输液时,液体能流入人体血液,是靠什么来实现的?把吊瓶放在低处会形成回血,这是因为?
输液时,液体能流入人体血液,是靠什么来实现的?把吊瓶放在低处会形成回血,这是因为?
靠压力,更准确的说法是压强.当吊瓶在高处的时候,由于重力势能的原因造成了在针管口形成了一个方向性固定的压强,这个压强远远大于血管内自身的内部压强,所以药剂可以输入到血管中.而一旦吊瓶的高度降低,造成了重力势能产生的压强不足以抵抗血管内部的压强的话,那么就会发生血液进入输液管的现象.
与《输液时,液体能流入人体血液,是靠什么来实现的?把吊瓶放在低处会形成回血,这是因为?》相关的作业问题
我用最通俗的给你说一下药液进入血管后,会流回心脏,之后通过心脏,然后从动脉到达全身,到细胞.它进入血液会使血液变稀,但是影响极小,因为血液很多,且本身跟自己喝水多少血液稀稠也会变化.
静脉输液,会顺着四肢静脉最后回到右心房,右心房的血在心脏“张”的时候回流进右心室,然后心脏在“缩”的时候,右心室的血液就会被挤进肺动脉,开始肺循环.在肺里,满含二氧化碳的血液因为势压的原理,会排放二氧化碳,吸收（结合）氧气,然后血液流进肺静脉,肺静脉里含氧气的血最后回到左心房.左心房的血在心脏“张”的时候流进左心室,在
不会啦.血液在血管中凝固了也会在一定时间内自己溶解的.血管扁是血容量不足,不信你多喝水,不血容量补足了,血管就不瘪了
血管内有大量空气时,由于空气具有压缩性,心脏收缩时,血管内压力增大,本应推动血液流动,但因为空气有压缩性,空气被压缩了,空气前面的血液就不往前流动了,因此造成血液循环无法进行,后果可想而知.
正确答案是D因为人的细胞所处生理盐水的浓度为0.9%,如将人的细胞放在9%浓度里,由于外界浓度过大,导致细胞失水过多,出现了皱缩现象.不知能否理解,可以继续探讨. 再问： 也就是说任何 人体内的细胞 放在9%的浓度里都会出现皱缩现象吗 再答： 理论上讲是的，由于9%的浓度实在是太大了，人喝了都太咸了，你想想，将近十分之
内能指系统内所有粒子除整体势能和动能外全部能量总和,包括分子动能,分子间相互作用的势能,分子内部的能量（分子内部各种微粒的能量与粒子间相互作用能量之和）因此此题选A,温度高分子动能就大,也就是内能越大.而B中所说的是物体的整体势能不属内能范畴.
你说的这类阀门,正常流向就是低进高出,充水测试时需要符合日常使用习惯.里面的阀芯是上下移动的,所以从低处进水才能测试出阀门的密封情况和泄漏程度. 再问： 不管是低进高出还是高进低出的阀门充水试验不都是液体从低处进流到阀门进行冲压，密闭性能测试吗 再答： 因为阀门的密封是靠阀芯和阀座的挤压来达到的。阀芯又是上下移动，所以
人体内的血液流动是有压力的,这个压力有心脏的跳动产生,成为血压.如果在血管上戳一个洞而没有什么压力压住的话,血就会被心脏压出体外,这就是流血啦.如果这个洞接上输液瓶,把输液瓶吊高,输液管里面就是压力了,称为瓶压.瓶压等于血压的话,血流不出来,输液也进不去体内瓶压小于血压的话,血就流进瓶内啦,这就是鲜血时候出现的情况.瓶
流入患者血管药液的压强等于A管上端压强与输液管内药液产生的压强之和，提高吊瓶，人与吊瓶间的距离变大，输液管内药液产生的压强增大，从而输液管流入患者血管的药液压强变大，大于人的血压，于是血液随药液重新流入血管，不再回流．B管保持吊瓶与瓶外大气相通，使瓶内保持一定的气压．故答案为&& 压强&&
血液和管腔是一个整体,血液自由扩散到管腔中,当然输液也会有一部分流入人体内,以保持体积不变.
压强变大B管的作用是排气（由于吊瓶外的大气压比吊瓶里的压力大,所以空气就会通过排气管进入吊瓶中,从而使吊瓶内的液体顺着输液器流入血管）
应该问题不大,第一溶液输入血管遇冷会重新变为液体,第二输入少量的空气人体是可以耐受的.输入大量的空气时,如果有事,当时会咳粉红色泡沫痰,即急性肺水肿.
输液的管子较低,液体在重力作用下向下运动,造成瓶内压强低于外界大气压,大气压的作用使位置较高的短管流不出液体,而成为了进气管.它的作用是平衡瓶内外压强,使液体匀速流出.大气压+药液的液体压强大于体内血压,药液流入体内.当药液位置过低,压强太小,输液就会停止,再低,就会出现血液倒流.
输液时候,输液管和输液瓶形成一个封闭体,利用重力将液体压入人体,由于人体自身有压力,心脏对血液还有压力,所以,输液瓶要挂得足够高,比如高出输液针头五十公分（估计数）才能产生足够大的压力,将液体压入体内.
人静脉血液有一定的压强,基本是稳定的针头处的液体也有一定压强,是随距离吊瓶液面的垂直高度而变化的,压强＝ρgh当吊瓶较低时,这个压强小于静脉血压时,血液就会回流,把吊瓶抬高就OK了
属于大气压+瓶内液体自身的重力(也就是合力向下的压力)>体内压力(既心脏给的压力)人本身的体内压力几乎=大于大气压
这是虹吸现象,当吊瓶低于心脏高度时,血液的压强大于吊瓶中液体的压强,所以血液就向压强低的地方流去,就出现了血液回流现象
设计初中知识很高兴为你解答 来自理科金盘团队答 因为液体内压强的公式是p=ρghp是压强,ρ是液体密度,g是重力常数,h是液体的高度吊瓶升高后h变大,针管部位的压强自然变大,所以可以避免血液回流的现象应该是越高流速越快主要涉及液体压强 （ 还好别的因素不考虑 再问： 可是针部压强大了的话不是会向压强小的地方挤压吗那样就
A、制备细胞膜的实验时，用来稀释血液的液体一定要保持细胞形态，即和细胞内部的液体环境相似，生理盐水是0.9%的氯化钠溶液，和人体环境相似，A正确；B、1.5%的氯化钠溶液，浓度过高，细胞会失水皱缩，B错误；C、蒸馏水浓度过低，细胞会吸水张破，C错误；D、0.3g/ml的葡萄糖溶液，浓度过高，细胞失水，D错误．故选：A．第1页/共4页
第26卷　第4期广西师范大学学报:自然科学版Vol.26　No.4　　　　　　　　　2008年12月Dec.2008JournalofGuangxiNormalUniversity:NaturalScienceEdition
大血管中血液流动的LBM模拟
闻炳海,张超英,刘海燕,王　强
(广西师范大学计算机科学与信息工程学院,广西桂林541004)
摘　要:真实的血液系统一般都具有复杂的几何边界。利用曲线边界条件构建二维血管中血液流动的格子
Boltzmann模型,并对Poiseuille流和血液在肺部大血管中的流动进行了数值模拟,数值结果和解析解符合得
很好,充分说明了该模型的有效性。所构建的模型可望进一步推广应用于具有复杂几何边界的一般流体系统
运动的数值模拟。
关键词:统计物理;格子Boltzmann方法;血液流动;数值模拟
中图分类号:O540;O340　　　文献标识码:A　　　文章编号:08)04-0022-04
近年来,血管疾病已成为威胁人类健康的主要疾病之一,关于血管疾病的研究越来越受到人们的重视。由于血管形态的多样性及其内血液流动的复杂性,借助实验的方法进行研究存在诸多困难,采用数值模拟方法研究血液在血管中流动的动力学特性得到了人们的普遍认同,LatticeBoltzmannMethod(简称LBM)已经发展成为模拟流体运动和流体物理建模的十分有效的数值方法[2],该方法被成功地应用于各种复杂流体的模拟计算。在众多LBM应用于流体动力学的研究中,绝大部分都限于模拟具有相对简单或较规则几何边界的流体系统,数值研究的主要内容是宏观物理量(如:速度、压强等)在垂直于流体运动方向截面上的分布,对物理量沿管道轴线的变化情况研究甚少。然而,血管具有复杂的几何边界,建立能适用于血液流动问题研究的LBM模型,对于研究真实的血液流动系统具有重要的意义。应用正方格子D2Q9模型以及FH和Mei等提出的曲线边界条件,我们构建二维血液在大血管中流动的LBM模型,并通过对经典Poiseuille流和血液在肺部大血管中流动的模拟验证该模型的正确性和有效性。曲线血管边界对血液沿血管轴线的速度、压强的分布有明显影响,因此,我们不仅模拟垂直于血管轴线方向截面上的物理量分布,也研究血液的宏观物理量沿血管轴线的分布情况。[8][9,10][3～7][1]
1　大血管中血液流动的LBM模型
1.1　单弛豫LBM方法
20世纪90年代初,Qian[11]和Chen[12]等人提出了基于单弛豫时间近似的LBM。单弛豫近似的格子Boltzmann方程将时间和空间离散化后可表示为:
fi(x+ei,t+1)-fi(x,t)=-[fi(x,t)-f(eq)i(x,t)],(i=0,1,2,…,N-1),(1)
其中fi是粒子速度分布函数,f(ieq)是局域平衡分布函数,ei是第i个方向的速度矢量,N是模型中不同速度的数量,S是驰豫时间,x表示空间坐标。可以看出LBM用于模拟计算时包含两个步骤:
～(eq)碰撞:fi(x,t)-fi(x,t)=-[fi(x,t)-fi(x,t)],(2)S
～演化:(3)fi(x+eiDt,t+Dt)=fi(x,t),
其中fi和fi分别是碰撞前和碰撞后的粒子分布函数。
1.2　曲线几何边界的处理方法
流体运动总是在一定边界下进行的,边界条件在LBM中占有重要地位。早期的反向弹回和半程反向收稿日期:
基金项目:国家自然科学基金资助项目();广西自然科学基金资助项目(桂科自0542045):,～
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寻找更多 ""图5-6U型血管120度时图5-7U型血管150；压强的横截面等高图压强的横截面等高图；图5-8U型血管180度时；压强的横截面等高图；图5-2为在雷诺数为760时U型血管入口处直管0；可以很容易的看出高压部分更加的少了，低压部分已经；6.结论；通过对七幅图的观察，我们不难发现当血液刚刚进入和；总结与体会；时光的流逝也许是客观的，然而流逝的快慢却纯是一种；可
图5-6 U型血管120度时
图5-7 U型血管150度时
压强的横截面等高图
压强的横截面等高图
图5-8 U型血管180度时
压强的横截面等高图
图5-2为在雷诺数为760时U型血管入口处直管0度时的压强横截面等高图，通过观察可知开始血液进入血管时外侧压强最大，高压部分比较多。而内侧的低压部分比较少。而且从外侧到内侧压强均匀地降低，压强梯度基本恒定，又遇外侧压强大，内侧压强小，圆截面处血液由外侧流向内侧并且沿直线流动。就说明在血液刚刚进入血管时外侧血管壁压强较大，内侧较小。图5-3为在相同雷诺数下U型血管30度时的横截面压强等高图，通过和图5-2比较不难发现高压部分明显减少低压部分明显增多。而且压强从外到内基本均匀降低但是入口处要乱一些。这就说明了在30度时外侧血管壁的压强比刚刚进入血管时有所减小，高压区域减小。图5-4则是60度处进入弯管后的横截面压强等高图，经过比较我们
可以很容易的看出高压部分更加的少了，低压部分已经占了很大的比例，这就说明了此时的外侧血管壁压强比30的时候又有所减小。压强梯度变化尤为剧烈不在均匀，此时还是外侧压强大于内侧压强，血液由弯管外侧流向内侧，但是流动轨迹不再是直线，而是曲线，支持血液偏离圆面中心，向圆周处流去，形成二次流。图5-5为90度时横截面的压强等高图，通过观察我们会发现高压比前一幅图有所增加，可是仔细看一下等高图表的最大值，我们会发现不管是外侧血管壁还是内侧血管壁的压强值都有所减少，所以压强也在减少。血液压强梯度进一步变化剧烈，血液流场二次流明显。图5-6是我们取横截面为120度处流出弯管后U型血管中压强的等高图，压强梯度的变化在逐渐减小血液由弯管的内侧流向外侧，流动轨迹由曲线渐渐变为直线。图5-7为在雷诺数为760时U型血管150度时的压强横截面等高图，此时的压强梯度已不再剧烈变化，只是有些轻微的变动。我们再来看当血液流出U型血管出口处直管压强的等高图也就是图5-8，180度时的压强横截面等高图，我们会发现此时的压强梯度趋于稳定。
通过对七幅图的观察，我们不难发现当血液刚刚进入和流出U型血管时，压强梯度基本趋于恒定，变化很小，而当血液进入弯管后和流出弯管时，由于其运动轨迹发生变化由直线变为曲线和由曲线变为直线，其压强梯度变化尤为剧烈，此时最容易形成二次流。而由于二次流的作用，血液会和血管壁进行多次碰撞，容易发生回流，大分子颗粒容易发生堆积，从而造成血管壁增生，进而为医学提供参考。
总结与体会
时光的流逝也许是客观的，然而流逝的快慢却纯是一种主观的感受。当自己终于可以从考研、找工作、毕业论文的压力下解脱出来，长长地吁出一口气时，我忽然间才意识到，原来四年已经过去，到了该告别的时候了。一念至此，竟有些恍惚，所谓白驹过隙、百代过客云云，想来便是这般惆怅了。
可是怅然之后，总要说些什么。大学四年，生活其实很简单，只是一些读书、写字和考试的周而复始。如果把这种单调的生活看作一场场循环的演出，提供那么我只是一个安静的演员。这篇毕业论文也称不上什么精彩的台词，只不过是这种循环演出即将告一段落时的谢幕词。但是无论多么蹩脚的演员，无论台下有多少观众，即使是只说给自己听，在他谢幕时也总要感激一些人，是这些人帮助他走上舞台，成功或者不那么成功地“演出”。
我在这里首先要感谢的是我的毕业论文指导老师――老师。这篇毕业论文从开题、资料查找、修改到最后定稿，如果没有她的心血，尚不知以何等糟糕的面目出现。我很自豪有这样一位老师，她值得我感激和尊敬。
感谢和我共度四年美好大学生活的2009级应用物理专业的全体同学。感谢理化学院的所有授课老师，你们使我终身受益。感谢所有关心、鼓励、支持我的家人、亲戚和朋友。
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三亿文库包含各类专业文献、应用写作文书、文学作品欣赏、中学教育、各类资格考试、78应用物理学毕业论文_图文等内容。　
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作者：liuxinyuan2012
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