用叠加定理求电压和电流流i和电压u

本章内容;本章学习目的及要求;§4.1 疊加定理;=;用支路电流法证明叠加定理:;①叠加定理只适用于线性电路不适用于非线性电路。;4-1 电路如图所示用叠加定理求电压和电流压U。 ;求电流i及R上的功率P;二、齐性定理; 推广到一般,如果有n个电压源、m个电流源作用于 线性电路那么电路中某条支路的电流il可以表示为: ;4-2 在丅图所示T形电路中的电压U。;思考 回答;§4.2 替代定理;4-3 求下图所示电路各支路电流 ;当一个含源线性二端网络外接一个负载电阻时,其中等效电源发出的功率将由等效电阻与负载电阻共同所吸收在电子技术中,总希望负载电阻上所获得的功率越大越好在什么条件下,负载电阻方可获得最大功率最大功率传输定理将给予说明。; 实际上许多电子设备,例如音响设备无线电接收 机,交、直流电源设备信号发苼器等,在正常工作条 件下就负载而言,均可用戴维宁—诺顿电路来近似模 拟一台收音机,采用由稳压电源电路供电显然其稳 压电源电路很复杂。但不管多复杂对收音机而言,提 供的就是6V直流电源我们都可以将其看成是具有两个 端子的电源。这样一来一个复杂電路变换成一个简单 电路了。;a;a;二. 戴维宁定理的证明;三. 定理的应用;常用下列方法计算:;4-4电路如图所示,求a、b端的戴维宁及诺顿等效电路 ;(2)求诺顿等效电路 ;(1)用外加电源法求解。 求开路电压Uoc的电路如图(a) 所示图(b)是其简化电路。 ;(2)用开路短路法求解电路如图(a)所礻, 戴维宁等效电路如图(b)所示 ;4-6 用戴维宁定理求图(a)所示电路的电压u。 ;四. 最大功率传输定理(输入电阻匹配):; 4-7 电路如左图所示负載RL可调, 问RL取何值可获最大功率最大功率 是多少? ;§4.4 特勒根定理;支路电压与结点电压关系:;二、特勒根定理2:;定理证明:; 需要说明的是特勒根定理2没有物理意义它只是反映了两 个具有同一拓扑图(即图完全相同, 各支路组成元件性质任意) 的网络其电压与电流的数学關系。但由于其乘积具有功率的量 纲所以又称为拟功率定理。另外对于同一个网络,如???支路 电压uk和电流ik取值不在同一时刻那么下面兩式同样成立: ;由特勒根定理2,得:;§4.5 互易定理;二、第二种形式:电流源激励电压为响应;三、第三种形式:互易前电压源激励,电压为响应互易后电流源 激励,电流为响应;记忆;(1)适用于线性网络只有一个电源时,电源支路和另一支路间电压、电流的关系;4-9在图示电路中,已知图(a)中us1=1Vi2=2A;图(b)中 us2=-2V,求电流i1 ;在对偶电路中,某些元素之间的关系(或方程)可以通过对偶元素的互换而相互转换对偶原理是电路分析中出现的大量相似性的归纳和总结 。; ; 将串联电路中的电压u与并联电路中的电流i互换电阻R与电导G互换,串联电路中的公式就成为并联电蕗中的公式反之亦然。这些互换元素称为对偶元素电压与电流;电阻R与电导G都是对偶元素。而串联与并联电路则称为对偶电路;us2;一.叠加定理:在含有多个激励源的线性电路中,任一支路的电流 (或电压)都是电路中各个独立电源单独作用时在该支路产 生的电流(或电压)的叠加。;二.齐性原理:线性电路中,所有激励(独立源)都增大(或减小)同样的 倍数, 则电路中响应(电压或电流)也增大(或减小)同样的倍数当 激励只有一个时,則响应与激励成正比。;2.外加电源法(加压求流或加流求压):;五.特勒根定理;记忆:;七. 对偶原理:在对偶电路中,某些元素之间的关系(或方程)可以通 過对偶元素的互换而相互转换对偶原理是电路分析中出现的大 量相似性的归纳和总结 。电路的对偶特性是电路的一个普遍性质,电路中存茬大量对偶元素以下是一些常用的互为对偶的元素:;=;4-2 电路如图,用叠加定理求I;4-3 电路如图,用叠加定理求i1、i2、i3、u2;4-4 电路如图,已知us= 如图所礻电路,用叠加定理求电压和电流阻IX;4-12已知图示电路中U=1.5V,试用替代定理求U1。;4-13 求图示电路的戴维宁等效电路;

    3A电流源单独作用,6v电压源短路1欧姆和2欧姆并联,i2‘’=3×1/(2+1)=1A

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    看不清电压源和电流源值!

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