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使用Flash技术对杨氏双缝干涉实验进行模拟
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　　0、 引言
　　杨氏双缝干涉现象是光学课程重要内容之一，也是现代光学的基础。该实验是在 1801 年由英国物理学家托马斯&杨首先试验成功，并以此为基础推算出光的波长并解释了牛顿环现象，反映光的波动性。本文使用 Flash 技术对杨氏双缝干涉实验进行了模拟，弥补了实际实验效果不明显的不足，为光学理论分析与实验教学提供参考。
　　1、 传统实验与计算机模拟实验的对比
　　传统实验一般是按照确定实验目的、设计实验方案、分析实验原理、设计实验装置、实施实验步骤、测量与分析实验数据、得出实验结论等步骤来进行实验的。通过这种传统实验得到数据由于受到实验设计方案合理性、实验外界环境、实验设备条件、测量技术、人为因素等方面的影响，往往不够理想，也不便于观察实验现象，甚至会误导实验走入歧途。
　　计算机模拟实验步骤为确实实验目的、设计实验方案、分析实验原理、建立实验模型、设计实验装置、编写计算机实验程序、实施实验步骤、获得实验数据、反馈实验。由于计算机模拟实验不受外部条件限制，可以观察宏观和微观现象，可以延缓瞬间过程，可以缩短长时过程，可以使抽象内容具体化、具体现象抽象出其本质特征，可以使动态变静态、静态变成动态，使整个实验清晰、可控。
　　计算机模拟实验并不能代替传统实验。传统实验是真实的经验积累，计算机模拟只能逼真，而不可能真实，因此并不能代替传统实验。只有将计算机模拟实验与物理实验有效结合起来，把计算机模拟实验作为传统实验的方向或参考，有效避免传统实验走入误区，提高实验效率。
　　2、 杨氏双缝干涉实验装置
　　杨氏双缝干涉条纹受入射光波长（&）、双缝间距（d）、双缝到屏幕的距离（D）等多种因素的影响，其谱线特征变化丰富。这对学生的抽象思维要求很高，为了让学生更好理解这一知识点，必须先知道它是怎么产生的，下面是杨氏双缝干涉实验装置示意图及原理图。
　　干涉条纹的位置分布 ：S1和 S2的间距为 d, 到光屏的距离为D。考察屏上一点 P，设 S1P=r1,S2P=r2，因一般情况下 d&&D,x&&D，故两列光波到达相遇点 P 处的波程差为
　　式中 k 称为干涉条纹的级次。由于通常是在小角度范围内观察，则可以得到
　　3、 模拟实验的实现
　　Flash 是目前较为流行的仿真模拟和动画制作软件，它能将实验中抽象和微观的内容以动画的形式直观地表现出来。Flash 具备很强的图形编辑功能，能够绘制出仿真的实验设备 ；同时 Flash 通过ActionScript 编程，可以使作品具备强大的交互功能。借这个工具可以把自己的实验设计思路生动地展现出来，对实验过程过程进行模拟，从而提高了实验直观性和可控性。下面我们用 Flash 来实现杨氏双缝干涉实验的模拟。
　　3.1 图形界面的绘制
　　根据实际实验绘制实验仿真界面，并添加必要的文字说明便于用户使用。整个界面分为干涉条纹模拟部分及干涉动态仿真效果部分。通过干涉条纹模拟可以清晰地反映出干涉现象得出实验结果，而通过干涉动态仿真效果画面可以观察到逼真的、动态的干涉过程，掌握干涉现象形成的原因。
　　3.2 Action Script 代码编写
　　用代码实现干涉动态传播效果在主场景第一帧设置初始值
　　4、 结论
　　利用 Flash 进行实验设计和实验过程的模拟可以有效拓展计算机模拟仿真实验的技术领域。尤其适合于需要观察现象的实验，方便将实验具体化。本文只是提供了 Flash 模拟物理实验的一个范例，只起到一个抛砖引玉的作用，Flash 仿真技术还有更多功能等待实验者发掘和利用。
　　参考文献：
　　[1] 张宗培 , 石杰 , 宋毛平 . 用 Flash制作发射光谱课件 [J]. 高等理科教育 ..
　　[2] 林凯燕 , 陈国贵 . 光学实验课程教学探究与实践 [J]. 宜春学院学报 .2010,4.
　　[3] 辛建英 . Flash 多媒体技术在光学实验教学中的应用 [J]. 肇庆学院学报 .2011,9.
　　[4] 吴波 . Flash 全交互智能化物理课件的设计与实现 [J]. 遵义师范学院学报 .2012,12.
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双缝干涉实验
范文一：光的双缝干涉实验一．实验原理通过单缝的一束光线，经双缝形成一对相干光，互相叠加产生干涉现象。 根据公式
Δx =λL/d
可算出波长d是双缝间距，L是双缝到屏的距离， Δx是相邻两条亮（暗）纹间隔，λ是单色光的波长。二．实验步骤①取下遮光筒左侧的元件，调节光源高度，使光束能直接沿遮光筒轴线把屏照亮； ②按合理顺序在光具座上放置各光学元件，并使各元件的中心位于遮光筒的轴线上;③用米尺测量双缝到屏的距离；④用测量头(其读数方法同螺旋测微器)测量数条亮纹间的距离.在操作步骤②时还应注意使单缝和双缝间距为5—10 cm ,使单缝与双缝相互平行.注意事项：1、安装仪器的顺序：光源、滤光片、单缝、双缝、遮光筒、光屏2、双缝与单缝相互平行，且竖直放置3、光源、虑光片、单缝、双缝的中心均在遮光筒的中心轴线上4、若出现在光屏上的光很弱，由于不共轴所致5、若干涉条纹不清晰，与单缝和双缝是否平行有很大关系原文地址：光的双缝干涉实验一．实验原理通过单缝的一束光线，经双缝形成一对相干光，互相叠加产生干涉现象。 根据公式
Δx =λL/d
可算出波长d是双缝间距，L是双缝到屏的距离， Δx是相邻两条亮（暗）纹间隔，λ是单色光的波长。二．实验步骤①取下遮光筒左侧的元件，调节光源高度，使光束能直接沿遮光筒轴线把屏照亮； ②按合理顺序在光具座上放置各光学元件，并使各元件的中心位于遮光筒的轴线上;③用米尺测量双缝到屏的距离；④用测量头(其读数方法同螺旋测微器)测量数条亮纹间的距离.在操作步骤②时还应注意使单缝和双缝间距为5—10 cm ,使单缝与双缝相互平行.注意事项：1、安装仪器的顺序：光源、滤光片、单缝、双缝、遮光筒、光屏2、双缝与单缝相互平行，且竖直放置3、光源、虑光片、单缝、双缝的中心均在遮光筒的中心轴线上4、若出现在光屏上的光很弱，由于不共轴所致5、若干涉条纹不清晰，与单缝和双缝是否平行有很大关系
范文二：维普资讯 ２０ ０ ８年 第 ９期物 理 通报物 理 问题研 究为什么在双缝干涉实验 中单缝到双缝的距离应是 ５ｅ 　 １　ｍ 　ｍ ０ｃ黎　 红（ 北京 西城教育研修学院物理室　 北 京　 １０３ ） ００４双缝ｇ人 教 社教材 高 中物理 第 三 册 “ 用双 缝 干 涉 测光　 的波长 ” 验 中 （ １ ， 实 图 ）提到将 各 部分 光学 元件 组装ｌ 猜想１　 　 』丁到光具座上 ， 中单缝和双缝 间的距离约为 ５ｃ ～ 其 　ｍ１　Ｉ． ０ＣＩ为什 么 呢？ Ｔ锄光线 从单 缝 到 双 缝 ， 否 可 以类 比 以下 模 型？ 是如 图 ３所示 ， 单缝 的两 个端 点 ８ Ｃ 可 看成 是 图 ２双　 、（缝实 验 中的两 个缝 ５ 、 ２， 们产 生 的零级 明纹 宽　 １Ｓ）它光源 滤光片 单缝 双缝 遮光筒　 屏度为 △ 双缝 的上 、 　， 下端 ｅ－点应 在此 范 围 内 ， 图　 、 厂 即 ２中的 ｚ 、 ｄ分别 类 比为 图 ３中的双缝 间距 ｄ 单　 Ｓ Ｄ、 ｘ 、缝到双缝的距离 Ｒ和单缝宽度 ｂ这样 ， 以猜测　 ． 可Ｒ＾（） ２图 １２ 类 比的合 理性双 缝　 接 收屏（） １ 一方 面 ， （） 以通过 双缝 干涉 实验 中单 　 式 ２可丁一ｄ缝光 源 的极 限宽度 来理 解 ． 缝相 当于一个 缝光 源 ， 单 　 其作 用是 增加 光 的空 间相干性 ， 缝越 窄 ， 单 空间相 干　 性也 就越好 ， 随着单 缝宽 度 的增 大 ， 由其 出射 的光 的　 空 间相干性 逐 渐减 弱 ， 而 限制 了 双缝 在 空 间 的位　 从图２Ｌ置．单 缝口ｌ３０Ｄ幽 ４１ 如 图 ４所 示 ， ） 中心点 光源 ０到双缝 的垂 直距　 离 为 Ｒ， 与 双缝距 离 为 Ｄ 的屏 上 形成 的干 涉 条 纹　 在 在双 缝干 涉 （ ２ 图 ）中 ， 我们 知道 条纹 间距△ ＝ 　 　 （） １间距 △ ：， 级 中心在 Ｐ点 ． 零２ 如 图 ４所示 ， 点光 源 向下偏 移　 到 ０ 点 ， ） 若ｄ是 双缝 间距 ， Ｄ是 双缝 挡板 到屏 的距 离 ， Ａ为光 的　 波长．～在屏上形成的干涉条纹间距仍为 △ ：“， 但零级中心 向上偏 移到 Ｐ 点 ． 溉 ＝ 尸Ｐ ， 　 置 由光　 　 设 　Ｐ 位１ ４ 一阅读详情：维普资讯 ２０ ０ ８年 第 ９期　 程 差来 决定０　 Ｓｌ＋ Ｓ１Ｐ　 ＝ ０　Ｓ 　 ｚ＋ Ｊ２Ｐ　 ｓ物理通 报物理 问题 研 究３ 估 计泊 松 亮斑 的参数 关 系即０ Ｓ —０ Ｓ 　１ 　 ２： Ｓ　 　一Ｓ　 　 ２ Ｐ ｌ Ｐ０ｓ 　 　一 ０ Ｓ２一 — 　 一光经过 圆形阻挡物时， 如果光束的宽度大于阻挡 物 的限度 ， 则在 阻挡 物 后 的 接 收屏 上 可 以观 察 到８　 ｘＤ在近 轴条 件下８　 ｓＲＳ Ｐ ２ 　一 Ｓ１ ｔ Ｐｄ泊 松亮 斑 ． 与双缝 干 涉实验 类似 ， 以从光 源 的相 干　 可 性 和 圆孔衍 射两 个 角度 分 析 圆 形 阻挡 物 的位 置 ； 为　 了简便 ， 里只采 用后 者 ． 这有：（） ３３ 宽度为 ６的单缝光源 ， ） 可看成由许多连续的　 点光 源组成 ， 它们 将 在 接 收 屏 上 形 成一 系列 干 涉 条　 纹， 由于它们的极值位置不重叠 ， 从而使干涉条纹的衬 比度 下 降 ， 越大 ， 纹越模 糊 ． 溉 条 当　 ： Ａ ｘ时 ， 衬　 比度下 降 到零 ， 时干 涉条 纹 完 全 消 失 ． 这 与　 相 对设激光光束的宽度为 ｂ 圆珠直径为 ｄ 光源到　 ， ， 圆珠的距离为 尺 激光的截面为圆形 ， ． 根据圆孔衍射　 的理论【 ， １ 激光束 的发散角为 ． ］Ａ ＿ １２　 ０ －２到达 圆珠 时光斑 的半径 为应的单缝 间距 ６ 就是干涉实验 中单缝光源 的最大　 。宽度 （ 极限宽度 ）由（）（ ） ． １、３ 式可得＝ 　 ＝△＝．扣　 　１ ２ ２要 得 到泊松 亮 斑 ， 应使 Ａ ＞ ｄ， 以 圆珠 到激　 ｘ 所 光 器 的罡离 应满 足　 乒冗＞ 　 （） ８（） ４当给定单缝宽度 ｂ ， 时 双缝到单缝 的距离则应　 满足Ｒ ≥　 ｄ ｂ　 （） ５当 Ｒ给 定 时 ， 圆珠 直径 ｄ应满 足（） 一 方 面 ， 可 以从 单 缝 衍 射 的 角 度 进 行　 ２另 也ｄ＜１ ２ ． 华　 ２不 大于 ３ ６ 　 ｑ ．６ｍｎ． ｔ（） ９分析 ． 光通过具有一定宽度的单缝后 ， 由于衍射会在空 间形 成 明暗相 间 的分布 ； 单缝 越宽 ， 中央极 大 的角若　 为 ５ｍ， 为 １ｍ 取　 为 ６０ｌｎ 则 ｄ应　 　 ｂ 　 ｍ， Ｏ　ｌ， ＇ ｌ 以上讨 论 中 ， 主要 是 考虑 到 光 的单 缝 衍 射 中有　 明暗条纹 的特 点 ． 使 笔 者 联 想 到 另 一 个 问题 ： 这 教宽度越小． 为了在接收屏上看到双缝干涉条纹 ， 应使单缝 衍 射 的 中央 极 大充 分 覆 盖 双 缝 ， 而 使 双 缝 获　 从 得 充分 的接 近均 匀 的照 明 ． 　 我 们知 道 ， 缝衍 射 中央极 大 的半 角宽度 为　 单材［ 在“ ２ 机械波” 是先讲衍射 ， ｌ 中， 后讲 干涉． 光　 到“ 的波动性” ， 时 教材为什么安排的却是先干涉 ， 后衍射 呢？ 过 比较 水 波与光 波 的衍射 现象 的共 性 （ 通 如水Ａ 　 Ｏ 　害照 射在 双缝 上 的线宽 度为Ａ　 Ｒ?Ａ　 ２ ? ｘ ２Ｏ Ｒ 争　 （） ６波传播 的范围比孔宽 ， 光波的衍射范围 比缝宽 ）可　 ， 以抓住衍射现象的特征是 “ 散开” 比较水 波与光波　 ．的干 涉 图样共 同 的特 点 ， 波 干 涉 是 形成 了稳 定 的　 水 平静 和动 荡间 隔 区域 ， 波 干 涉 是 出 现 了稳 定 的明　 光 暗相 间条纹 。 而 得 出干 涉 的特 征 是都 有 稳 定 的加　 从为了使双缝获得充分的接近均匀的照 明， 应该使两个缝均处于单缝 衍射 中央极大 的半值宽度 以　 内， 因而 可近 似写 出如下 的关系 式， 一ｄ ’＝＼／ （） 　　 ７强与减弱区域间隔． 这样看来 ， 光波 的衍射图样 ，光　 “ 能展 开 ” 是衍 射 特征 ， “ 纹 ” 干涉 特征 ， 以理　 而 条 是 可解 为单 缝里 的次 波 相 干叠 加 造 成 的 ． 由于 光 的衍 射将 （） ６ 式代人（） ７ 式可得与（） ２ 式相同结果 ．实验中 ， 如果波长给定 ， 则双缝 的位置 Ｒ只与单缝 的 宽 度 ｂ 以及 双 缝 的 间距ｄ 关 ， 设 ｂ： 有 假０ １　 ｍ、 ＝０４　Ｉ， ．０ｍ ｄ ．０ｌｎ取光 波 波长　 为 ５０ｎｌ代　 ｎ ５　ｉ， ｉ 入 （） 可算 出 Ｒ ７２　ｍ， ４式 　 ．７ｃ 与教 材 ［ 中给 出的参　 ２ ］图样具有这样的综合性 ， 所以放在干涉之后来观察 ．参 考 文 献１ 赵凯华 ． 概念物理教程光学 ． 　 新 高等教育 出版社 ，Ｏ４ ２Ｏ　 ２ 全 日制普通高级 中学教科 书（ 　 必修加选修 ） 物理 ． 民教　 人育 出版社 ，０ ３ ２０数一致 ． 实验中， 可以在　 ：７２　Ｉ 附近微调 ， ． ｅ ７ ｎ 直　 到 条纹 最清 晰为 止 ．３ 王兴乃 ， 栋 国， 高 中物理 实验 大全 ． 　 罗 等． 电子工业 出版社 ．９ ８ １８—１ 　 — 　 ５
范文三：作者：郑述伶实验教学与仪器 2008年02期在人教版高三学生实验“用双缝干涉测光的波长”中需用双缝干涉实验仪来观察干涉条纹以及测定单色光的波长。如果没有掌握一定的技巧，做这个实验就很难成功。笔者经过反复试验，仔细分析，找到了使实验成功的小技巧。影响双缝干涉实验的效果有多方面原因。其中安装调试仪器在实验中起到很关键的作用。如果不熟悉仪器的使用，就会使实验达不到理想的效果，甚至观察不到实验现象。面对实验盒中的十几个零件，怎样安装调节才能既省时又能使实验现象明显呢？如果按照仪器说明书介绍的步骤进行安装，则很难在短时间内观察到现象。我采取了探索式安装思路，简单来说，就是采用边安装、边观察、边调节的方法。下面以J2515型双缝干涉实验仪为例介绍其使用方法。一、仪器组成整台仪器由光源及照明系统、双缝座、观察系统、测量头及遮光管等主要部件组装而成。各部件的主要结构介绍如下：1.光源及照明系统。包括灯泡、照明透镜、滤色片、单狭缝。照明透镜用J2507型光具座中f＝50mm的凸透镜。单缝安装在单缝管的前端，单缝管上有拨杆调节机构，左右移动拨杆，使单缝可以绕光轴转动，通过调节使单缝和双缝平行。2.双缝及双缝座。双缝座是一个圆形罩座。双缝嵌在罩座中心的长方形槽孔里，双缝中心位于罩座的轴线上。3.观察系统。由毛玻璃屏（即光屏）和目镜组成。毛玻璃屏的干涉条纹可以用眼睛直接观察或用目镜放大后观察。4.测量头。测量头包括目镜、游标尺、分划板、滑块、手轮等。目镜可以前后调焦，分划板上刻有分划线。目镜、游标尺中的游标、分划板都固定在滑块上。转动手轮，滑块在滑块座内左右移动，同时带动目镜、游标、分划板移动，在视场中可以看到分划线与干涉条纹做相对移动，移动的距离可以从游标尺上读出。5.遮光管。遮光管是一根钢管，另外附有一根胶木的接长管。单缝管、双缝座、测量头等都安装在遮光管上。遮光管的轴线为干涉仪的光轴。二、具体操作步骤1.把两个半圆形支架环等高地固定在J2507型光具座的滑块上（有的生产厂家支架环上刻有等高标记）。遮光管架在支架环上，使其轴线与光具座的导轨基本平行。遮光管的轴线就作为干涉仪的光轴。2.安装光源。J2515型双缝干涉实验仪与J1202或J1202－1型学生电源配套使用。因此，教师可以取出灯泡，将灯泡安装到光具座的最左端。灯座上的导线连接到学生电源上，接通电源点亮灯泡。有的学生会在此产生疑问：为什么这时就点亮光源呀，这样做也观察不到实验现象呀？这是我的方法与说明书上介绍的方法不同的地方。接下来我会在遮光管的一端即光具座的右端透过遮光管观察光源的光。如果观察不到灯泡的亮光，就要调节灯泡的高度，使灯泡最亮的光正好在遮光管的中心，固定好灯具座，在实验过程中就不再调节灯泡的位置了。3.安装光学双凸透镜和遮光屏。透镜放置在离开灯丝大约5cm的地方，再在透镜的右端装上遮光屏，在遮光管的右端观察光源。此时，上下调节透镜和遮光屏，使光源的光通过透镜后成的圆光斑中心正好与遮光屏圆孔同心，前后移动遮光屏，使光斑最亮最小，并将遮光屏固定在这个地方。这时从遮光管里观察到的光源是汇聚成一个最亮的圆斑。4.遮光管的一端（即左端）装上双缝。此时要记下双缝缝距d，以便测单色光波长时用。转动双缝座，使双缝基本与水平面垂直。再在双缝的外面套上单缝管，拧紧双缝座的固定螺钉（因为双缝座的螺钉嵌在单缝管单位定位槽孔里），同时在单缝管上装上拨杆。5.遮光管的另一端装上加长管及观察系统，使缝屏距达700cm，这样能使双缝条纹更清晰些。边观察边左右移动拨杆，以调节单双缝平行，直至看到的干涉条纹最清晰为止。6.在测量单色光波长时，首先要卸下观察系统，换上测量头，在单缝前面加上滤色片，再调节目镜直到能清晰地看到分划线和干涉条纹。然后绕光轴（遮光管）转动测量头，使三根垂直方向的分划线与干涉条纹平行，固定好测量头后即可进行测量。这种操作既省时间又能观察到明显的实验现象。三、调试中常见故障及解决办法1.调试中在确保灯泡、透镜、遮光屏以及单双缝位置均按操作步骤进行的情况下能够观察到干涉条纹，但条纹不清晰，可能是下面原因造成的：（1）灯泡亮度不够。解决办法是在未超过灯泡额定电压的前提下适当增大加在灯泡两端的电压。如果灯泡已经在额定电压下则考虑遮光措施，例如拉上窗帘或在不朝阳的房子里做此实验。（2）使用毛玻璃屏和目镜观察时条纹也会不清晰，即使调节目镜，效果也不理想。其解决办法是利用测量头进行观察。2.能够观察到清晰的干涉条纹，但条纹并未全部在视场中，只是在视场的上方有一部分。其原因是透镜或遮光屏上下高度位置不合适。解决办法是调节透镜和遮光屏的高度，然后再观察。3.能够观察到清晰的干涉条纹但条纹不稳定，稍微动一下仪器条纹就不见了。其原因是单缝座太松。解决办法是调节单缝管上固定单缝座的螺钉，但要适度，不能过紧，否则会影响拨杆拨动单缝座。4.能够观察到清晰的干涉条纹但条纹不是竖直排列的，也就是条纹与分划板不平行。其原因是单双缝不平行。解决办法是边观察边拨动拨杆，使其竖直分布。5.用测量头观察干涉条纹时看到的彩色条纹中最亮的白色条纹（即零级条纹）不在视场中央位置。其原因是游标尺、分划板与目镜位置没有调好。解决办法是边观察边转动手轮，使其位于视场中央位置。6.在灯座、透镜、遮光屏调节无误的情况下，无论怎么拨动拨杆、换上测量头都观察不到干涉条纹。其原因可能是在遮光管上安装双缝及双缝座，再在遮光管及双缝座外套单缝管时双缝座在单缝管内倾斜，使得光只经过单缝而到双缝时由于双缝的倾斜而遮住了光的传播，因此看不到干涉条纹。解决办法是卸下单缝管及双缝座，重新安装双缝座及单缝管。安装时要用手扶住双缝座，将单缝管慢慢地套上双缝座后再松开手。作者介绍：河北三河市第二中学。（065201）
范文四：１情境导入 　　 　　首先由学生观察教师的演示实验，激发学生探究的兴趣，进入问题情境阶段。由于双缝干涉形成的条纹图象较小，亮度也不够，教室后排学生往往看不清楚，可以轮流上前排来观察。如果能够制作一个课件用大屏幕演示，效果会更好。 　　在学生观察演示实验后，教师提问：双缝干涉形成的条纹有什么特点?相邻的亮条纹或者相邻的暗条纹之间的距离是不是等间距的?那么双缝干涉条纹间距可能与哪些因素有关?你有办法验证你的猜测或疑问吗? 　　学生自由交流、发言，讲述自己的猜测或疑问，教师相机引导和评价。由教师或者指定一位同学整理同学们提出的问题并板书如下： 　　影响双缝干涉条纹间距的因素有：①杨氏双缝到接收屏的距离；②杨氏双缝之间的距离；③杨氏双缝的缝宽；④光的波长。 　　学生也可能会提出更多的问题，在问题产生的过程中，教师的引导起着关键的作用，例如：学生常常会提出一些或者偏离“主题”范围、或者过于空泛、或者超出学生的基础知识和能力范围太多以及超出实验条件而无法探究的问题，教师可以根据实际情况把其中许多问题改造为适合学生探究的问题，以使探究的问题更为集中和深入、更加接近学生的实际，从而把学生导向科学探究，使学生能够体验到探究的乐趣。 　　 　　2任务驱动（教师提问） 　　 　　我们提出了四个影响双缝干涉条纹间距的因素，看来我们不能同时探究这四个因素对双缝干涉条纹间距的影响。物理学的探究方法通常总是只改变多个因素中的一个，其余因素相对固定不变，看看所改变的这一个因素对于探究对象的影响情况。 　　关于以上影响双缝干涉条纹间距的第一个因素。怎样设计这个实验才能方便地改变杨氏双缝到接收屏的距离?(显然，如果你用一面墙壁来做接收屏的话，那么你只能移动杨氏双缝，这样对实验效果有什么影响?)杨氏双缝到接收屏的距离增大的时候，干涉条纹间距如何变化?杨氏双缝到接收屏的距离减少的时候，干涉条纹间距如何变化?二者之间是正比关系，还是反比关系? 　　关于以上影响双缝干涉条纹间距的第二个因素。杨氏双缝之间的距离增大的时候，干涉条纹间距如何变化?杨氏双缝之间的距离减少的时候，干涉条纹间距如何变化?二者之间是正比关系，还是反比关系? 　　关于以上影响双缝干涉条纹间距的第三个因素。杨氏双缝的缝宽增大的时候，干涉条纹间距如何变化?杨氏双缝的缝宽减小的时候，干涉条纹间距如何变化?二者之间是正比关系，还是反比关系? 　　关于以上影响双缝干涉条纹间距的第四个因素。如何得到不同波长的光?光的波长增大的时候，干涉条纹间距如何变化?光的波长变短的时候，干涉条纹间距如何变化?二者之间是正比关系，还是反比关系? 　　 　　3实验探究 　　 　　下面让我们分成小组(每个小组的人数视实验条件而定，最好2到3人一组)，可以只探究一个因素对双缝干涉条纹间距的影响，也可以探究四个因素对双缝干涉条纹间距的影响。学生根据所要探究的问题和自己提出的猜想，独立地或者在教师的指导下制订探究性实验方案，包括所依据的物理原理，工具、仪器的选择，实验的步骤，数据的处理方法等，然后各小组根据自己的探究问题和制订的探究方案，按要求分工协作，边做边讨论，通过实验和测量来收集数据，最后综合整理、归纳实验数据，进行判断，然后自己设计探究报告的格式，填写探究报告。得出相应结论，完成有关影响双缝干涉条纹间距的因素的探究报告。 　　 　　4形成结论（学生总结） 　　 　　通过实验探究，你认为双缝干涉条纹间距与杨氏双缝到接收屏的距离有什么关系？与杨氏双缝之间的距离有什么关系?与杨氏双缝的缝宽有什么关系?与光的波长有什么关系?请尽可能完整、简洁、严谨地表述你的结论。 　　 　　5交流评议 　　 　　各小组合作完成探究报告后，可以派小组代表上台介绍自己的探究成果。同学们互相评议，提出补充意见。这样学生在合作讨论、自由表达、相互评价、分析归纳、抽象概括、创造想象等探索性活动中，掌握了有关双缝干涉的知识。 　　 　　6迁移应用 　　 　　我们对双缝干涉进行了探究，那么，你可以利用双缝干涉的知识做哪些应用?比方说测量某种光的波长，你打算怎样测量(人类历史上第一次测量光的波长，就是通过测量干涉条纹间距得到的)? 　　《双缝干涉的探究》设计说明：①双缝干涉的探究有助于加深学生对于光的波动性的理解。本来双缝干涉条纹间距与哪些因素有关，可以从理论上推导出来，但是推导过程还是比较复杂、抽象的，一般安排在大学的普通物理课程里。对于高中或者中专物理教学来说，在理论上只做一些简单的、定性的讨论，但通过对双缝干涉的探究可以在直观的感性认识上加深学生对双缝干涉的理解。②研究表明，探究性学习中学生的自主程度与意义建构的效果密切相关，所以在问题产生的过程中，应当尽可能让学生自己发现问题或者深化探究问题。③由于学生之间存在个别差异。自主学习探究的能力也有差别，所以我们提倡小组合作学习。组员之间分工协作，使每一个学生都有所得与有所悟，取得尝试实践的成功。④学生可以只探究一个因素对双缝干涉条纹间距的影响，也可以探究四个因素对双缝干涉条纹间距的影响，这样可以照顾到学生的能力有差异这一实际情况，有利于全体学生参与探究活动。⑤鼓励学生的发散性思维和各种尝试，例如：有的学生会盖住一条缝，这时得到的不再是干涉条纹而是衍射条纹；有的学生会在其中一条缝的后面盖上一块玻璃，这时干涉条纹会发生移动；有的学生会尝试怎样才能更清晰地观察到干涉条纹等。⑥对于两束单色光的干涉条纹有如下特点：a相邻亮条纹或者相邻暗条纹都是等间距的；b双缝干涉的条纹间距与入射光的波长成正比，与双缝到接收屏的距离成正比，与双缝间距成反比；c由于条纹间距与入射光的波长成正比，所以用白光做双缝干涉实验时，得到的干涉条纹除中央亮条纹外，其余各级亮条纹都带有各种颜色。离中央亮条纹较远的各色条纹因相互重叠而得到均匀的强度，这样可以观察到的条纹数目较少，所以一般都用单色光做实验。
范文五：杨氏双缝干涉实验一、实验目的仿真杨氏干涉实验，观察干涉现象；通过设置仿真程序中的可控参数，加深对干涉理论的理解。二、实验内容1、光源是单色光时的干涉现象仿真；2、光源是非单色光时的干涉现象仿真；3、改变波长、缝距、缝到屏的距离，观察干涉条纹的变化，并作出分析。 程序：>>Lambda=input('输入光的波长(单位为nm):取500)');Lambda=Lambda*1e-9;d=input('输入两个缝的间距(单位为mm):(取2)');d=d*0.001;Z=input('输入缝到屏的距离（单位为m):(取1)');yMax=5*Lambda*Z/d;xs=yMNy=101;ys=linspace(-yMax,yMax,Ny);for i=1:NyL1=sqrt((ys(i)-d/2).^2+Z^2);L2=sqrt((ys(i)+d/2).^2+Z^2);Phi=2*pi*(L2-L1)/LB(i,:)=4*cos(Phi/2).^2;N1=11;dL=linspace(-0.1,0.1,N1);Lambda1=Lambda*(1+dL');Phi1=2*pi*(L2-L1)./Lambda1;B1(i,:)=sum(4*cos(Phi1/2).^2)/N1;endNCLevels=255;Br=(B/4.0)*NCLBr1=((B1)/4.0)*NCLsubplot(1,4,1),image(xs,ys,Br);subplot(1,4,2),plot(B(:),ys);title('单色光干涉现象仿真');subplot(1,4,3),image(xs,ys,Br1);set(gcf,'color','w')colormap(gray(NCLevels));subplot(1,4,4),plot(B1(:),ys)title('非单色光干涉现象仿真');输入光的波长(单位为nm):取500)500输入缝到屏的距离（单位为m):(取1)1生成图像：3、改变波长、缝距、缝到屏的距离，观察干涉条纹的变化，并作出分析。当输入光的波长(单位为nm):取500)700输入两个缝的间距(单位为mm):(取2)2输入缝到屏的距离（单位为m):(取1)1当输入两个缝的间距(单位为mm):(取2)1输入缝到屏的距离（单位为m):(取1)1当输入光的波长(单位为nm):取500)500输入两个缝的间距(单位为mm):(取2)2输入缝到屏的距离（单位为m):(取1)1.5分析：当λ增大时，Δx增大，条纹变疏；当λ减小时，Δx减小，条纹变密。当D 减小时，e减小，零级明纹中心位置不变，条纹变密。 当D 增大时，e增大，条纹变稀疏。当d增大时，e减小，零级明纹中心位置不变，条纹变密。 当d 减小时，e增大，条纹变稀疏。
范文六：杨氏双缝干涉实验
【实验目的】 1、了解杨氏双缝干涉现象基本原理， 2、了解杨氏双缝干涉实验装置基本结构并掌握光路调整方法， 3、观察双缝干涉现象并掌握光波波长的一种测量方法。 【实验仪器】 杨氏双缝干涉仪器一台（WSY-6-0.5mm），测微目镜一个（0.01mm），钠灯光源一套。 【实验原理】
1801年，托马斯·杨巧妙地设计了一种把单个波阵面分解为两个波阵面以锁定两光源之间相位差的方法来研究光的干涉现象。用叠加原理解释了干涉现象并在历史上第一次测定了光波的波长. 1． 相干条件：
空间两列波在相遇处要发生干涉现象，这两列波必须满足以下三条相干条件。1）振动方向相
同；2）频率相同；3）相位差恒定。 2． 相干光的获得与波长测量基本原理：
杨氏双缝干涉属分波阵面干涉，其相干光路如图所示。波长为λ的钠黄光入射单缝S后可视S为单色线光源，该线光源所发柱面波经间距为d的双缝S1与S2后可在屏上获得干涉条纹，条纹间距为
,屏到双缝的距离为
，待测光波波长近似为： ???xd
d?一： (l)了解钠灯光源与使用方法，预热钠灯，(2)了解杨氏双缝干涉实验仪基本结构，(3)开启钠灯电源预热钠灯，(4)将各光学元件按顺序置于光学导轨上正确布置实验光路并调至同轴等高，(5)观察双缝干涉现象并适当调节单缝方位旋钮使条纹清晰易于观测，二：测量条纹间距与缝屏距离(1)了解测微目镜的基本结构与使 用方法，反复练习读数。(2)选6-8条暗纹为测量对象利用测微目连续读取其位置读数记录于附表，( 3 )在光具座导轨上分别读取取缝与测微目镜位置读数，(4)关闭钠灯归整仪器结束验。杨氏双缝干涉实验
【实验目的】 1、了解杨氏双缝干涉现象基本原理， 2、了解杨氏双缝干涉实验装置基本结构并掌握光路调整方法， 3、观察双缝干涉现象并掌握光波波长的一种测量方法。 【实验仪器】 杨氏双缝干涉仪器一台（WSY-6-0.5mm），测微目镜一个（0.01mm），钠灯光源一套。 【实验原理】
1801年，托马斯·杨巧妙地设计了一种把单个波阵面分解为两个波阵面以锁定两光源之间相位差的方法来研究光的干涉现象。用叠加原理解释了干涉现象并在历史上第一次测定了光波的波长. 1． 相干条件：
空间两列波在相遇处要发生干涉现象，这两列波必须满足以下三条相干条件。1）振动方向相
同；2）频率相同；3）相位差恒定。 2． 相干光的获得与波长测量基本原理：
杨氏双缝干涉属分波阵面干涉，其相干光路如图所示。波长为λ的钠黄光入射单缝S后可视S为单色线光源，该线光源所发柱面波经间距为d的双缝S1与S2后可在屏上获得干涉条纹，条纹间距为
,屏到双缝的距离为
，待测光波波长近似为： ???xd
d?一： (l)了解钠灯光源与使用方法，预热钠灯，(2)了解杨氏双缝干涉实验仪基本结构，(3)开启钠灯电源预热钠灯，(4)将各光学元件按顺序置于光学导轨上正确布置实验光路并调至同轴等高，(5)观察双缝干涉现象并适当调节单缝方位旋钮使条纹清晰易于观测，二：测量条纹间距与缝屏距离(1)了解测微目镜的基本结构与使 用方法，反复练习读数。(2)选6-8条暗纹为测量对象利用测微目连续读取其位置读数记录于附表，( 3 )在光具座导轨上分别读取取缝与测微目镜位置读数，(4)关闭钠灯归整仪器结束验。
范文七：纵观光的干涉现象，他具有非常漫长的发展历史，其原因是光波的波长非常短。1801年，英国物理学家托马斯·杨用杨氏双缝干涉实验证明了干涉现象。他让太阳光通过一个小针孔S，然后在距离针孔S相当远的距离处，。通过这再让光通过2个针孔S1及S2。通过这2个针孔S1及S2的球面光波发生干涉，从而在观察屏上形成变化的对称状图样。因为光源太阳非常远，所以入射于S孔的光波波前是平面波前。在这个实验中，一个波前被分为两个波前，从而得到两束干涉光束。如图1，在垂直于纸平面的方向置一小孔S，由一定距离处的单色光源（通常采用钠光灯）照明通过针孔S后的光再通过两针孔S1和S2。S1和S2平行于S，也垂直于纸平面。S1和S2距离约半毫米，并且他们到S的距离相等。由S1和S2辐射的波将在像屏L上出现干涉图样。由图中可以看出，该装置的光程差?r= r2- r1，可得?r=dy r0???2k
干涉加强dy??2=?当?r=（k=0，1，2……）
（1） ?r0??（2k+1
干涉削弱??2由（1）式我们可以求得：r0??k?
明纹中心??dy=?（k=0，1，2……）
（2） r???（2k+10
暗纹中心?2d?由（2）式可以求得相邻明（暗）条纹间距为?y=r0?。 d所以杨氏双缝实验所成的干涉图像为平行与缝的等亮度，等间距，明暗相间的条纹。当挡住S1和S 2任何一个，明暗条纹消失，这证明了光的波动性。因此杨氏双缝干涉实验是光的波动性的结论性证明。如果用太阳光代替单色光，则出现彩色条纹。
范文八：杨氏双缝干涉一、实验目的1、理解干涉的原理；2、掌握分波阵面法干涉的方法；3、掌握干涉的测量，并且利用干涉法测光的波长。二、实验原理图1
杨氏双缝干涉原理图杨氏双缝干涉原理如图1所示，其中S为单缝，S1和S2为双缝，P为观察屏。如果S在S1和S2的中线上，则可以证明双缝干涉的光程差为式中，d为双缝间距，θ是衍射角，l是双缝至观察屏的间距。当由干涉原理可得，相邻明纹或相邻暗纹的间距可以证明是相等的，为，因此，用厘米尺测出l，用测微目镜测双缝间距d和相邻条纹的间距Δx，计算可得光波的波长。三、实验仪器1:钠灯（加圆孔光阑）；2:透镜L1(f=50mm)；3:二维架（SZ-07）；4:可调狭缝（SZ-27）；5：透镜架（SZ-08）；6：透镜L2(f=150mm)；7：双棱镜调节架（SZ-41）；8：双缝；9：延伸架（SZ-09）；10：测微目镜架（SZ-36）；11：测微目镜（SZ-03）12、13、15：二维平移底座（SZ-02）；14、16：升降调节座（SZ-03）’’图2
实验装置图四、实验内容及步骤1、参考图2安排实验光路，狭缝要铅直，并与双缝和测微目镜分划版的毫尺刻线平行。双缝与目镜距离适当，以获得适于观测的干涉条纹。2、调单缝、双缝，测微目镜平行且共轴，调节单缝的宽度，三者之间的间距，以便在目镜中能看到干涉条纹。3、用测微目镜测量干涉条纹的间距△x以及双缝的间距d，用米尺测量双缝至目镜焦面的距离l，计算钠黄光的波长λ，并记录结果。4、观察单缝宽度改变，三者间距改变时干涉条纹的变化，分析变化的原因。五、实验数据及结果1注意：为减小测量误差，不直接测相邻条纹的间距△x，而要测n个条纹的间距再取平均值；另外由于测微目镜放大倍率为15倍，所以相邻条纹间距以及双缝间距的实际值应该为读数除以15。2、测得钠光波长平均值：λ?=钠黄光波长公认值（或称标准值）：589.44nm 3、绝对误差△λ=｜589.44-λ?｜=4、相对误差=(△λ/589.44)×100%=六、注意事项1、单缝、双缝、必须平行，且单缝在双缝的中线上。
2、单缝的宽度要恰当。3、测微目镜测量时，不能回转，防止回转误差。七、思考题1、若狭缝宽度变宽，条纹如何变化？ 2、若双缝与屏幕间距变小，条纹如何变化？3、在做实验时，若按要求安装好实验装置后，在光屏上却观察不到干涉图样，可能的原因是什么？
范文九：课堂练习五10分1．在杨氏双缝干涉实验中，两缝相距d=0.40 mm， 缝屏相距D=1.2m。垂直入射在双缝上的单色光在 真空中的波长λ=540nm。(1) 求屏幕上方第六级明 纹到下方第二级明纹之间的距离；(2) 若将整个实 验装置置于折射率n=1.33的水中，求水中入射光的 波长λ'和干涉条纹的间距Δx'。540 = 406nm n 1.33 D
根据杨氏双缝干涉条纹间距公式： Δx = λ d(2) 光在介质中的波长： λ ′ =λ=2分 3/4 当实验装置置于水中时，干涉条纹间隔：解：
已知：d=0.40mm，D=1.2m，λ=540nm，n=1.33 D (1) 根据杨氏双缝干涉明条纹公式： x = ± k λ 2分 d D D ? D ?
可得：x6 - x-2 = 6 λ - ? -2 λ ? = 8 λ= 8×Δx ′ =D Dλ λ′ = d d nd ? d ? 1.2 -9 × × = 0.013 (m) 540 10 0.40 ×10-3 d1.2 540 × 10 -9 = × = 1.22 × 10 -3 m -3 0.40 ×10 1.333分3分10分2．在杨氏双缝干涉实验中，垂直入射到双缝上 的单色光波长λ =600nm。若用两片厚度均为 l=6μm，折射率分别为n1=1.50，n2=1.40的透 明薄片覆盖在两个狭缝S1、S2上，问屏幕中央 变为哪一级的明纹(或暗纹)？ 解：
狭缝没覆盖透明薄 片时，屏幕中央是 零级明纹，光程差: 3/4
在两个狭缝均覆盖薄片后，屏幕中央的光程差变为：4分δ =? ?( r2 - l ) + n2l ? ?-? ?( r1 - l ) + n1l ? ?= ( r2 - r1 ) + ( n2 - n1 ) l = ( n2 - n1 ) ln1 S1 S2 n 2r1r2POδ 0 = r2 - r1 = 02分S1 S2 n 2n1r1r2PO2分= (1.50 - 1.30) × 6.0 ×10-6 = 1.2 ×10-6 m= 2 × 600 ×10-9 m = 2λ因此屏幕中央变 为第2级明条纹。 2分1
范文十：本科毕业论文（设计）题
双缝干涉实验的研究学
院： 物理与电子科学学院 专业：
入学时间：
日指导教师：
完成日期：
日诚 信 承 诺我谨在此承诺：本人所写的毕业论文《双缝干涉实验的研究》均系本人独立完成，没有抄袭行为，凡涉及其他作者的观点和材料，均作了注释，若有不实，后果由本人承担。承诺人（签名）：年
日双缝干涉实验的研究摘
要：通过简单的方法和常用的材料分别设计制作出适合于实验室测量用和教室演示用双缝干涉实验器材。介绍了光源的选择和双缝的制作，并对刻线的不同情况对干涉图像的影响进行了图示说明。关键词：双缝干涉；自制器材；波长；Study of the Double-slit Interference ExperimentAbstract: A method and a simple design commonly used materials are suitable for laboratory measurements and classroom presentations with double-slit interference experiment equipment. Select the source and describes the production of double-slit, and the different situations engraved lines on interference images were illustrated.Key words: double- wavelength目
录1 引言 ............................................................ 12 双缝干涉实验的自制器材介绍 ...................................... 12.1 针对实验室的双缝干涉自制器材的设计 ............................ 12.2 针对教室演示用的双缝干涉自制器材设计 .......................... 23
相关说明和注意事项 ............................................. 33.1 光源的要求 .................................................... 33.2 双缝的制作 .................................................... 33.2.1 为什么选择在平面镜上刻双缝 .................................. 33.2.2 双缝间距的选择 .............................................. 43.2.3 双缝刻线的要求 .............................................. 44 用自制双缝干涉器材测量He-Ne激光的波长 .......................... 75 结束 ............................................................ 8参考文献 .......................................................... 8致谢 .............................................................. 81
引言杨氏双缝干涉实验无可辩驳地证明了光的波动性[1]，是光学发展历史上里程碑式的实验，无论在高中还是在大学物理课程里都是重点讲授的内容。但笔者发现，关于这部分内容的实验演示器材大多不方便携带，且观测时需用显微目镜，一次只能一个人看，不适用于教室演示。所以导致在高中物理课堂上涉及到双缝干涉内容时几乎都是理论讲述而没有实验演示。 对这样一个直观性很强非常适合演示的内容，仅有理论讲述很让人遗憾，也不利于学生的理解。制作出材料简单、方便携带而且演示效果理想的双缝干涉实验器材是一件很有意义的事情。笔者在这方面进行了尝试。2
双缝干涉实验的自制器材介绍笔者针对适合于实验室测量用和适合于教室演示用的器材分别进行了设计。适合于实验室用的器材可以用来开展学生实验，有一定的测量精度而且易于定量测量。适合于教室演示的器材制作容易，非常便于携带，操作简单，且演示效果好，可以让全班同学同时观看。2.1
针对实验室的双缝干涉自制器材的设计一般实验室都配有光学导轨和光具座，现在He-Ne激光器也成为一些实验室的标准配备。利用这些现成的器材就可以组建一个双缝干涉实验仪。 首先要找一个平面镜，大小以能够夹在弹性镜架内为准。在平面镜的镀银面上刻两条平行且紧邻的细缝，作为产生干涉的双缝，如图1所示。图1 刻有双缝的平面镜将He-Ne激光器作为光源放在导轨的一端，后面放上刻好狭缝的平面镜，然后再放上用来接收干涉图像的光屏，如图2所示。1图2 实验室双缝干涉器材的摆放 调整各器材的位置和高度，使激光器的光点打在双缝上，通过移动光屛的远近得到效果最好的双缝干涉图像。实际得到的干涉图像如图3所示。图3 自制双缝干涉器材的干涉图像2.2
针对教室演示用的双缝干涉自制器材设计对于在教室演示的器材一般要求要便于携带，演示效果尽量能够同时为全体同学所见，由于主要用来演示，对测量的精度要求不高。针对实验室的自制器材由于导轨太重不适用于教室演示。利用生活中常见的东西：鞋盒，激光灯，平面镜， 胶带，首先在鞋盒上开一个比平面镜稍小的孔，然后将刻有双缝的平面镜用胶带固定在鞋盒上。如图4所示。2图4 在鞋盒上固定刻有双缝的平面镜 在另一个鞋盒的相同高度上置入一个激光灯，只要将两个鞋盒前后放置，使激光灯所发的激光能够打在平明镜的双缝上，就可在前方接收到干涉图像，为了演示效果明显，可以选择教室的白墙作为接收屏幕，同时需将教室的窗帘拉上，尽量创造一个暗环境，实际放置情形和演示效果如图5所示。图5 教室演示用自制双缝干涉装置和演示效果3
相关说明和注意事项3.1
光源的要求双缝干涉的光源所发的光要求必须是相干光[2]，且光源的亮度越高演示效果越好，较暗的光会导致观察不到干涉图像或效果较差。日常使用的普通光源如日光灯、白炽灯是无法满足要求的。所以本实验所用的是具有高相干性和高亮度的激光灯，即使没有专业的He-Ne激光器，也可以用市面上常见的小型二极管激光灯，很容易买到，而且价格便宜。3.2
双缝的制作3.2.1
为什么选择在平面镜上刻双缝双缝干涉实验的关键一步是得到两个平行且紧邻的细缝，双缝周围是不能透光3的。而平面镜的镀银面本身是不透光的，而且比较容易刻缝，只要用较薄的刀片及直尺配合就可以在其上刻出平行且紧邻的细缝，所以平面镜是制作双缝的较好选择。 如果实在找不到平面镜也可以用锡箔纸代替，但是锡箔纸容易变形，操作起来没有平面镜方便。3.2.2
双缝间距的选择 如果是在教室内演示，演示器材可以放置在讲台上，将对面的白墙作为屏幕，白墙和讲台的距离大概在3m左右。如果要让全班同学都能看到干涉的图像，则干涉亮纹之间的间距至少等于3mm。图6 双缝干涉原理图6为双缝干涉的光路图[3]。图中d为双缝间距，D为缝到屏幕的距离，o点为光线直线传播时与屏幕的交点，x为屏幕上考察点距o点的距离。如果x处为干涉亮光，则应满足[4]：d则亮纹间距?x满足： x?k?
（1） D?x??D
（2） d所以有：d?D?
（3） ?x如果d越小，则根据（2）式，相应的条纹间距越大，越容易观测。如果取D=3m，?x?3mm，波长取为He-Ne激光器所发出的红光波长??632.8nm。将这些参数代入（3）式中，可得到所需的双缝间距d=0.63mm，所以在平面镜上所刻双缝的间距不能大于0.63mm。3.2.3
双缝刻线的要求要想得到理想的干涉图像，要求双缝要平行，粗细一致。用薄刀片在平面镜上4刻缝时，虽然肉眼看起来刻出的狭缝都一样，但在显微镜下能够看出刻痕的差别。图7是在移测显微镜下观测刻痕时的情景。图7 在移测显微镜下观测刻痕笔者发现，实际刻痕与理想情况相比主要有三种不同。（1）刻线有缺口刻线的一条或两条有缺口，导致两缝的光通量不一样，产生的干涉图像不清晰。图8左侧为显微镜下观察到的刻痕情况，右侧为对应的干涉图像。图8 刻线有缺口时的情况5（2） 两刻线粗细不同如果两条刻线的粗细程度不一致，也会导致干涉图像不理想，这种情况如图9所示。图9 刻线粗细程度不一致时的情况（3）刻线有断裂如图10所示，左侧显示的是有的地方没有被刻到而使刻线不连续，这种情况对应的干涉图像如图10右侧所示。图10 刻线有断裂时的情况6（4）正常的刻线及对应干涉图像如图11所示，左侧显示的是正常的刻线情况，两刻线粗细均匀，刻线没有断裂也没有缺口，对应的干涉图像如右侧显示，图像清晰对称，亮度均匀。图11正常的刻线及对应干涉图像4
用自制双缝干涉器材测量He-Ne激光的波长针对实验室的自制双缝干涉实验器材可以用来测量光源的波长。选取He-Ne激光器作为光源，按图2在导轨上摆放实验器材，调节激光器使所发光线平行于导轨，调节弹性镜架使平面镜垂直于激光并且使激光能够均匀打在双缝上，用测微目镜取代光屏，进行相应的调节以能够从测微目镜中看清干涉图像。从导轨上读出双缝到测微目镜分划板之间的距离D；通过测微目镜读出8条明表1 测He-Ne激光波长的相关测量数据利用逐差法求出明纹间距?x，过程如下： [5]?x?x1?x5?x2?x6?x3?x7?x4?x8?2.389mm 4?4??d?x
（4） D根据（2）式，可得：将相关数据代入（4）式中，得到He-Ne激光波长??636.6nm，He-Ne激光波长的公认值是632.8nm，可算出相对误差为：75
结束 通过简单的方法和常用的材料分别设计制作出适合于实验室测量用和教室演示用双缝干涉实验器材。可以为高中物理相关课程的讲授提供直观形象的教学器具，对提高教学质量，培养学生兴趣有一定的积极作用。参考文献：[1]姚启钧. 光学教程[M]. 北京：高等教育出版社, 1981.[2]夏学江. 光的干涉及应用[M]. 高等教育出版社, .[3]梁铨廷. 物理光学[M]. 机械工业出版社, .[4]廖延彪. 物理光学 [M]. 电子工业出版社, .[5]潘留占,吕百达. 杨氏实验远扬的光谱位移和光谱开关[J]. 光学学报, 2003, (23).致
谢历时两个多月我的毕业论文终于写完了。其中遇到了许多困难，但在老师和同学的帮助下都顺利解决了。在我进图书馆查阅资料时，图书馆的老师对我提供了帮助与支持，在进行实验时我的室友也帮助了我，在这里我要尤其感谢我的指导老师—屈奎老师，他对我进行了无私的指导和帮助，不厌其烦的帮助论文的修改和改进。在此我向帮助过我的老师和同学表示衷心的感谢﹗感谢这篇论文所涉及的各位学者。由于我的学术水平有限，所写论文难免有不足之处，恳请各位老师和学友批评指正。8