊥E与平面 有夹角 时 与平面S 有夹角θ时 与平面 v v 引入面积矢量 引入面积矢量 S = SenΦ e＝ES cosθ v v Φe＝E SθS(2)非均匀电场的电通量 非均匀电场的电通量 面元dS 面元v v dΦ e = E ? dSdS Sθnv Ev v Φ e = ∫∫ E ? dSSr 由于面元很小， 将曲面分割为无限多个面元 d S ,由于面元很小，所以每一个面元上场强可以认为是均匀电场 ,2、电通量的正负 、 ?非闭合曲面: 电通量的结果可正可负，完全取决 非闭合曲面: 非闭合曲面 r 电通量的结果可正可负， r 于面元 dS 与 E 间的夹角 θ : π π θ & 时, Φ e & 0 θ & 时, Φ e & 0 2 2 ?闭合曲面:规定取外法线方向 闭合曲面: 闭合曲面 规定取外法线方向 r en r 自内向外) 为正。因此有: (自内向外) 为正。因此有: e正 电场线由内向外穿出: 电场线由内向外穿出 Φ e & 0, 为正 由内向外穿出 电场线由外向内穿入: 由外向内穿入 电场线由外向内穿入 Φ e & 0, 为负nθr enθ整个闭合曲面的电通量为v EΦe = ∫∫Suu uv v E dS三、高斯定理高斯简介1、内容 、 静电场中通过一个任意闭合曲面的电通量值等于该 曲面所包围的所有电荷电量的代数和∑ qi 除以 ε0 ， 与闭曲面外的电荷无关． 与闭曲面外的电荷无关． 数学表达式: 数学表达式:Φe =∫∫Sv v 1 E ? dS =ε0∑qii2、静电场高斯定理的验证 、 包围点电荷的同心球面S的电通量都等于 ①包围点电荷的同心球面 的电通量都等于 q ε0 包围点电荷的任意闭合曲面 任意闭合曲面S的电通量都等于 ②包围点电荷的任意闭合曲面 的电通量都等于q ε0对于包围点电荷q的任意封闭曲面 对于包围点电荷 的任意封闭曲面 可在外或内作一以点电荷为中 心的同心球面 S ′ ,使 S ′ 内只有点 使 电荷，如图所示。 电荷，如图所示。 由电场线的连续性可知， 由电场线的连续性可知，穿 过 S的电场线都穿过同心球 的电场线都穿过同心球 故两者的电通量相等， 面 S ′ ，故两者的电通量相等， 均为 q ε0 。 结论说明， 结论说明，单个点电荷包围 在任意闭合曲面内时， 在任意闭合曲面内时，穿过 该闭曲面的电通量与该点电 荷在闭曲面内的位置无关。 荷在闭曲面内的位置无关。q ?S′ ′ S电场线S'q+rS不包围点电荷q的任意闭合曲面 的电通量恒为零． 的任意闭合曲面S的电通量恒为零 ③不包围点电荷 的任意闭合曲面 的电通量恒为零． 由于电场线的连续性可知，t262阅读网穿 由于电场线的连续性可知， 电场线的连续性可知 入与穿出任一闭合曲面的电通 量应该相等。 量应该相等。所以当闭合曲面 无电荷时，电通量为零。 无电荷时，电通量为零。 ④点电荷系的电通量等于在高斯 面内的点电荷单独存在时电通量 的代数和。 的代数和。q Sqk +1包围多个电荷q 设 闭合曲面S包围多个电荷 1-qk 同时面外也有多个电荷q ，同时面外也有多个电荷 k+1-qn 利用场强叠加原理 利用场强叠加原理qk + 2q2 qkqnq1E = ∑ Eii=1n通过闭合曲面S的电通量为 通过闭合曲面 的电通量为Φe = ∫∫ E dS = ∑ ∫∫ Ei dSS i =1 S n根据③ 根据③，不包围在闭合曲面内的点电荷对闭合曲 面的电通量恒为0， 面的电通量恒为 ，所以Φe = ∑ ∫∫ Ei dS = ∑i =1 S i =1kkε0qi当把上述点电荷换成连续带电体时Φe =∫∫v v ∫ dq E ? dS =ε03、关于高斯定理的说明 、?高斯定理是反映静电场性质（有源性）的一条基本定理； 高斯定理是反映静电场性质（有源性）的一条基本定理； 高斯定理是反映静电场性质 ?高斯定理是在库仑定律的基础上得出的，但它的应用范围比 高斯定理是在库仑定律的基础上得出的， 高斯定理是在库仑定律的基础上得出的 库仑定律更为广泛； 库仑定律更为广泛； ?通过任意闭合曲面的总通量只取决于面内电荷的代数和，而 通过任意闭合曲面的总通量只取决于面内电荷的代数和， 通过任意闭合曲面的总通量只取决于面内电荷的代数和 与面外电荷无关，也与电荷如何分布无关. 与面外电荷无关，也与电荷如何分布无关.但电荷的空间分布 会影响闭合面上各点处的场强大小和方向； 会影响闭合面上各点处的场强大小和方向； ?高斯定理中的电场强度是封闭曲面内和曲面外的电荷共同产 高斯定理中的电场强度是封闭曲面内和曲面外的电荷共同产 高斯定理中的 并非只有曲面内的电荷确定； 生的，并非只有曲面内的电荷确定； ?当闭合曲面上各点 E = 0 时，通过闭合曲面的电通量 Φ = 0 当闭合曲面上各点 e 反之,不一定成立. 反之,不一定成立. ?高斯定理中所说的闭合曲面，通常称为高斯面。 高斯定理中所说的闭合曲面， 高斯定理中所说的闭合曲面 通常称为高斯面。电通量计算四、高斯定律应用举例当场强分布具有某种特殊的对称性时， 当场强分布具有某种特殊的对称性时，应用高斯定 理能比较方便求出场强。 理能比较方便求出场强。求解的关键是选取适当的 高斯面。常见的具有对称性分布的源电荷有： 高斯面。常见的具有对称性分布的源电荷有：球对称分布：包括 球对称分布： 均匀带电的球面， 均匀带电的球面， 球体和多层同心球 壳等轴对称分布： 轴对称分布：包 括无限长均匀带 电的直线， 电的直线，圆柱 圆柱壳等； 面，圆柱壳等；无限大平面电荷： 无限大平面电荷： 包括无限大的均 匀带电平面， 匀带电平面，平 板等。 板等。步骤： 步骤： 1.进行对称性分析，即由电荷分布的对称性， 1.进行对称性分析，即由电荷分布的对称性，分 进行对称性分析 析场强分布的对称性， 析场强分布的对称性，判断能否用高斯定理来求 电场强度的分布（常见的对称性有球对称性、 电场强度的分布（常见的对称性有球对称性、轴 对称性、面对称性等）； 对称性、面对称性等）； 2.根据场强分布的特点，作适当的高斯面，要求： 2.根据场强分布的特点， 适当的高斯面，要求： 根据场强分布的特点 待求场强的场点应在此高斯面上， ①待求场强的场点应在此高斯面上， 穿过该高斯面的电通量容易计算。 ②穿过该高斯面的电通量容易计算。 一般地，高斯面各面元的法线矢量n与 平行或垂直 平行或垂直， 一般地，高斯面各面元的法线矢量 与E平行或垂直， n与E平行时，E的大小要求处处相等，使得 能提 平行时， 的大小要求处处相等 使得E能提 的大小要求处处相等， 与 平行时 到积分号外面； 到积分号外面； 计算电通量和高斯面内所包围的电荷的代数和， 3.计算电通量和高斯面内所包围的电荷的代数和 3.计算电通量和高斯面内所包围的电荷的代数和， 最后由高斯定理求出场强。 最后由高斯定理求出场强。高斯定理的应用高斯定理的应用举例条件： 条件： 电荷分布具有较高的空间对称性 1. 均匀带电球面的电场 2. 均匀带电球体的电场 3. 均匀带电无限大平面的电场 4.均匀带电无限长直线的电场 均匀带电无限长直线的电场 5. 均匀带电无限长圆柱面的电场 均匀带电无限长圆柱面的电场 无限长 6. 均匀带电球体空腔部分的电场高斯定理的应用求球面半径为R,带电为 带电为q的均匀带电球面的电场的 例1. 求球面半径为 带电为 的均匀带电球面的电场的 空间分布。 电场分布也应有球对称性，方向沿径向。 解： 电场分布也应有球对称性，方向沿径向。 作同心且半径为r的高斯面 作同心且半径为 的高斯面. 的高斯面v v 2 ∑q ∫S E? dS = E? 4πr =E=∑q4 0r πε2ε0+ + + + + ++ +R+qr+r&R时，高斯面无电荷， & 时 高斯面无电荷，+ + + +E＝0+ +r&R时，高斯面包围电荷 ， & 时 高斯面包围电荷q高斯定理的应用E＝q 4πε 0 r2+ + R + + + + ++ ++ + + + +r结果表明： 结果表明：均匀带电 球面外的电场分布象 球面上的电荷都集中 在球心时所形成的点 电荷在该区的电场分 布一样。 布一样。qq 4πε0R2+ + E∝r?20E?r 关系曲线 ?Rr高斯定理的应用带电为q均匀带电球体的场 例2、求球面半径为 带电为 均匀带电球体的场 、 球面半径为R,带电为 强分布。 强分布。 电场分布也应有球对称性，方向沿径向。 解： 电场分布也应有球对称性，方向沿径向。 电荷体密度为 ρ = 3q 4π R 2 作同心且半径为r的高斯面 v v ∑q 2 ∫∫ E?dS = E? 4πr =SrRE=4 3 qr a.r&R时， ∑ q = ρ π r = 3 时 3 R4 ε0r π∑qε023E＝qr 4πε 0 R 3b.r&R时， & 时∑q = qE＝q 4πε 0 r 2高斯定理的应用均匀带电球体的电场分布E=ρR 30 εqr E ＝ 4πε0R3E ＝ 4 0r2 πε qr &RRr &REE?r 关系曲线∝rR?2Or求无限大均匀带电平面的电场分布, 例3 求无限大均匀带电平面的电场分布,已知电荷 面密度为 σ 电场分布也应有面对称性,方向沿法向。 解： 电场分布也应有面对称性,方向沿法向。EEσ高斯定理的应用作轴线与平面垂直的圆柱形高斯面， 作轴线与平面垂直的圆柱形高斯面，底面积为 ?S，两底面到带电平面距离相同。 ，两底面到带电平面距离相同。∫sv v E? dS = ∫两 底v v E? dS = 2E?SE圆柱形高斯面内电荷∑q =σ?S?S由高斯定理得E2E?S =σ?S / ε0σ E= 2ε 0σσ & 0 电场强度方向离开平面结果表明： 结果表明：无限大均匀带 电平面的电场为均匀电场 电场强度的方向垂直于带 电平面。 电平面。σ & 0 电场强度方向指向平面两个带等量异号电荷的无限大平行平面的电场 设面电荷密度分别为σ 设面电荷密度分别为 1=+σ 和σ2= -σ 该系统不再具有简单的对称性， 该系统不再具有简单的对称性，不能直接应用高 斯定律。 斯定律。然而每一个带电平面的场强先可用高斯定 律求出，然后再用叠加原理求两个带电平面产生的 律求出，然后再用叠加原理求两个带电平面产生的 总场强。 总场强。 C B A 由图可知， 由图可知，在A 区和B区场强均为 +σ ?σ 零。C区场强的方向从带正电的平 板指向带负电的平板。 板指向带负电的平板。场强大小为 一个带电平板产生的场强的两倍。 一个带电平板产生的场强的两倍。 C A B σ σ ?σ +σEC = E + + E ? = 22ε 0=ε0例4、求电荷线 密度为 的无限长均匀带电直线的 、 电荷线密度为λ的 场强分布 以带电直导线为轴，作一个通过P 解：以带电直导线为轴，作一个通过 高为h的圆筒形封闭面为高斯面 。 点，高为 的圆筒形封闭面为高斯面 S。 v v h Φ e = ∫∫ E ? dS Sv v v v v v = ∫∫ E ? dS + ∫∫ E ? dS + ∫∫ E ? dS侧面 上 下SOrv Ep其中上、下底面的电场强度方向与面平行， 其中上、下底面的电场强度方向与面平行， 电通量为零。所以式中后两项为零。 电通量为零。所以式中后两项为零。λΦ e = ∫∫侧面v v E ? dS == E ? 2π rh此闭合面包含的电荷总量∑qi= λhλ E = 2πε 0 r其方向沿求场点到直导线的 垂线方向。 垂线方向。正负由电荷的符 号决定。 号决定。高斯定理的应用5.无限长均匀带电圆柱面的电场 圆柱半径为R 无限长均匀带电圆柱面的电场。 例5.无限长均匀带电圆柱面的电场。圆柱半径为R，沿 轴线方向单位长度带电量为λ。 解： 电场分布也应有柱对称性，方向沿径向。 电场分布也应有柱对称性，方向沿径向。 作与带电圆柱同轴的圆柱形高斯面, 作与带电圆柱同轴的圆柱 形高斯面, 高为l,半径为 高为 半径为r 半径为v v v v ∫sE? dS = ∫侧面E? dS =E? 2π rl由高斯定理知 E =r l∑q2 0lr πε q （1）当r&R 时， ∑ =0 ）E =0高斯定理的应用（2）当r&R 时， ）∑q = λlλ E= 2 0r πεr l?1均匀带电圆柱面的电场分布λ 2πε0REE?r 关系曲线∝rR0r高斯简介 高斯（ 高斯（Carl Friedrich Gauss ） ）高斯长期从事于数学并将数学应用于物理学、 高斯长期从事于数学并将数学应用于物理学、天 文学和大地测量学等领域的研究，主要成就： 文学和大地测量学等领域的研究，主要成就： (1)物理学和地磁学：关于静电学、 (1)物理学和地磁学：关于静电学、温差电和摩 物理学和地磁学 擦电的研究、利用绝对单位（长度、质量和时间） 擦电的研究、利用绝对单位（长度、质量和时间） 法则量度非力学量以及地磁分布的理论研究。 法则量度非力学量以及地磁分布的理论研究。 (2)光学 (2)光学 ：利用几何学知识研究光学系统近轴光 线行为和成像，建立高斯光学。 线行为和成像，建立高斯光学。 (3)天文学和大地测量学中 天文学和大地测量学中： (3)天文学和大地测量学中：如小行星轨道的计 地球大小和形状的理论研究等。 算，地球大小和形状的理论研究等。 (4)试验数据处理 结合试验数据的测算， 试验数据处理： (4)试验数据处理：结合试验数据的测算，发展 了概率统计理论和误差理论，发明了最小二乘法， 了概率统计理论和误差理论，发明了最小二乘法， 引入高斯误差曲线。 引入高斯误差曲线。 (5)高斯还创立了电磁量的绝对单位制 高斯还创立了电磁量的绝对单位制。 (5)高斯还创立了电磁量的绝对单位制。德国数学家、 德国数学家、 天文学家和物 理学家。 理学家。高斯 在数学上的建 树颇丰， 树颇丰，有 “数学王子” 数学王子” 美称。 美称。小 结 ? 电场强度通量 高斯定理? 电场线 ? 电场强度通量 ? 高斯定律 -- ----揭示静电场为有源场 ----揭示静电场为有源场 ? 高斯定律的应用 适用条件: 适用条件:具有高度对称性的电场 解题关键: 解题关键: 选取合适的高斯面作业习题册:19-21 习题册篇四 : 大学物理 电通量 高斯定理复1 库仑定律：可加性 2 电场强度? E ? ? F q0习? F ? 1 4 πε0 q1 q 2 ? er 2 r点电荷电场强度? E ?Q ? ? er 2 q0 4 πε0 r 1? E ? 1 ? ρer2? F电荷连续分布的电场?V4 πε0 rdV第10章 静电场1电荷连续分布的电场? dE ?电荷体密度 ?? E ?dq ? er 2 4 πε0 r 1? ρer2? E ?? ? dE ?? 4 πε1? er0r2dqdq ? ρdV?1dqdV+V4 πε0 r? r? dEP电荷线密度 ?dq ? λdldl? λer? E ?? 4 πεl1? rdl第10章 静电场? dEP20r2电荷连续分布的电场? dE ? dq ? er 2 4 πε0 r 1? E ?? ? dE ?? 4 πε1? er0r2dq电荷面密度 ?? E ?dq ? σdS?1? σ er2dqdS+S4 πε0 r? r? dEP第10章 静电场3例10.4正电荷q均匀分布在半径为R的圆 环上. 计算通过环心点O并垂直圆环平面的 轴线上任一点P处的电场强度.P8RPxoxx第10章 静电场4解E ?? ??q 2 πRdq ? ?dlθ1 ?dl dE ? 2 4πε0 r0?l d Eλxx?l d E cosdl?? 4 πεdl?dlr2?x r??4 πε0r3?22πR0rqx 4 πε0 ( x ? R )2 3 2R? dE?θPxodlxr? dE x ? dE x? dEx? dE?第10章 静电场5讨论 （1） x ?? （2） x ? 0E0 ? 0E ??2 qx R 2 2E2 3 2RE ?4 πε0 ( x ? R ) o q4 πε0 x222 近似点电荷Rx（3） d Edx?0RPx??2 2xRoxx第10章 静电场6电荷连续分布的电场? dE ? dq ? er 2 4 πε0 r 1? E ?? ? dE ?? 4 πε1? er0r2dq电荷面密度 ?? E ?dq ? σdS?1? σ er2dqdS+S4 πε0 r? r? dEP第10章 静电场7例10.5 P9 有一半径为R，电荷均匀分布的 薄圆盘，其电荷面密度为? . 求通过盘心且垂 直盘面的轴线上任意一点处的电场强度.RoxPx第10章 静电场8解dE x ?σ ? q / πRxdq2dq ? ?2 π rdr2 3 24 πε0 ( x ? r )2??2xr d r2 3 21 [ 2 2 1 2 ]' (x ? r )2ε0 ( x ? r )E ???? dEx?R?2xr d r2 3 2R(x ? r )22 1/ 202ε0 ( x ? r )( 1 x2o?x2ε0?1 x ?R2 2r)xPxdr第10章 静电场9讨论? x E? (1 ? ) 2ε0 x2 ? R2E ? ? 2ε0RoxPx(1) x ?? R相当于无限大带电平面附近的电场，可看成是均匀场， 场强垂直于板面，方向由电荷的正负决定。? ?0q 4 π ε0 x2? ?0(2) x ?? RE ?第10章 静电场10讨论 (1) 当R && x ，圆板可视为无限大薄板 E ? (2)? 2? 0E1 E1EI ? E1 ? E2 ? 0? EII ? E1 ? E2 ? ?0 EIII ? E1 ? E2 ? 0E1E2?E2-?E2(3) 补偿法? ? ? E ? ER 2 ? ER1? x? 1 1 ?篇五 : 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理大学物理高斯定理 大学物理 电通量 高斯定理［］
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第七章续静电场中导体有电介质时的高斯定理电位移分析报告.ppt85页
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场强环路定理电势电势差电势能电势能差电势叠加或上节回顾?根据已知的场强分布，按定义计算?由点电荷电势公式，利用电势叠加原理计算电势计算的两种方法：上节回顾电场强度等于电势梯度的负值：（微分关系）电场强度与电势的积分关系：静电感应：在电场力作用下，导体中自由电子作宏观定向运动，使电荷产生重新分布的现象。1.金属导体与电场的相互作用无外场时：无规运动§7-6静电场中的导体一、导体的静电平衡静电感应过程导体达到静电平衡⑴导体内部任意点的场强为零。⑵导体表面附近的场强方向处处与表面垂直。静电平衡条件静电平衡：导体内部和表面都没有电荷定向移动的状态2.导体的静电平衡金属球放入前电场为一均匀场金属球放入后电场线发生弯曲电场为一非均匀场导体球感应电荷激发的电场二、导体上电荷的分布1.实心导体静电平衡下,导体所带的电荷只能分布在体的外表面上，内部无净电荷。证明：在导体内任取体积元由高斯定理体积元是任取的导体内各处2、导体的表面场强正比于该处的面电荷密度由高斯定理可证明证明：由高斯定理矢量式：故导体球孤立带电3、对于孤立带电导体,电荷在其表面上的分布由导体表面的曲率决定。曲率较大，表面尖而凸出部分，电荷面密度较大曲率较小，表面比较平坦部分，电荷面密度较小曲率为负，表面凹进去的部分，电荷面密度最小孤立球体表面电荷均匀分布。证明:即用导线连接两导体球则对孤立导体电荷面密度和半径成反比，即曲率半径愈小（或曲率愈大），电荷面密度愈大。总结：处于静电平衡状态的导体的性质：1、导体是等势体，导体表面是等势面。2、导体内部处处没有未被抵消的净电荷，净电荷只分布在导体的
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有电介质的高斯定理
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