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激光的应用
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毕业论文 被动锁模光纤激光器和超连续谱产生的研究分析.pdf57页
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天津大学 硕士学位论文
被动锁模光纤激光器和超连续谱产生的研究 姓名：闫晗 申请学位级别：硕士 专业：光电子技术 指导教师：桑梅 座机电话号码 摘要 本文主要围绕非线性光学领域中的超短脉冲光源以及超连续谱的产生，结合
实验室现有条件进行了如下工作： 在被动锁模激光器部分，我们先对被动锁模光纤激光器的应用和分类进行了 Rotation 简单介绍，接着阐述了基于非线性偏振旋转 NPR：NonlinearPohrization
效应的被动锁模光纤激光器的基本原理及光腔参数对输出脉冲特性的影响，并简
要分析了频谱边带和多脉冲的产生机理，并构建起～套采用。形腔的非线性偏振
旋转被动锁模掺铒光纤激光器，实现了重复频率6．25MHz、脉宽691．2蠡、中心波
长1562．5nm、平均输出功率1．487mW的稳定自起振被动锁模脉冲输出。 Phase 在超连续谱部分，我们分析了光纤中的自相位调制 SPM：SeIf
Modulation 、光纤群速度色散 GVD：GroupVelocityDispersion 、三阶色散 TOD：Third-Order Wave Dispersion 、四波混频 FWM：FourMixing 和受激 Raman
拉曼散射 SRS：Stimulated Scattering 等非线性效应对超连续 SC：
supercontinuum 谱特性的影响，并利用所构建的被动锁模光纤激光器经放大后
泵浦不同色散特性和长度的光纤，完成产生超连续谱的实验。实验中，通过泵浦
4．57km的色散位移光纤 DSF：Dispersion--ShifIedF丑oer 得到：小于泵浦波长一侧 Fiber 得到：小于泵浦
过泵浦4。28km的色散平坦光纤 DFF：Dispersion-Fiattened
波长一侧的1
续谱，并且在百纳米范围内的不平坦度娃O．25dB。
关键词：非线性偏振旋转被动锁模光纤激光器超短脉冲超连续光谱 ABSTRACT This wasfocused dissertation Oilultra―short sourcesandfiber pulse include： SOurce，which
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喇曼光纤激光器和超连续谱的研究（理学）,超连续谱激光器,光纤激光器,光纤激光器连续激光器,脉冲光纤激光器,飞秒光纤激光器,光纤耦合激光器,光纤拉曼激光器,微米光纤激光器,超快飞秒光纤激光器
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喇曼光纤激光器和超连续谱的研究（理学）
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3秒自动关闭窗口高功率、激光谱线、偏振分光立方体
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>> >> >> >> >>高功率、激光谱线、偏振分光立方体高功率、激光谱线、偏振分光立方体
High Damage Threshold (See the&Damage Thresholds Tab)
Coated for 405, 532, 780 - 808, or 1064 nm
1/2" and 1" Cubes Available
PBS25-780-HP
1"&Cube,Designed for 780 - 808 nmPBS25-1064-HP
1" Cube, Designed for 1064 nm
&1" Beamsplitter Cube Shown on aKM100PM Kinematic Prism Mount and Held with a PM4 Clamping ArmPBS12-532-HP
1/2" Cube,Designed for 532 nmRelated Items
Please Wait光学元件上面刻有产品型号和两条优选光路之一特性设计波长：405 nm，532&nm，780 - 808&nm或1064&nm高损伤阈值(详情见损伤阈值标签)405 nm分束器：70 W/cm532, 780 - 808和1064 nm分束器：大于10 J/cm2分束器界面上无环氧树脂的光接触，将损耗降到最小1/2英寸(12.7 mm)或1英寸(25.4 mm)立方体Thorlabs的高功率偏振分束立方体设计波长包括Nd:YAG激光谐波的两个主要波长(532 nm或1064 nm)，405 nm或780 - 808 nm波长范围。这些1/2英寸(12.7 mm)和1英寸(25.4 mm)立方体的四个表面上镀有V型介质膜，将特定波长的反射率最小化(关于透过率和反射率的曲线图请看曲线标签)。1英寸分束立方体安装在笼式立方内，图中还显示了和压块(其它选项请看分束立方体安装标签)这些立方体的分束界面具有无胶光学接触键合，将吸收和散射损耗降到最少。每个表面被抛光成一个高度平坦的表面，且内表面的这种精密抛光使其能实现光学接触。因而，Thorlabs能够制造出紧凑、热稳定的分束立方，它具有很高的透过率和最小的光束位移。由于在光学接触前，分束膜只镀在两个斜面的其中一个上，因此为了达到更好的效果，棱镜的方向应如上图所示，光从其中一个面上入射。为便于使用，每个产品都刻有产品型号和指示两个优选光束路径之一的箭头(如右图所示)。对于合束应用，使用分束器的非入射面对性能影响很小。立方体通过电介质分束膜反射s分量而透过p分量，从而分离s偏振光和p偏振光。为达到最高的偏振消光比，通常使用消光比Tp:Ts大于2000:1的透射光束。关于安装选项和兼容性的信息，请看上方分束立方体安装标签。我们的1英寸分束立方可以通过直接安装在笼式系统中，而我们的其它尺寸需要一个(见右图)。或者，Thorlabs同样提供405 nm，532 nm，780 - 808 nm或1064 nm的。关于我们的偏振器和分光器的完整列表，请看偏振器选择指南标签。&透过率和反射率曲线本标签页含有我们的高功率偏振分束立方体的典型透过率曲线，和立方体外表面上镀增透膜的反射率曲线图。Click
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for Raw DataDamage Threshold Specifications-405-HP70 W/cm (405 nm, CW, &O30 &m)a,b-532-HP&10 J/cm2 (532 nm, 10 ns, 10 Hz, &O0.43 mm)-780-HP&10 J/cm2 (810 nm, 10 ns, 10 Hz, &O0.062 mm)-1064-HP&10 J/cm2 (1064 nm, 10 ns, 10 Hz, &O1.00 mm)Thorlabs的高功率，偏振分束立方的损伤阈值数据右侧的表格是Thorlabs的高功率，偏振分束立方的测量数据。&激光诱导损伤阈值教程该教程概述了如何测量激光诱导损伤阈值以及如何用该损伤阈值来确定特定应用中某个光学元件是否适用。在挑选光学元件时，理解所使用光学元件的激光诱导损伤阈值（LIDT）是很重要的。一个光学元件的LIDT很大程度上取决于您所使用的激光类型。连续波（CW）激光一般通过热效应（膜或基板中的吸收）引起损伤。而脉冲激光通常在引起热损伤之前会从光学元件的晶格结构中夺取电子。请注意，这里提供的指南是以室温条件并且光学元件在全新状态为前提的（即在表面光洁度规格内，表面无污染等）。由于光学元件表面上的灰尘或其它颗粒物会引起较低损伤阈值，我们建议保持表面请假且无碎屑。有关清洁光学元件的更多信息，请看我们的。测量方法Thorlabs公司的LIDT测量符合ISO/DIS11254规范。我们采用标准的1对1测量规范对损伤阈值进行测量。首先，我们将一束低功率/能量的激光光束入射到待测光学元件。该光学元件上的10个区域在激光光束下曝光一段时间（连续激光）或曝光若干个脉冲（脉冲重复频率）。曝光后，用显微镜（放大率~100X）检测是否存在任何肉眼可见的损伤。然后记录损伤区域的数量以及对应的功率/能量。接下来，增大或者降低入射光的功率/能量，并再对光学元件曝光10个新区域。重复以上过程，直到观察到损伤为止。这样，损伤阈值就是光学元件在没有损伤时能够承受的最高功率/能量。下面的直方图为一个BB1-E02反射镜的测量结果。上图为防护铝膜反射镜在LIDT测试后的结果。在测试中，该反射镜的损伤阈值为0.43 J/cm2（1064纳米，10纳秒脉冲，10赫兹脉冲，&O1.000毫米）。Example Test DataFluence# of Tested LocationsLocations with DamageLocations Without Damage1.50 J/cm2100101.75 J/cm2100102.00 J/cm2100102.25 J/cm210193.00 J/cm210195.00 J/cm21091根据测试结果，该反射镜的损伤阈值为2.00 J/cm2（532纳米，10纳秒脉冲，10赫兹，&O0.803毫米）。请注意，这些测试在干净的光学元件上进行，因为污垢和污染物可能会显著减小组件的损伤阈值。虽然测试结果仅代表一道镀膜工序，但Thorlabs公司所指的损伤阈值根据镀膜的不同而有所区别。连续波和长脉冲激光当一个光学元件在连续波（CW）激光器照射下发生损伤时，损伤通常是由于吸收激光能量引起表面融化或光学镀膜（增透膜）的损伤引起的[1]。在讨论LIDT时，脉冲长度超过1微秒的脉冲激光可以看作是连续波激光。此外，当脉冲长度在1纳秒和1微秒之间时，LIDT会有可能由吸收或介质击穿引起（必须同时检测连续波激光和脉冲激光的LIDT）。吸收有可能是由光学元件的内在属性或表面不平整性引起的；这样LIDT的数值只对达到或超过制造商提供的表面质量规格的光学元件才有效。尽管很多光学元件能够在高功率连续波激光下工作，但粘合（如消色差双合透镜）或高吸收（如中性密度滤光片）光学元件则具有较低连续波损伤阈值。这些较低的损伤阈值是由于在胶合层或者金属层的吸收或者散射造成的。LIDT线性功率密度与脉冲宽度和光斑大小的关系。对于长脉冲CW，无论光斑大小，线性功率密度成为恒定的值。该曲线图由[1]获得。高脉冲重复频率（PRF）的脉冲激光也会引起光学元件的热损伤。遗憾的是这很大程度上取决于吸收系数和热扩散系数等参数，因此没有可靠的方法确定高PRF的激光是否会由于热效应对光学元件造成损伤。对于具有较大PRF的光束，其平均功率和峰值功率必须与同等CW功率比较。此外，对于高度透明的材料，在PRF增加时，LIDT几乎没有或完全没有下降。为了使用光学元件规定的连续波损伤阈值，有必要了解以下信息：所使用激光器的波长所使用光束的功率密度（总功率除以1/e2的光斑尺寸）所使用光束的直径（1/e2）所使用光束的大致强度分布（如高斯分布）所使用光束的功率密度应换算成W/cm的单位。右图表明了为何线性功率密度为长脉冲和CW源提供最佳指标。在这些条件下，线性功率密度的大小与光斑尺寸无关；因此不需要针对光斑尺寸的变化计算出调整后的LIDT来进行调整。该计算过程假定光强分布是均匀的。现在，您必须考虑光束中的聚焦点或其他非均匀强度分布，并粗略计算最大的功率密度。例如，一束高斯光的最大功率密度通常是均匀光束的两倍（如右下图）。现在，将最大功率密度与光学元件的损伤阈值做比较。如果光学元件不是在您使用的光波波长下进行测试的，损伤阈值必须要适当缩放。根据经验，损伤阈值和波长具有线性关系，即当波长减小时，损伤阈值也会减小（即，LIDT在1310纳米光照射时损伤阈值为10 W/cm，655纳米时则减小为5 W/cm）：这个例子只是一个大体的趋势，并不是关于LIDT和波长的定量分析。在连续光谱内，由于膜层和基质的吸收会缩放更多，因此吸收并不会随着波长而成比例缩放。但是上面的程序对于如何确定LIDT提供了很好的方法，如果您实验波长不同于我们提到的波长，请联系我们的。如果功率密度小于光学元件校正后的损伤阈值，光学元件就能适用于您的应用。请注意，我们在网上标定的损伤阈值与我们的测验结果之间存在一定的预留误差，这样就能适应不同批次产品间的差异。如有需要，我们可以提供单独的测试信息和测试证书。我们将对一个类似的光学元件进行损伤分析（我们不会对发给客户的光学元件进行损伤分析）。测试可能需要额外费用或交货时间。请联系我们的获取更多信息。脉冲激光如上所述，脉冲激光一般会对光学元件引入与连续波激光不同类型的损伤。脉冲激光通常不会通过热效应使光学元件产生损伤；而是通过产生能在材料中诱导介电击穿的强电场对其造成损坏。遗憾的是，要将光学元件的LIDT规格与您使用的激光作比较是十分困难的。脉冲激光损坏光学元件有多种机制，并且损坏程度取决于激光脉冲长度。下表中的高亮部分概括了我们测定的LIDT值对应的脉冲长度。小于10-9秒的脉冲与我们测定的LIDT值对比时缺乏可靠性。在这种超短脉冲机制下，会发生各种机制（比如多光子雪崩电离）接替占主导的损伤机制[2]。相反，10-7&秒到10-4&秒之间的脉冲对光学元件的损伤是由介电击穿或热效应引起的。这表示连续波和脉冲激光的损伤阈值都必须与激光光束进行比较，从而确定光学元件是否适用于您所需的应用。Pulse Durationt & 10-9 st & 10-4 sDamage MechanismAvalanche IonizationThermalRelevant Damage SpecificationN/ACW当将特定脉冲激光下给定的LIDT与您使用的激光作对比时，有必要了解以下信息：LIDT能量密度与脉冲宽度和光斑大小的关系。对于短脉冲CW，无论光斑大小，能量密度成为恒定的值。该曲线图由[1]获得。&&&&&&&&&&&&1.所使用激光的波长&&&&&&&&&&&&2.所使用光束的能量密度（总能量除以1/e2面积）&&&&&&&&&&&&3.所使用激光的脉冲长度&&&&&&&&&&&&4.所使用激光的脉冲重复频率（prf）&&&&&&&&&&&&&5.所使用激光的光束直径（1/e2）&&&&&&&&&&&&6.所使用激光的大致强度分布（如高斯分布）所使用激光光束的能量密度应换算成J/cm2的单位。右图表明了为何能量密度为短脉冲源提供最佳指标。在这些条件下，能量密度的大小与光斑尺寸无关；因此不需要针对光斑尺寸的变化计算出调整后的LIDT来进行调整。该计算过程假定光强分布是均匀的。您现在必须调整该能量密度来应对光束中的聚焦点或其他非均匀强度分布，并且粗略计算最大能量密度。例如，一束高斯光的最大功率密度通常是1/e2&光束的两倍。现在将最大能量密度与光学元件给定的LIDT作比较。如果光学元件不是在您使用的激光波长下测定的，损伤阈值一定会适当缩放[3]。根据经验，损伤阈值和波长具有线性关系，即当波长减小时，损伤阈值也会减小（即，在1064 nm光照射时损伤阈值为1 J/cm2，532 nm时则减小为0.7 J/cm2）：现在您就拥有了已调整波长的能量密度，您可以在接下来的步骤中使用该能量密度。光束直径在比较损伤阈值时也是很重要的。虽然LIDT（用单位J/cm2表示）的大小独立于光斑尺寸；但是大光束更可能照亮较大数目的缺陷，这可能会导致更大的激光损伤阈值的变化[4]。对于这里提出的数据，一个小于1 mm直径的光束被用于测量激光损伤阈值。当光束尺寸大于5 mm时，LIDT（J/cm2）数值会根据光束直径增大而变大，因为尺寸较大光束容易暴露更多的缺陷。现在，必须对脉冲长度进行补偿。脉冲周期越长，光学元件能承受越多的能量。对于1 ns至100 ns的脉冲宽度，其关系可以近似为：使用该公式可以根据您使用的脉冲长度计算调整的LIDT。如果所使用激光的最大能量密度小于调整后的LIDT最大能量密度，光学元件就适用于您的应用。请注意，该计算仅适用于10-9秒到10-7秒之间的脉冲激光。对于10-7秒到10-4秒之间的脉冲激光，您同时还需要考察是否满足连续波LIDT。请注意，我们在网上标定的损伤阈值与我们的测验结果之间存在一定的预留误差，这样就能适应不同批次产品间的差异。如有需要，我们可以提供单独的测试信息和测试证书。请联系我们的获取更多信息。[1] R. M. Wood, Optics and Laser Tech. 29, 517 (1997).[2] Roger M. Wood, Laser-Induced Damage of Optical Materials (Institute of Physics Publishing, Philadelphia, PA, 2003).[3] C. W. Carr et al., Phys. Rev. Lett. 91, 03).[4] N. Bloembergen, Appl. Opt. 12, 661 (1973).为了说明确定某一给定激光系统是否损伤光学元件的过程，下面给出了激光诱导损伤阈值（LIDT）的许多计算实例。为了协助进行类似的计算，我们提供了一个电子表格计算器，可点击右边的按钮进行下载。如要使用该计算器，首先在绿色框中输入要考量的光学元件的指定LIDT值以及您激光系统的相关参数。然后该电子表格会计算CW和脉冲系统的线性功率密度，以及为脉冲系统计算能量密度值。这些值基于公认的标度律计算对于光学元件已经调整、按比例缩放的LIDT值。该计算器假定高斯光束分布，因此必须对其它光束形状引入一个校正因素（均匀度，等）。LIDT标度律从经验关系确定；其精度无法保证。注意，在某些光谱区域，光学元件或镀膜对激光的吸收能力可以显著减小LIDT。这些LIDT值对于持续1纳秒以内的超短脉冲无效。一个高斯光束分布具有均匀光束分布最大强度的约两倍。CW激光实例假设一个CW激光系统在1319 nm下产生一束0.5 W的高斯光束，其直径为10 mm的1/e2。该光束的平均线性功率密度的粗略计算可得出0.5&W/cm，通过总功率处于光束直径得到：然而，高斯光束的最大功率密度约为均匀光束的最大功率密度的两倍，如右图所示。因此，更精确确定该系统的最大线性功率密度是1&W/cm。一个消色差双合透镜具有指定350 W/cm的CW LIDT，如在1550 nm下测试。CW损伤阈值通常与激光源的波长直接成比例，因此得出一个经过调节的LIDT值：已经调节的350 W/cm x (1319 nm / 1550 nm) = 298 W/cm的LIDT值显著高于激光系统计算的最大线性功率密度，因此对于该系统使用这个双合透镜是安全的。脉冲纳秒激光实例: 不同脉冲持续时间的标度假设一个脉冲Nd:YAG激光系统的频率翻三倍以产生10 Hz的输出，由355 nm的2 ns输出脉冲组成，每个脉冲具有1&J能量，在高斯光束中，具有1.9&cm的光束直径(1/e2)。将脉冲能量除以光束面积来获得每个脉冲的平均能量密度：如上所述，高斯光束的最大能量密度约为平均能量密度的两倍。因此，该光束的最大能量密度为~0.7&J/cm2。光束的能量密度可分别对比于一个宽带介质反射镜和一个&Nd:YAG激光线反射镜的1 J/cm2和3.5 J/cm2的LIDT值。这两个LIDT值都在355&nm下测量，用10&ns脉冲激光在10&Hz下确定。因此，需要对系统更短脉冲持续时间进行调整。如前面的标签页所描述，纳秒脉冲的LIDT值与激光脉冲持续时间的平方根成比例：该调节因子对于BB1-E01宽带反射镜导致&0.45&J/cm2 的LIDT值，对于Nd:YAG激光线反射镜导致1.6&J/cm2 的LIDT值，它们将与光束的0.7&J/cm2&最大能量密度进行对比。虽然宽带反射镜可能会受到激光损伤，但是更专门的激光线反射镜适合与本系统一起使用。脉冲纳秒激光实例: 不同波长的标度假设一个脉冲激光系统在2.5 Hz下发射10 ns的脉冲，每束脉冲发射以1064 nm的100 mJ能量，脉冲光束直径为16 mm(1/e2)，它必须用中性密度滤光片进行衰减。对于一个高斯输出，这些规格导致0.1 J/cm2的最大能量密度。对于355 nm下的10 ns脉冲，一片&&O25 mm, OD 1.0的反射性中性密度滤光片的损伤阈值是0.05 J/cm2&，而对于532 nm下的10 ns脉冲，一片类似的吸收性滤光片的损伤阈值是10 J/cm2 。如前面的标签页中所述，对于纳秒脉冲，光学元件的LIDT值与波长的平方根成比例：这种比例对于反射性滤光片给出调整后的LIDT值为0.08 J/cm2 ，对于吸收性滤光片为14 J/cm2 。在这种情况下，吸收性滤光片为防止光学损伤的最佳选择。脉冲微秒激光实例考虑一个产生1 &s脉冲的吸光系统，每束脉冲含150 &J能量，重复率为50 kHz，导致5%的相对高的占空比。该系统处于CW波与脉冲激光诱导的损伤之间，而且可能由任一种机制引起光学元件损伤。因此，必须将CW和脉冲LIDT值与激光系统的性质进行对比以确保安全操作。如果这个相对长的脉冲济钢发射一束980 nm的高斯光束，直径为12.7 mm(1/e2)，那么所得输出对于每束脉冲具有5.9 W/cm的线性功率密度，和1.2 x 10-4&J/cm2的能量密度。可将这些值与&聚合物零级四分之一波片的LIDT值进行对比，它对于CW波在810 nm下为5&W/cm，对于10 nm脉冲在810 nm下为5 J/cm2 。与前面一样，光学元件的CW LIDT与激光波长呈线性比例，导致在980 nm下经过调节的CW值为6 W/cm。另一方面，脉冲LIDT值与激光波长的平方根和脉冲持续时间的平方根成比例，导致对于1 &s脉冲在980 nm下经过调节的值为55 J/cm2&。该光学元件的脉冲LIDT显著大于激光脉冲的能量密度，因此各束脉冲不会损伤波片。然而，激光系统的较大平均线性功率密度可能会对光学元件造成热损伤，与高功率CW光束很像。Thorlabs为我们的分束立方体提供了多种安装选项。下方的安装座使我们的分束立方体可通过接杆安装，或整合到我们的或中。可安装接杆的安装方式兼容我们带8-32（M4）螺孔的以及。Post-Mountable Mounts for Beamsplitter CubesClick Photo to Enlarge(Cubes Not Included)Mounting Options orDirectly to FeaturesCompactCompactGlue-In Mount with&Precision Tip, Tilt, and RotationTip and RotationTip and RotationKinematic MountKinematic Mount6-Axis MountCompatibleBeamsplitterCube Size(s)Up to 20 mm1"5 mmUp to 20 mmaUp to 1" bUp to 20 mmaUp to 1" bUp to 2" cUp to 20 mmaUp to 1" bUp to 20 mmaUp to 1" bUp to 2" c5 mm10 mm1/2"Cage System Mounts for Beamsplitter CubesClick Photo to EnlargeMountingOptions or
or FeaturesCompactCompactRotation MountFixed or Kinematic PlatformsRotation Platforms-One Rotation MountTwo Rotation Mounts @ 180&Two Rotation Mounts @ 90&CompatibleBeamsplitterCube Size(s)10 mm5 mm10 mm5 mm10 mm1/2"1/2"20 mm1"5 mm (with
Adapter)10 mm (with
Adapter)1/2" (with
Adapter)20 mm (with
Adapter)1" (Directly Compatible)Thorlabs提供多款专为Nd:YAG激光器优化设计的光学元件。更多信息请查看下面的表格。Nd:YAG光学元件选择指南紫外熔融石英平凸透镜,1064 nm, 532 nm:&或光束图例反射光束：透射光束：分束镜选择指南Thorlabs提供的分束镜主要有五种类型：、、、、和。每种分束镜都有明显的优点和缺点。&：薄膜型分束镜非常适合需要将色散控制在最小的应用。它们几乎消除了较厚的玻璃分束镜中存在的多次反射，所以不会产生鬼像。另外，与平板型分束镜不同的是，薄膜分束镜的透射光束相对于入射光束的光轴偏移可以忽略不计。薄膜型分束镜有两个缺点：由于薄膜干涉效应，它们的分光比随波长变化成正弦振荡。查看详情。它们也非常脆弱。由于它们是通过在平坦金属框架上拉伸硝酸纤维膜而制作成的，因此绝对不能触碰该分束镜，否则会损伤其光学元件。Thorlabs提供，可以使用进行安装；另外还提供。&Thorlabs的分束立方体是由两个直角棱镜组成的。在斜面上镀有能反射或透射部分入射光的介质膜。由于分束立方体只有一个反射面，这种设计消除了平板型分束镜中时常会发生的鬼像。某些型号的入射面和出射面都镀有增透膜以减少背向反射。分束立方体提供了一种高性价比的解决方案，而且它还能将透射光束的偏移降至最小。Thorlabs提供偏振型和非偏振型分束立方体，可选有和两种配置。已安装分束镜兼容我们的和。：Thorlabs的偏振型分束立方体可以把随机偏振光束分为垂直和平行偏振光(S光和P光)，如右图所示。S偏振态光束相对入射光束被反射成90&角，而P偏振态光束透射。偏振型分束镜是需要同时分析或使用两种偏振光束的应用的理想选择。Thorlabs提供、和；我们还提供和。另外，Thorlabs还提供，它们的入射角更大，能对未准直的光进行分束。对于需要更高功率的应用，我们也提供。：这些立方体提供50:50分光比，与入射光的偏振态几乎无关。金属介质膜受偏振影响小，能将S光和P光的透过率和反射率差控制在10%或15%以内。这些分束镜对随机偏振激光非常有用，是专门为必须尽量减少偏振效应影响而设计的。Thorlabs提供的非偏振立方体可选、、和版本。&：Thorlabs的平板分束镜针对45&入射角做了优化，前表面镀有长期稳定的介质膜。为了减少光学元件前后表面的反射光之间干涉效应(比如鬼象)的不良影响，圆形分束镜的后表面做成了楔面。虽然色散、鬼像、和光束偏移都可能存在，但是这种分束镜是常规应用的最好选择。Thorlabs提供和平板分束镜。&：这种分束镜是所有分束镜类型中性价比最高的一种。Thorlabs的经济型分束镜的一面是暴露在空气中的氧化膜，另一面没有镀膜，设计分光比为50:50或者30:70，可用于整个可见光光谱范围(450到650 nm)，入射光为非偏振光，入射角为45&。请注意经济型分束镜的未镀膜后表面有菲涅耳反射，会导致反射光束干涉效应。对反射光干涉效应敏感的应用，请考虑使用分束立方体或者薄膜型分束镜。&：这种类型的分束镜的制备是在玻璃基底通过真空沉积反射膜，反射膜在入射孔径成阵列式分布，使分束镜看起来像&波尔卡点阵&。一半入射光从反射膜反射，另一半从基底上未镀膜部分直接透射。波尔卡点阵分束镜的工作波长宽，受入射角度影响小，非常适合对辐射光源的能量进行分配。不推荐将这种分束镜用于成像应用，因为波尔卡点阵会影响图像。偏振器选择指南Thorlabs提供多种范围的偏振片，包括线栅偏振片、薄膜偏振片、方解石偏振片、alpha-BBO偏振片、金红石偏振片和分光偏振片。总体而言，我们的线栅偏振片提供的光谱覆盖范围从可见光到远红外起始段。我们的纳米粒子线性薄膜偏振片对于激光损伤阈值高达25瓦每平方厘米，且消光比高达。另外，我们其它的薄膜偏振片对可见光到近红外是更低价的方案。接下来，我们的分光偏振片允许用于反射光束，以及更完整偏振的透射光束。最后，我们的Alpha-BBO（紫外）、方解石（可见光到近红外）以及金红石（近红外到中红外）偏振片在各自的波长范围内的消光比都可达100,000:1。需要查看偏振片类别中的可用的类型、波长范围、消光比、透过率和可选尺寸，请点击下面相应行中的More [+]按钮。&
420 nm - 700 nm&800:112.5 mm x 12.5 mm, &O25.0 mmb,25.0 mm x 25.0 mm,and 50.0 mm x 50.0 mm250 nm - 4 &m&10:1 from 250 nm - 4 &m&100:1 from 300 nm - 4 &m&1000:1 from 600 nm - 4 &m&10,000:1 from 2.25 &m - 4 &m12.5 mm x 12.5 mm, &O25.0 mmb,25.0 mm x 25.0 mm,and 50.0 mm x 50.0 mm2 &m - 12 &m150:1 at 3 &m300:1 at 10 &m&O25.0 mmb and &O50.0 mmb2 &m - 9 &m150:1 at 3 &m300:1 at 8 &m2 &m - 30 &m150:1 at 3 &m300:1 at 15 &m2 &m - 18 &m150:1 at 3 &m300:1 at 10 &m3 &m - 5 &m&1000:112.5 mm x 12.5 mmb, &O25.0 mmb,25.0 mm x 25.0 mmb,and 50.0 mm x 50.0 mmb7 &m - 15 &m&10,000:112.5 mm x 12.5 mmb, &O25.0 mmb,25.0 mm x 25.0 mmb,and 50.0 mm x 50.0 mmb365 nm - 395 nm&1000:1 from 365 nm - 395 nm&10,000:1 from 369 nm - 390 nm&100,000:1 from 372 nm - 388 nm&O12.5 mmc and &O25.0 mmd480 nm - 550 nm&10,000:1 from 480 nm - 550 nm&O12.5 mmc and &O25.0 mmd500 nm - 720 nm&10,000:1 from 500 nm - 720 nm&O12.5 mmc and &O25.0 mmd550 nm - 1500 nm&10,000:1 from 550 nm - 1500 nm&100,000:1 from 600 nm - 1200 nm&O12.5 mmc and &O25.0 mmd650 nm - 2000 nm&1000:1 from 650 nm - 2000 nm&10,000:1 from 750 nm - 1800 nm&100,000:1 from 850 nm - 1600 nm&O12.5 mmc and &O25.0 mmd1 &m - 3 &m&1000:1 from 1 &m - 3 &m&10,000:1 from 1.2 &m - 3 &m&O12.5 mmc and &O25.0 mmd1.5 &m - 5 &m&1000:1 from 1.5 &m - 5 &m&10,000:1 from 2 &m - 4.5 &m&O12.5 mmc and &O25.0 mmd400 nm - 700 nm&100:1 from 400 nm - 500 nm&1000:1 from 500 nm - 700 nm&5000:1 from 530 nm - 690 nm2" x 2"400 nm - 700 nm&100:1 from 400 nm - 500 nm&1000:1 from 500 nm - 700 nm&5000:1 from 530 nm - 690 nm&O1/2", &O1", and &O2"600 nm - 1100 nm&1000:1 from 600 nm - 950 nm&400:1 from 600 nm - 1100 nm&O1/2", &O1", and &O2"1050 nm - 1700 nm&1000:1 from&1050 - 1400 nm&2000:1 from 1400 - 1700 nm&O1/2", &O1", and &O2"532 nm10,000:1&O1"633 nm780 nm808 nm1064 nm1550 nmBroadband Polarizing Beamsplitter Cubes(, , or )420 nm - 680 nm1000:15 mm, 10 mm, 1/2", 20 mme, 1"e, and 2"620 nm - 1000 nm900 nm - 1300 nm1200 nm - 1600 nmWire Grid Polarizing Beamsplitter Cubes ()400 nm - 700 nm&1000:11"Laser-Line Polarizing Beamsplitter Cubes( or )532 nm3000:11"e633 nm780 nm980 nm1064 nm1550 nmHigh-Power Laser-Line Polarizing Beamsplitter Cubes( or )405 nm2000:11/2" and 1"e532 nm780 - 808 nm1064 nm350 nmf - 2.3 &m (Uncoated)-10 mmb(Clear Aperture, Square)488 nm - 3.4 &m (Uncoated)-&3 mm x 5 mm Ellipseg(Clear Aperture)2000 nm (V Coated)210 nm - 450 nm100,000:15 mmb and 10 mmb(Clear Aperture, Square)220 nm - 370 nm405 nm190 nm - 3500 nm10 mmb(Clear Aperture, Square)350 nmf - 2.3 &m (Uncoated)100,000:15 mmb, 10 mmj, and 15 mmb(Clear Aperture, Square)350 nmf - 700 nm (A Coated)650 nm - 1050 nm (B Coated)1050 nm - 1700 nm (C Coated)1064 nm (V Coated)i350 nmf - 2.3 &m (Uncoated)5 mmb, 10 mmb, and 15 mmb(Clear Aperture, Square)350 nmf - 700 nm (A Coated)650 nm - 1050 nm (B Coated)1050 nm - 1700 nm (C Coated)Glan-Thompson Calcite Polarizers( or )350 nmf - 2.3 &m (Uncoated)5 mmj and 10 mmj(Clear Aperture, Square)350 nmf - 700 nm (A Coated)650 nm - 1050 nm (B Coated)350 nmf - 2.3 &m (Uncoated)9 mmb(Clear Aperture, Square)350 nmf - 2.3 &m (Uncoated)10 mmj(Clear Aperture, Square)350 nmf - 700 nm (A Coated)650 nm - 1050 nm (B Coated)400 nm - 2000 nm10,000:110 mmb(Clear Aperture, Square)200 nm - 6.0 &m10 000:110 mmb(Clear Aperture, Square)2.2 &m - 4 &m100,000:19.1 mm x 9.5 mm x 9.5 mmb and10.7 mm x 15.9 mm x 15.9 mmbPlease Give Us Your Feedback&Email&Feedback On(Optional)ALL PRODUCTSPresentation FeedbackPBS12-1064-HPPBS12-405-HPPBS12-532-HPPBS12-780-HPPBS25-1064-HPPBS25-532-HPPBS25-405-HPPBS25-780-HPContact Me: Your email address will NOT be displayed.&&Please type the following key into the field to submit this form: if you can not read the security code.This code is to prevent automated spamming of our siteThank you for your understanding.&&&Would this product be useful to you?&&&Little Use&&1234Very UsefulEnter Comments Below:&Characters remaining &<SPAN id=myCounter_&&&405 nm532 nm780 - 808 nm1064 nmAR Coating Reflectance(Click for Plot)Damage Threshold70 W/cm @ 405 nm(CW, &O30 &m)a&10 J/cm2 @ 532 nm(10 ns, 10 Hz, &O0.43 mm)&10 J/cm2 @ 810 nm (10 ns, 10 Hz, &O0.062 mm)&10 J/cm2 @ 1064 nm(10 ns, 10 Hz, &O1.00 mm)MaterialUV Fused SilicaExtinction Ratiob&Tp:Ts & 2000:1Transmission Efficiency&Tp & 95%Reflection Efficiency&Rs & 99.5%Transmitted Beam Deviation& 5 arcminReflected Beam Deviation90& & 5 arcminClear Aperture&90% of Face Length and WidthTransmitted&Wavefront Errorc& &/4 at 633 nmSurface Flatness&/10 at 633 nmSurface Quality&20-10 Scratch-Dig +1 数量 文档 产品型号 - 公英制通用 单价1/2英寸高功率偏振分光立方体，405 nm￥3,506.721/2英寸高功率偏振分束立方体，532 nm￥3,506.721/2英寸高功率偏振分束立方体，780 - 808 nm￥3,506.722 Weeks1/2英寸高功率偏振分光立方体，1064 nm￥3,506.722 WeeksAdd To CartItem #PBS25-405-HPPBS25-532-HPPBS25-780-HPPBS25-1064-HPDesign Wavelength405 nm532 nm780 - 808 nm1064 nmAR Coating Reflectance(Click for Plot)Damage Threshold70 W/cm @ 405 nm(CW, &O30 &m)a&10 J/cm2 @ 532 nm(10 ns, 10 Hz, &O0.43 mm)&10 J/cm2 @ 810 nm (10 ns, 10 Hz, &O0.062 mm)&10 J/cm2 @ 1064 nm (10 ns, 10 Hz, &O1.00 mm)MaterialUV Fused SilicaExtinction Ratiob&Tp:Ts & 2,000:1Transmission Efficiency&Tp & 95%Reflection EfficiencyRs & 99.5%Transmitted Beam Deviation& 5 arcminReflected Beam Deviation90& & 5 arcminClear Aperture&90% of Face Length and WidthTransmitted Wavefront Errorc& &/4 at 633 nmSurface Flatness&/10 at 633 nmSurface Quality&20-10 Scratch-Dig +1 数量 文档 产品型号 - 公英制通用 单价1英寸高功率偏振分束立方体，405 nm￥4,383.412 Weeks1英寸高功率偏振分束立方体，532 nm￥4,383.412 Weeks1英寸高功率偏振分束立方体，780 - 808 nm￥4,383.411英寸高功率偏振分束立方体，1064 nm￥4,383.412 WeeksAdd To Cart高功率激光线分束立方&&|&&&&|&&&&|&&&&|&&&&|&&&&|&&&&|&&区域网站: |
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