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诺顿和戴维宁等效电路中求出来的电压源和电流源的方向怎么确定方向就是这个,怎么算的方向
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等效后按叠加原理,规定正方向,反方向的取负值,相加.最后要是正值就是规定方向,反之是规定的反方向.左边电压原本向上,等效后电流为3A,电阻并联为3欧,方向仍向上,两电流源等效一个6A向上的电流源.
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电路定理(戴维宁和诺顿变换).ppt 87页
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例2 求电压U。 解 利用互易定理 (b) 1? 2? 4? + – U 6? 6A + － U 6A 例3 2? 1? 2? 4? + – 8V 2? I a b c d 求电流I 。 解 利用互易定理 I1 = I'?2/(4+2)=2/3A I2 = I'?2/(1+2)=4/3A I= I1-I2 = - 2/3A 2? 1? 2? 4? + – 8V 2? I a b c d I1 I2 I' 4-7
对偶定理 对偶关系： 串联与并联：
电感与电容：
对偶方程： 回路电流方程
结点电压方程 5? 20? 0.75ic ic 步骤二：求Req； +
- i 步骤三：画出N等效电路。 Req ISC 例2
用 N等效电路求I
将独立源置零 求Is 这一部分可能会遇到复杂电路，就可以用网孔法或节点法来解决
用叠加定理求Is:
电路等效为：
4-4 最大功率传输 1、内容 由线性单口网络传递给可变负载RL的功率为最大的条件： RL=R0。
P 0 P max 最大功率匹配条件 对P求导： 2、说明 1)适用于电源（或信号）的内阻R0一定，而负载RL变化的情况； 2)如果负载RL一定，而内阻R0可变的话，内阻越小，负载获得的功率越大，当内阻为零时，负载获得的功率最大。 1．十分重要，常常简化复杂电路，即将不需要进行研究的有源二端网络用戴维南或诺顿等效来代替，以利于分析计算。 2. 如果外电路为非线性电路，定理仍然适用。 四、 关于这两个定理的说明
3. 并非任何线性含源一端口网络都有戴维南或诺顿等效电路。如只能等效为一个理想电压源或理想电流源，那么它就只具有其中一种等效电路。 四、 关于这两个定理的说明
4. 受控源电路：外电路不能含有控制量在一端口网络NS之中的受控源，但是控制量可以为端口电压或电流。 四、 关于这两个定理的说明
例 RL为何值时其上获得最大功率，并求最大功率。
20? + – 20V a b 3A + – UR RL 10? (1)
求开路电压Uoc (2) 求等效电阻Req ＋ － Uoc I1 I2 20? + – I a b + – UR 10? U I2 I1 (3) 由最大功率传输定理得: 时其上可获得最大功率 4-5 特勒根定理 Tellegen’s Theorem 一、特勒根定理1（功率平衡定理） 1、内容
对于一个具有n个结点b条支路的电路，假设各支路上的uk、ik都取关联方向，则：
一、特勒根定理1（功率平衡定理） 2、定理的证明——基尔霍夫定律
3、意义——在任意网络N中，在任意瞬时t，各个支路吸收的功率的代数和恒等于零。也就是说，该定理实质上是功率守恒的具体体现。
一、特勒根定理2（拟功率平衡定理） 1、内容
对于两个具有n个结点b条支路的电路，它们具有相同的图，但由内容不同的支路组成。假设图1的uk、ik和图2的
都取关联方向，则：
2、定理的证明 –同前 3、意义 -实质上是拟功率守恒的具体体现
二、特勒根定理2（拟功率平衡定理）
例1： R1 US + - NR R2 U2 - + i1 i2 已知：R1=R2=2Ω时，US=8V，I1=2A，U2=2V；当R1=1.4Ω，R2=0.8Ω时， 求： 而其中的NR： 1 2 +
U1 - 例1： R1 US + - NR R2 u2 - + i1 i2 已知：R1=R2=2Ω时，US=8V，i1=2A，u2=2V；当R1=1.4Ω，R2=0.8Ω时， 求： 而其中的NR： 1 2 1.6V + u1
例2. 解 P – + U1 – + U2 I2 I1 P – + – + 2? 已知：
U1=10V, I1=5A, U2=0, I2=1A 应用特勒根定理需注意： （1）电路中的支路电压必须满足KVL; （2）电路中的支路电流必须满足KCL; （3）电路中的支路电压和支路电流必须满足关联参考方向；
（否则公式中加负号） （4）定理的正确性与元件的特征全然无关。 4. 6 互易定理
(Reciprocity
Theorem) 4. 6 互易定理 (Reciprocity
Theorem) 互易性是一类特殊的线性网络的重要性质。一个具有互易性的网络在输入端（激励）与输出端（响应）互换位置后，同一激励所产生的响应并不改变。具有互易性的网络叫互易网络，互易定理是对电路的这种性质所进行的概括，它广泛的应用于网络的灵敏度分析和测量技术等方面。 1. 互易定理
对一个仅含电阻的二端口电路NR，其中一个端口加激励源，一个端口作响应端口，在只有一个激励源的情况下，当激励与响应互换位置时，同一激励所产生的响应相同。 一
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电路4.2 替代原理
戴维宁和诺顿定理
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戴维宁和诺顿定理
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戴维南定理
戴维南定理（Thevenin's theorem）：含独立电源的线性电阻单口网络N，就端口特性而言，可以等效为一个电压源和电阻串联的单口网络。的电压等于单口网络在负载开路时的电压uoc；电阻R0是单口网络内全部独立电源为零值时所得单口网络N0的。
戴维南定理简介
戴维南定理（又译为戴维宁定理）又称等效电压源定律，是由法国科学家L·C·戴维南于1883年提出的一个电学定理。由于早在1853年，也提出过本定理，所以又称亥姆霍兹-戴维南定理。其内容是：一个含有、及电阻的线性网络的两端，就其外部型态而言，在电性上可以用一个独立电压源V和一个松弛二端网络的串联电阻组合来等效。在单频交流系统中，此定理不仅只适用于电阻，也适用于广义的阻抗。
对于含独立源，线性电阻和线性的单口网络（），都可以用一个与电阻相串联的单口网络（二端网络）来等效，这个电压源的电压，就是此单口网络（二端网络）的开路电压，这个串联电阻就是从此单口网络（二端网络）两端看进去，当网络内部所有独立源均置零以后的等效电阻。
uoc 称为。Ro称为戴维南等效电阻。在电子电路中，当视为电源时，常称此电阻为，常用Ro表示；当单口网络视为负载时，则称之为，并常用Ri表示。电压源uoc和电阻Ro的串联单口网络，常称为戴维南等效电路。
当单口网络的端口电压和电流采用关联参考方向时，其端口电压电流关系方程可表为：U=R0i+uoc[1]
戴维南定理和是最常用的电路简化方法。由于戴维南定理和诺顿定理都是将有源二端网络等效为电源支路，所以统称为等效电源定理或等效发电机定理。
戴维南定理证明
戴维南定理可以在单口外加i，用叠加定理计算端口电压表达式的方法证明如下。
戴维南定理证明
在单口网络端口上外加电流源i，根据，端口电压可以分为两部分组成。一部分由电流源单独作用（单口内全部独立电源置零）产生的电压u’=Roi，另一部分是外加电流源置零（i=0），即单口网络开路时，由单口网络内部全部独立电源共同作用产生的压u”=uoc。由此得到：
U=u’+u”=Roi + uoc[1]
戴维南定理详解
戴维南定理指出，等效二端网络的电动势E等于二端网络开路时的电压，它的串联内阻抗等于网络内部各独立源和电容电压、电感电流都为零时，从这二端看向网络的阻抗Zi。设二端网络N中含有独立电源和线性时不变二端元件（、、），这些元件之间可以有耦合，即可以有受控源及互感耦合；网络N的两端ɑ、b接有负载阻抗Z（s），但负载与网络N
内部诸元件之间没有耦合，U（s）=I（s）/Z（s）（图1）。当网络 N中所有独立电源都不工作（例如将用短路代替，独立电流源用开路代替），所有电容电压和电感电流的初始值都为零的时候，可把这二端网络记作N0。这样，负载阻抗Z（s）中的电流I（s）一般就可以按下式1计算（图2）
式中E（s）是图1二端网络N的开路电压，亦即Z（s）是无穷大时的电压U（s）；Zi（s）是二端网络N0呈现的阻抗；s是由单边引进的复变量。
和戴维南定理类似，有或亥姆霍兹－诺顿定理。按照这一定理，任何含源线性时不变二端网络均可等效为二端电流源，它的电流J等于在网络二端短路线中流过的电流，并联内阻抗同样等于看向网络的阻抗。这样，图1中的电流I（s）一般可按下式2计算（图3）
式中J（s）是图1二端网络N的，亦即Z（s）等于零时的电流I（s）；Zi（s）及s的意义同前。
图2、图3虚线方框中的二端网络，常分别称作二端网络N的等效电路和等效电路。
在正弦交流稳态条件下，戴维南定理和可表述为：当二端网络N接复阻抗Z时，Z中的电流相量I一般可按以下式3计算
式中E、J分别是N的开路电压相量和短路电流相量;Zi是N0呈现的复阻抗；N0是独立电源不工作时的二端网络N。
这个定理可推广到含有线性时变元件的。
戴维南定理注意事项
（1）戴维南定理只对外电路等效，对内电路不等效。也就是说，不可应用该定理求出等效电源电动势和内阻之后，又返回来求原电路（即有源二端网络内部电路）的电流和功率。
（2）应用戴维南定理进行分析和计算时，如果待求支路后的有源二端网络仍为复杂电路，可再次运用戴维南定理，直至成为简单电路。
（3）戴维南定理只适用于线性的有源二端网络。如果有源二端网络中含有时，则不能应用戴维南定理求解。
（4）戴维南定理和的适当选取将会大大化简电路
胡翔骏主编。电路分析（第二版）.高等教育出版社